Файл: Химмельблау Д. Анализ процессов статистическими методами.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 686
Скачиваний: 2
,266 |
|
Глава 4 |
|
|
Предварительно сделаем следующие вычисления (не все из них |
||||
необходимы в данной расчетной |
схеме; |
суммирование проводится |
||
от і = 1 до 16, так как п = 16, a pt = 1): |
||||
* = § £ і = І ^ = = 2,8156, |
||||
|
2 х\ = 140,454, |
|||
V |
SYi |
|
3776 |
„ o f i |
|
-1^)1 |
= 126,844, |
||
|
|
= |
1,1707.10», |
|
2 ( Ж і - х ) 2 = 2 |
|
|
хі-Щ^-=із,біо, |
|
|
2 У? = 985 740, |
|||
2 Yt (xt -~~x) = 2 YiXi |
— X 2 Yi = 11707 - 2,8156• 3776 = 1075, |
|||
|
(2Yi) |
= 8 9 1 1 3 6 |
||
|
n |
|
|
' |
2 (y< - Y)2=2 |
F * - Щ г ^ - = 9 4 6 0 4 • |
Затем можно получить следующие оценки параметров:
у у . _ г>о = - ^ - = К = 236,
Ъ'0 = 13,506,
У1. У ; (ж* — х) 1075
sy. = 26,2
2
2
sbo = ^ r = ü T b 4 2 Ä «85 = 443,0,
Линейные модели с одной переменной 267
|
S b o = |
6,41, |
|
|
|
|
|
|
|
|
в* = |
21,1, |
|
|
|
|
|
|
|
|
"о |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
'І |
|
^87 |
/ |
|
|
|
Оценка уравнения |
регрессии имеет вид |
|
|
|
|||||
У = |
236 + |
79,02 (ж -'2,816) = 13,51 + |
79,02ж, |
||||||
а доверительные интервалы для ß^, ß 0 , ßi |
и и, полученные с помо |
||||||||
щью статистики іі _«/2 |
= «0,975 = |
2Д45 с 14 |
степенями свободы, |
||||||
определяются |
неравенствами |
|
|
|
|
|
|||
13,51 — 2 , 1 4 5 . 2 1 , l < ß ; < |
13,51 + 2,145-21,1, |
||||||||
|
|
— 31,63 <: ßo < |
58,65, |
|
|
||||
236 — 2,145 - ^ = - < ß |
0 < 236 + |
2 , 1 4 5 - ^ 4 , |
|||||||
|
|
|
VÏ6 |
|
|
|
|
Ѵіб |
|
|
|
|
2 2 2 < ß 0 < 2 5 0 , |
|
|
|
|||
79,02-2,145 |
|
fiL- |
< ßn t |
< |
79,02 + 2,145 |
2 6 , 2 |
|||
|
|
Ѵ із . 61 |
|
|
' |
|
|
Ѵіз.бі |
|
|
|
|
6 3 , 7 8 < ß t < |
94,26, |
|
|
|||
|
У — 2 , 1 4 5 s y < î i < F + 2,145sy , |
|
|||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
г |
1 . |
|
i |
1 / 2 |
|
|
|
|
^ = ^ ' L ï 6 + |
|
13,61 |
J |
• |
|
На фиг. П.4.3.2 представлены оценка уравнения регрессии, геометрическое место доверительных пределов для уровня значи мости а = 0,05 и экспериментальные данные. Несмотря на то что многие отдельные экспериментальные точки выходят за 95%-ные доверительные пределы, следует помнить, что доверительные пре делы действительны для выборочных средних значений У при заданном ж, а в этом примере не проводилось никаких повторных измерений. По неравенству (4.3.25) можно вычислить доверитель ные пределы относительно У, для одного дополнительного измере ния У, например при xt = 3,00:
s ^ 2 6 , 2 [ l + l + ' 3 - r o - i ! 6 f 5 6 » 7 ; 2 = 2 7 , 0 3 ,
Yt ± «о,975% = 250,6 ± 2,145-27,03 = 250,6 ± 58,0.
Как видно из чертежа, этот доверительный интервал гораздо шире, чем расстояние между пунктирными линиями.
Линейные модели с одной переменной 269
ваться моделями явлений переноса; таким образом, именно эмпи рические модели дают естественный способ выявления функцио нальных связей между безразмерными комбинациями переменных (и коэффициентов), которые участвуют в процессах теплообмена, массообмена и переноса импульса в таких установках. Роув с по мощью таблицы случайных чисел имитировал 45 наборов экспери ментальных данных для значений диаметра частиц d, скорости движения воздуха ѵ, разности температур на теплопередающей поверхности и в слое AT, межфазного коэффициента теплопере дачи h в гипотетическом слое диаметром 30 см. Эти переменные вместе с некоторыми физическими величинами — коэффициентом вязкости воздуха и,, плотностью воздуха р, коэффициентом тепло проводности воздуха к, теплоемкостью воздуха ср, коэффициентом поверхностного натяжения пузырька воздуха о, коэффициентом расширения ß и ускорением силы тяжести g — были сгруппиро ваны в соответствующие безразмерные комплексы.
Далее дается типичное истолкование имитированных данных, подменяющее собой отчет о проделанной работе с реальными экспе риментальными данными.
К о р р е л я ц и я |
м е ж д у к р и т е р и е м Н у с с е л ь - |
т а и к р и т е р и е м |
Р е й н о л ь д е а. Сначала была предпри |
нята попытка установить корреляцию между критериями Нуссельта Nu = hd/k и Рейнольдса Re = vdp/ц, которые в логарифмиче ском масштабе откладывались по координатным осям, как показано на фиг. П.4.3.3а; по этим данным была проведена прямая lg (Nu) = = lg 0,13 + 0,79 lg (Re). Корреляция оказалась не слишком силь ной, хотя найденный показатель степени Re близок к значению 0,8, которое часто встречается в эмпирической корреляционной зависи
мости между теплопередачей и расходом газа. Пунктирные |
линии |
||||
определяют |
доверительные |
пределы при а = 0,05. Можно |
пред |
||
положить, |
что появление |
некоторых |
выбросов |
свидетельствует |
|
о том, что аппаратура не всегда работала нормально. |
|
||||
К о р р е л я ц и я м е ж д у к р и т е р и е м |
С т е н т о н а |
||||
и к р и т е р и е м Р е й н о л ь д с а . |
Было доказано, что в псев- |
доожиженном слое имеет место значительная диссипация импуль са; тогда предположили, что могла существовать связь между энергетическими потерями и теплопередачей. Итак, на основании аналогии между трением и теплопередачей в трубах вычислялись значения критерия Стентона St = h/cpvp и откладывались на фиг. П.4.3.36 в зависимости от критерия Рейнольдса. Получилась более явная корреляционная зависимость, чем в предыдущем слу чае; можно предложить пользоваться при расчетах приближен
ной формулой S t = 2,0 Re_ 1 >1 2 , однако ошибки |
довольно |
велики. |
|
К о р р е л я ц и я |
м е ж д у к р и т е р и е м |
В е б е р а |
|
и к р и т е р и е м |
С т е н т о н а . Критерий |
Рейнольдса может |
|
оказаться не самым |
лучшим параметром для |
описания |
явления |