Файл: Невский, Александр Сергеевич. Применение теории подобия к изучению тепловой работы нагревательных печей.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 04.04.2024
Просмотров: 75
Скачиваний: 1
зом выбранных условиях однозначности, полностью определяет в пространстве и во времени все исследуемые величины. Состав
ленная таким образом система уравнений называется замкнутой,
или полной.
Второй важнейшей задачей исследователя является форму
лировка со всей полнотой условий |
однозначности. |
Без это |
го "не представляется возможным совершенно строго |
решить |
|
вопрос о необходимых и достаточных |
признаках . для подобия |
явлений.
В число условий однозначности входят следующие: 1) геомет рические свойства системы; 2) поля определяющих величин в рассматриваемом объеме и на поверхности, в том числе сущест венные для процесса физические константы; 3) поля определяе мых величин во всем объеме и на поверхности в начальный мо мент времени; 4) поля определяемых величин на границах
системы.
Весь комплекс процессов, происходящих в тепловых аппара
тах, складывается из отдельных видов явлений. Так, например,
при нагреве тела током воздуха мы имеем явления нагрева, опре деляемые теплопроводностью в массе тела, явления передачи тепла в воздухе, явления гидродинамики. Иногда количество
видов явлений бывает очень большим. В соответствии с этим
будет велико и количество определяющих уравнений.
Взависимости от постановки задачи определяющие уравнения
иусловия однозначности могут составляться по-разному. Так,
при исследовании работы какого-нибудь теплотехнического агре
гата, можно рассматривать весь агрегат со всеми вспомогатель ными устройствами, представив его работу при помощи исчерпы вающей совокупности уравнений. В таком случае в число условий однозначности войдут только геометрические характеристики системы и факторы, величина которых не зависит от функциони рования самого агрегата (температура окружающего простран ства, качество топлива, способ подачи топлива и воздуха, избы ток воздуха). Наоборот, можно ограничивать исследование рам
ками отдельных частей агрегата, например исследовать только рабочее пространство печи, не рассматривая работу вспомога
тельных агрегатов и теплообмена в кладке. Можно ограничить исследование рассмотрением определенной группы явлений, оста вив в стороне другие, например рассматривать только явления излучения без одновременного исследования явлений гидродина
мики и горения.
Ограничивая в том или ином направлении область исследова ния, необходимо всякий раз принимать другие условия однознач
ности.
Выбор той или иной области исследования диктуется поставленной задачей и возможностями в проведении анализа.
Чем больше ограничивается область исследования, тем проще получается самое исследование и тем легче выделить основные
14
зависимости процесса. Вместе с тем, ограничение области иссле дования увеличивает число определяющих величин, которые сами
зависят от условий работы агрегата, что является отрицательным
моментом в исследовании.
Степень влияния различных явлений различна. Проводя иссле дование, необходимо' разобраться в степени влияния каждого явления на работу агрегата. Следует выделить основные опреде ляющие явления и все внимание сосредоточить на них. В зависи мости от характера задачи можно подвергнуть анализу также и второстепенные явления или отказаться от такого анализа, выбрав соответствующим образом условия однозначности. Явления, влияние которых практически ничтожно, следует исключить из анализа, так как они, затрудняя исследование, могут способство вать тому, что основные зависимости останутся недостаточно
выявлены.
При анализе работы нагревательных печей основными явле ниями, определяющими теплообмен, можносчитать явления излучения и нагрева металла.
2. Метод теории подобия
Система определяющих уравнений и условий однозначности
полностью описывает явление. Однако в большинстве случаев практическое решение, т. е. установление конкретных значений определяемых переменных для каждой точки пространства и мо мента времени, встречает непреодолимые трудности. Эти трудно сти вытекают из сложности определяющих уравнений и невоз можности вследствие этого найти их общее решение. В таких случаях приходится обращаться к эксперименту и находить опыт ным путем интересующие исследователя зависимости. Вместе с тем получить непосредственно экспериментальным путем полную картину явлений чаще всего не представляется возможным из-за очень большого количества величин, определяющих явления.
В таких случаях большую помощь исследователю может оказать-
теория подобия, позволяющая заменить связь между отдельными величинами зависимостью между их комбинациями — критерия ми. Этим значительно сокращается количество независимых пере менных, подлежащих исследованию, и облегчается задача экспе риментатора.
Метод теории подобия заключается в том, что из всего класса явлений, определяемых общими уравнениями, выделяется группа явлений, для которых все переменные, входящие в уравнения, подобны.
Рассматривая возможность существования такой груп пы при тождественности определяющих уравнений, можно опре делить условия, необходимые для существования полного подобия явлений, и выявить зависимости между критериями, подлежащие
экспериментальному исследованию.
1&
3. Геометрическое подобие
Возьмем прямоугольную систему координат. Все координаты этой системы умножим на постоянный множитель Cz. Каждой точке в первой системе с координатами х, у, z будет соответство вать во второй системе точка с координатами х' = Ctx, у' — Cty и г' = С z. Эти две точки будем называть сходственными. Про веденное преобразование называется подобным. . Величину С; будем называть множителем, или коэффициентом, подобного
преобразования. При переходе от первой ко второй системе он равен Cv При обратном переходе он будет равен 1/Q.
Возьмем какую-нибудь прямую в системе 1. В системе 2 по строим геометрическое место сходственных точек этой прямой.
По данным аналитической геометрии нетрудно доказать, что это
геометрическое место также будет прямой. Обе прямые в систе мах 1 и 2 будем называть сходственными прямыми. Направле
ния, представляемые этими прямыми, будем называть сходствен ными направлениями. Легко показать, что углы между сходствен
ными направлениями во всех подобных системах одинаковы. |
си |
Возьмем две точки в системе 1 и сходственные им точки в |
|
стеме 2. Расстояние между этими точками во второй системе |
|
Z' = Cz/, |
(14) |
где I' и I — расстояния между сходственными точками во второй
и первой системах.
Отрезки I' и I будем называть сходственными отрезками.
Будем сближать точки в системах. |
В пределе, когда расстоя |
ние между точками будет бесконечно |
малым, соотношение (14) |
примет следующий вид: |
|
(dx)' = Ctdx, |
(15) |
где dx' и dx — сходственные бесконечно1 малые отрезки во второй и первой системах.
Возьмем какую-нибудь кривую в первой системе. Для каждой
точки этой кривой возьмем сходственные точки во второй системе.
Геометрическое место этих точек даст кривую, сходственную кривой первой системы. Элементарные отрезки этих кривых свя заны соотношением (15). Интегрируя его вдоль всей кривой,
найдем, что длины кривых в обеих системах связаны равен ством (14).
Возьмем теперь какую-нибудь поверхность в системе 1. Гео метрическое место точек в системе 2, сходственных точкам первой поверхности, определит в этой системе поверхность, сходственную первой. Возьмем по четыре сходственных точки в каждой системе и будем стягивать их так, чтобы они образовали в пределе беско
нечно малые прямоугольники. Величины поверхностей этих пря-
16
моугольников |
обозначим (dS)' и dS. |
По соотношению (15) |
|
можно записать |
|
|
|
|
(dS)' = CidS. |
|
(16) |
Проинтегрировав выражение (16) |
по обоим |
сходственным |
|
поверхностям, |
найдем |
|
(17) |
|
$' = C?S, |
|
|
где S' и S — величины сходственных поверхностей |
во второй и |
первой системах.
Понятие сходственного объема во второй системе можно опре делить или как геометрическое место сходственных точек какогонибудь объема первой системы, или как объем, ограниченный одинаковыми сходственными поверхностями с объемом первой системы. На основании соображений аналогичных тем, которые привели к формуле (17), получим:
и |
(dV)' = C?dV |
|
|
(18) |
||
|
V' =C2iV, |
|
|
(19) |
||
|
|
|
|
|||
где (dV)'ndV— величины |
бесконечно |
малых |
сходственны?; |
|||
|
объемов во второй и первой системах; |
|||||
V и V — величины объемов во второй и первой системах. |
||||||
Возьмем |
какую-нибудь |
сложную |
геометрическую |
систему А |
||
и будем рассматривать ее |
совместно |
с |
произвольной |
системой |
||
прямоугольных координат. |
Выполним |
подобное |
преобразование |
|||
координат |
с множителем |
преобразования Сг. |
Геометрическое |
место точек, сходственных системе А, определит после преобразо вания систему А', которую будем называть подобной первой с
множителем подобного преобразования Cz. Равным образом первая система будет подобна второй с множителем преобразо вания 1/CZ. Изменяя множитель подобного преобразования Cz,
можно получать все новые и новые подобные системы. Каждому значению Ct будет соответствовать своя подобная система. Бес
конечному множеству значений множителя Cz будет соответство
вать бесконечное множество подобных систем. Это множество вместе с тем и исчерпывает всевозможные подобные системы.
Множитель Cz называют также константой подобия, или коэф
фициентом подобия.
Возьмем несколько подобных систем и выделим в них по два
сходственных отрезка /0 и |
и |
l\, l"Q иГ и т. д. Согласно |
|
формуле (14) |
|
|
|
l° |
di ’ |
(20) |
|
Г |
Г |
||
т. д. |
|||
A, |
AL и |
||
С |
|
2 |
А. |
С. Невский |
17 |
|
Из системы уравнений (20) получаем
— = — = |
... = idem. |
(21> |
|
^0 |
Z0 |
|
|
Система уравнений (21) показывает, |
что отношение двух сход |
||
ственных отрезков во всех подобных системах одинаково. |
Если |
||
сходственные отрезки /о, |
... взять |
за масштаб для измере |
ния, то величины всех сходственных размеров в подобных систе мах будут выражаться одними и теми же значениями. Соотноше ния, аналогичные соотношениям (21), можно также получить для сходственных поверхностей и объемов.
4. Подобие полей скалярных величин
Возьмем совокупность геометрически подобных систем и пусть
каждая из этих систем характеризуется полем какой-нибудь ска лярной величины q. Если отношения q во всех сходственных точ
ках первой и второй систем одинаковы, то мы говорим, что поля величин q подобны. Взяв тогда какую-нибудь систему за исход
ную, |
можно получить значения q для точек другой системы по ее |
|
значениям для первой, из соотношения |
|
|
|
( |
(22) |
где |
и q[ —значения величины q для каких-нибудь произволь |
|
ных сходственных точек первой и второй систем. Cq будет |
мно |
|
жителем, «ли коэффициентом, подобного преобразования |
для |
поля величин q. Он одинаков для всех пар сходственных точек двух подобных систем. Давая множителю Cq всевозможные зна чения, получим бесконечное множество подобных полей величин q.
Возьмем несколько произвольных геометрически подобных систем с подобными полями величины q и выделим в них по две
группы сходственных точек 0 и 1. Согласно |
выражению (22), |
|
можно написать |
|
|
?о |
_ ?1 |
|
<7о |
<7i |
/9OY |
откуда |
|
|
q° |
= ...inv. |
(24) |
q'o |
|
Уравнения (24) показывают, что если за масштаб для изме рения скалярной величины принять ее значения в группе сходст венных точек подобных систем, то поля скалярной величины,
18