ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 353
Скачиваний: 15
§ 4.2. ВЕСО В Ы Е Ф У Н К Ц И И С О ЕД И Н ЕН И Й |
151 |
по определению взаимно обратных систем входному сигналу у второй системы соответствует сигнал х на ее выходе. Следова тельно, при изменении порядка соединения систем входному сиг налу у полученного соединения будет соответствовать его вы ходной сигнал, также равный у, что и доказывает высказанное утверждение.
§ 4.2. Весовые функции соединений
Для исследования линейных систем важно уметь определять весовые функции сложных систем по данным весовым функциям входящих в их состав систем. Для этого достаточно научиться
находить весовые функции раз- |
|
___________________, |
||||
личных соединении систем по |
â(U)\ |
|
|
g(t,zj |
||
данным весовым функциям со |
Я |
Я |
||||
|
|
|
||||
единяемых систем. |
|
|
____£ _ _ _ _ |
|
||
Рассмотрим последователь |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
||
ное соединение двух линейных |
|
|
Рис. 4.2.1. |
|
||
систем, весовые функции кото |
|
|
Найдем |
весовую |
функцию |
|
рых gt(t,T) и g2(t, т) заданы (рис. 4.2.1). |
|
|||||
g (t, т) сложной системы, полученной |
|
в результате соединения. |
||||
Для этого найдем ее реакцию на единичный импульс. |
В резуль |
|||||
тате действия единичного импульса на |
входе |
первой системы ее |
выходная переменная будет представлять собой ее весовую функ
цию gt(t, т). Следовательно, входной |
сигнал |
второй системы вы |
ражается формулой |
|
|
x 2{t) = gi{t, |
т). |
(4.2.1) |
При этом выходная переменная второй системы согласно общей
формуле (2.2.3) |
выражается формулой |
|
|
оо |
оо |
02 (0 = |
J go (С °) *2.(°0 da = |
j g2(t, o)gi(o,x)do. (4.2.2) |
Здесь переменную интегрирования мы обозначили буквой а, так как буквой т в данном случае обозначен момент действия на систему единичного импульса б(t — т). Но выходная перемен ная второй системы в данном случае представляет собой и вы ходную переменную всего последовательного соединения рас сматриваемых систем, т. е. весовую функцию полученной в результате соединения системы:
0г(*) = g(*. *)• |
(4.2.3) |
Сравнивая эту формулу с (4.2.2), получаем следующую формулу
152 ГЛ . 4. С Т Р У К Т У Р Н Ы Е СХЕМ Ы Л И Н Е Й Н Ы Х СИСТЕМ
для весовой функции последовательного соединения двух линей ных систем:
|
|
со |
|
|
|
|
|
g(t,4)= |
j |
g2 (t, CT) gl (от, т) do. |
|
(4.2.4) |
|
В частном случае физически возможных систем gi(o, |
т) = 0 при |
|||||
о < т, g2(t, |
о) = О при |
o^>t. |
Следовательно, |
для |
физически |
|
возможных систем подынтегральная функция в |
(4.2.4) отлична |
|||||
от нуля только в пределах т ^ |
о ^ |
t, и формула (4.2.4) принимает |
||||
вид |
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
g (С Т) = |
j |
gz (t, О) g! (а, т) do. |
|
(4.2.5) |
|
|
|
Т |
|
|
|
|
Эта формула |
справедлива |
при £> т. При t < т подынтегральная |
функция в (4.2.4) равна нулю при всех о. Таким образом, мы приходим к выводу,, что последовательное соединение физически возможных систем всегда дает физически возможную систему. Согласно принятому в § 2.2 условию пределы интегрирования в формуле (4.2.5) всегда включаются в интервал интегрирования.
Применяя формулы (4.2.4) и (4.2.5) последовательно, можно найти весовую функцию системы, полученной в результате после довательного соединения любого числа линейных систем.
Заметим, что результат последовательного соединения линей ных систем в общем случае зависит от порядка их соединения. Действительно, меняя местами соединяемые системы на рис. 4.2.1, мы должны будем поменять местами и весовые функции и g2 в формуле (4.2.4). В результате весовая функция последователь ного соединения двух систем будет
ОО |
|
g'(t, т )= j gl (t,o)g2(o,x)do. |
(4.2.6) |
—ОО |
|
Это выражение в общем случае не совпадает с (4.2.4). Читатель легко может в этом убедиться на примере последовательного сое динения усилителя с переменным коэффициентом усиления и ин тегратора. Только в отдельных частных случаях выражение (4.2.6) тождественно совпадает с (4.2.4). В § 4.6 мы увидим, что таким важным частным случаем является случай стационарных линей
ных систем.
Рассмотрим теперь параллельное соединение линейных систем, имеющих известные весовые функции gi и g2 (рис. 4.2.2). Для определения весовой функции g(t, т) сложной системы, полученной в результате соединения, найдем ее реакцию на единичный импульс 8(t — т). Имея в виду, что при подаче на входы соединяе
§ 4.2. ВЕСО ВЫ Е Ф У Н К Ц И И С О Е Д И Н ЕН И Й |
153 |
мых систем единичного импульса б (t— т) их выходные перемен ные равны соответствующим весовым функциям gi(t, т) и g2(t, т), получаем
g(t, т) = gi(t, т) + g2(t, т) . |
(4.2.7) |
Таким образом, при параллельном соединении линейных систем
их весовые функции суммируются. |
і |
____ | |
|||||||
Для изучения |
систем с обрат |
|
д ,м |
||||||
ной связью |
воспользуемся |
поня |
|
||||||
тием взаимно обратных систем. |
|
9, |
|||||||
6lt-T) |
0ЛІ |
||||||||
Рассмотрим последовательное сое |
|||||||||
динение |
двух |
взаимно |
обратных |
|
|
||||
линейных |
систем |
(рис. |
4.2.3). |
|
W W |
||||
Весовую функцию линейной си |
|
||||||||
|
9 |
||||||||
стемы, |
обратной |
по |
отношению |
|
|
||||
к системе |
с |
весовой |
функцией |
|
Рис. 4.2.2. |
g(t, т), будем обозначать символом
g~{t, т). Весовая функция последовательного соединения взаимно обратных систем равна 8(t — т). С другой стороны, весовую функ цию последовательного соединения можно вычислить, применяя общую формулу (4.2.4). В результате получим
j ё (t, в) g(o, x)do = 8 ( t ~ x ) . |
(4.2.8) |
—оо
Это соотношение представляет собой основное свойство весовых функций взаимно обратных линейных систем. Изменяя порядок соединения систем, получим
Iдругое соотношение:
ff(Г j---- оо
ßtt-t) |
! |
[ ë(t, a)g~(a, x)da = 8(t — т). |
||
J |
j L |
(4-2.9) |
||
|
||||
Рис. 4.2.3. |
|
Таким образом, весовые функции |
||
|
|
двух взаимно |
обратных линей |
ных систем удовлетворяют двум интегральным соотношениям,
которые в общем случае друг с дрУг0М не совпадают.^ Для физически возможных взаимно обратных линейных систем
формулы (4.2.8) и (4.2.9) могут быть переписаны в виде |
|
||
t |
éT(*. o)g(a, x)da = 8 (t — x), |
(4.2.10) |
|
j |
|||
T |
|
|
|
t |
|
(4.2.11) |
|
j |
g(t, o)g~ (<J, "t) do = 8(t — T). |
||
|
154 |
ГЛ . 4. С Т Р У К Т У Р Н Ы Е СХЕМ Ы Л И Н Е Й Н Ы Х СИСТЕМ |
Весовую функцию g(t, т) системы с обратной связью, изобра женной на рис. 4.2.4, можно определить тем же стандартным приемом, что и в предыдущих случаях, проследив прохождение через систему единичного импульса. Но такой путь сравнительно
Рис. 4.2.4 |
Рис. 4.2.5. |
сложен и приводит к интегральному уравнению относительно искомой весовой функции g(t, т). Значительно проще находится весовая функция обратной системы. Легко видеть, что системой, обратной по отношению к системе с обратной связью, является параллельное соединение системы, обратной по отношению к си стеме, стоящей в прямой цепи, и системы, стоящей в цепи обрат ной связи (рис. 4.2.5). Действительно, обозначив входное возму щение рассматриваемой системы через х, выходную переменную
через у, а выходную переменную систе мы в цепи обратной связи через z, видим, что входной переменной системы
- Щ в прямой цепи будет х—z, а ее вы ходной переменной будет у. Приподаче на вход параллельного сое динения систем с весовыми функциями
i f - |
|
|
gi и gz возмущения у мы получим на |
||
|
Рис. 4.2.6. |
выходе первой системы величину х —z, |
|||
|
|
|
а на выходе второй системы, как и в |
||
основной системе, величину z. |
Суммируясь, эти величины дадут на |
||||
выходе |
параллельного соединения величину х (рис. 4.2.5). Таким |
||||
образом, |
последовательное соединение систем, изображенных на |
||||
рис. 4.2.4 |
и 4.2.5, |
дает идеальную следящую систему. |
Следова |
||
тельно, |
эти системы являются взаимно обратными. |
|
|||
Применяя формулу (4.2.7) для весовой функции параллельного |
|||||
соединения линейных систем, |
находим |
|
|||
|
|
|
g~(t, = |
г) + g2(t, т). |
(4.2.12) |
Эта формула определяет весовую функцию линейной системы, обратной по отношению к системе с обратной связью, изображен ной на рис. 4.2.4.
Рассмотрим, в частности, безынерционный усилитель с обрат ной связью (рис. 4.2.6). Так как системой, обратной по отношению
§ 4.3. М ЕТОД С О П РЯ Ж Е Н Н Ы Х СИСТЕМ |
155 |
к усилителю с коэффициентом усиления к, очевидно, является усилитель с коэффициентом усиления 1/к, то формула (4.2.12) дает для весовой функции обратной системы
g~(t, x) = j ö ( t — %) + g2(t, т). |
(4.2.13) |
|
При очень большом коэффициенте усиления к |
первым членом |
|
в правой части формулы (4.2.13) |
можно пренебречь. Тогда получим |
|
g~(t, т) |
fü g 2(t, т). |
(4.2.14) |
Отсюда следует, что |
|
(4.2.15) |
g(t,t)aag~(t,x). |
Таким образом, систему, обратную по отношению к данной линейной системе с весовой функцией gz(t, т), можно приближенно реализовать, включив данную систему в цепь обратной связи усилителя с большим коэффициентом усиления.
§ 4.3. Определение весовых функций методом сопряженных систем
Наиболее естественным способом определения |
весовой функции |
данной линейной системы, особенно если эта |
система реально |
существует, является способ непосредственного |
экспѳрименталь- |
ноге определения ее реакции на единичный импульс. Пода вая на вход системы единич ный импульс 8(t—т) или мо делируя действие единичного импульса на входе системы, мы получим на выходе весо вую функцию системы в за висимости от первого аргу мента t при данном фиксированнмо значении момента по дачи единичного импульса т. Для полного определения та ким способом весовой функ ции как функции двух пере менных необходимо опреде лить реакции системы на еди ничные импульсы, действую щие в различные моменты т. При этом мы определим по
верхность, изображающую весовую .функцию системы, ее сече ниями, параллельными оси t (рис. 4.3.1).
Обратим теперь внимание на |
следующее обстоятельство. |
Для вычисления по формуле (2.2.3) |
реакции линейной системы на |