ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 423
Скачиваний: 15
406 Г Л . 10. УСТО Й ЧИ ВО СТЬ Н Е Л И Н Е Й Н Ы Х СИСТЕМ
соответствует вполне определенное движение системы, определяе мое решением уравнений (10.1.1).
Выберем из всех возможных движений системы какое-либо одно и условимся называть его невозмущенным по терминологии А. М. Ляпунова [42]. Этому движению соответствует вполне опре деленная совокупность начальных условий t0, у[°0\ . . ., у%о. Роль невозмущенного движения может играть всякое возможное дви жение системы, и выбор движения, которое считается невозмущен ным, произволен. Решение уравнений (10.1.1), соответствующее невозмущенному движению, будем обозначать у?\ . . ., у ^\
Всякое другое движение, отличное от невозмущенного, усло вимся называть возмущенным. Возмущенное и невозмущенное движения являются возможными движениями одной и той же системы и определяются одними и теми же дифференциальными уравнениями (10.1.1), только при различных начальных условиях.
Данное в § 6.5 определение устойчивости по Ляпунову может быть математически сформулировано следующим образом. Невоз мущенное движение называется устойчивым по отношению к вели чинам уі, . . ., уп, если при любом сколь угодно малом е > 0
существует такое положительное число б = |
б (е), |
что все возму |
||
щенные движения, для которых в любой начальный момент t0 |
||||
l ^ o - C I < ö |
(Ä=l, . . . , и ) , |
(Ю.1.2) |
||
ири любом t > |
удовлетворяют условию |
|
|
|
I |
Ук— уТ I < е |
(& = 1, |
п). |
(10.1.3) |
Невозмущенное движение называется асимптотически устойчи вым, если существует такое положительное число б, что все возму щенные движепия, для которых в любой начальный момент t0 выполнены неравенства (10.1.2), асимптотически стремятся к невозмущенному движению при t-*-oo:
yh-+yh' при t-*-oo |
(10.1.4) |
Если существует хотя'бы одно такое число е > 0, что при любом сколь угодно .малом б ] > 0 существует возмущенное движение, удовлетворяющее условию (10.1.2), для которого при некоторых значениях t > t n неравенства (10.1.3) не выполняются, то невозму щенное движение называется неустойчивым.
Этим определениям можно дать геометрическую интерпрета цию. Для этого буде.м изображать отклонение возмущенного движения системы от невозмущенного в каждый данный момент времени t точкой га-мерного пространства с прямоугольными
§ 10.1. О БЩ ЕЕ О П Р Е Д Е Л Е Н И Е УСТОЙЧИВОСТИ |
407 |
декартовыми координатами *)
Ѣ = Уі — у{°\ Ч2 = У2 — Уг\ •••, Лп= Уп— Уп-
Всякое пространство, в котором декартовыми координатами точки являются величины, определяющие мгновенное состояние некоторой системы, называется фазовым пространством этой системы. Точка фазового пространства, соответствующая состоя нию системы в данный момент t, называется изображающей точкой.
Рис. 10.1.1. Рис. 10.1.2.
Изменению состояния системы со временем соответствует движе ние изображающей точки в фазовом пространстве. Любая траекто рия, по которой может двигаться изображающая точка при изме нении состояния системы, называется фазовой траекторией. Изу чение фазовых траекторий, как мы увидим в §§ 10.4 и 10.5, во многих случаях значительно облегчает исследование свойств автономных нелинейных систем.
Очевидно, что в рассматриваемом фазовом пространстве невоз мущенному движению соответствует состояние покоя изобра жающей точки в начале координат. Невозмущенное движение устойчиво, если все возможные фазовые траектории, начинающие
ся |
внутри |
сферы Сй достаточно малого радиуса б, не выходят |
из |
сферы |
Cg сколь угодно малого наперед заданного радиуса е |
(рис. 10.1.1). Невозмущенное движение асимптотически устойчиво, если все возможные фазовые траектории, начинающиеся внутри сферы С6 достаточно малого радиуса б, стремятся к началу коор
динат при t |
оо (рис. 10.1.2). Невозмущенное движение неустой |
||
*) В |
случае |
п = 2 это пространство является плоскостью, |
а в случае |
п = 3 — |
обычным трехмерным пространством. Поэтому при п = |
2 п п = 3 |
всем вводимым ниже понятиям можно поставить в соответствие наглядные геометрические образы. При п > 3 таких наглядных образов не существует. Однако и в этом случае геометрическая терминология удобна тем, что она дает возможность по аналогии с двумерным и трехмерным пространствами легче осваивать вводимые понятия и иллюстрировать их в случае необходи мости наглядными образами на плоскости или в трехмерном пространстве.
408 Г Л . 10. УСТОЙЧИВОСТЬ Н Е Л И Н Е Й Н Ы Х СИСТЕМ
чиво, если существуют фазовые траектории, начинающиеся как угодно близко к началу координат, выходящие при некоторых t за пределы некоторой фиксированной сферы Сг (рис. 10.1.3).
Иными словами, невозмущенное движение устойчиво, если при любом как угодно малом радиусе е сферы Се существует такая сфера Св радиуса б, что изображающая точка В не может выйти за пределы сферы Се, начав движение из любой точки В 0 сферы С6. Невозмущенное движение асимптотически устойчиво, если суще ствует такая сфера С6, что изображающая точка стремится к нача лу координат, начав движение из любой точки В 0 сферы С6. Невозмущенное движение неустойчиво, если существует такая
сфера Се и как угодно близко к началу координат можно найти такую точку В 0, что изображающая точка выйдет за пре делы сферы Се, начав движение в точ ке В 0.
При исследовании нелинейных си стем обычно принимают за координаты изображающей точки в фазовом про странстве сами величины уи . . ., уп, определяющие состояние системы в лю бой момент времени к Приведенная гео метрическая интерпретация определений устойчивости и неустойчивости остается
справедливой и в этом случае, если вместо сфер Се п С6 с центром в начале координат рассматривать сферы с центром в подвижной точ ке, изображающей состояние системы в невозмущенном движении.
В |
отличие от линейных систем, |
одна и та же нелинейная си |
|
стема |
может быть |
устойчивой в одних режимах и неустойчивой |
|
в других режимах. |
Иными словами, |
одни движения или состояния |
равновесия нелинейной системы могут быть устойчивыми, а другие движения или состояния равновесия той же самой системы могут быть неустойчивыми. Поэтому нельзя говорить об устойчивости или неустойчивости нелинейной системы вообще, а можно говорить только об устойчивости или неустойчивости различных режимов движения (работы) нелинейной системы. Именно поэтому, давая определение устойчивости, мы отнесли это понятие не к системе, а к некоторому движению системы, которое мы назвали невоз мущенным. В качестве такого невозмущенного движения естествен но выбирать некоторое требуемое движение или состояние равно весия системы, в котором она должна находиться при нормальном функционировании и от которого ее отклоняют различные неиз бежные в любой системе возмущения, в том числе и случайные.
В определении устойчивости по Ляпунову невозмущенное и возмущенное движения рассматриваются всегда при одних и тех же правых частях уравнений (10.1.1), а следовательно, при
§ 10.1. О БЩ ЕЕ О П Р Е Д Е Л Е Н И Е У С ТО Й ЧИ В О СТИ |
409 |
одних и тех же входных сигналах системы, представляющих собой вполне определенные заданные функции времени. Поэтому одна и та же система при одних и тех же начальных условиях невоз мущенного движения t0, у і°о, . . у $ может быть устойчивой по Ляпунову при одних входных сигналах и неустойчивой при других входных сигналах. Между тем в задачах практики при ходится оценивать устойчивость работы системы при различных входных сигналах, заранее неизвестных. В таких случаях можно взять невозмущенное движение системы при каких-нибудь вполне определенных входных сигналах, а сравнивать с ним придется все возможные возмущенные движения, соответствующие всем возможным достаточно малым изменениям входных сигналов и начальным отклонениям. При этом функции <pfe в уравнениях (10.1.1) будут различными для всех возмущенных движений и будут отличаться от функций срй, соответствующих невозмущен ному движению, т. е. каждое возмущенное движение будет опре деляться своими дифференциальными уравнениями, отличными от дифференциальных уравнений невозмущенного движения. Это обстоятельство является одной из причин того, что определение устойчивости по Ляпунову недостаточно для практики. Именно поэтому в главе 6 в основу теории устойчивости линейных систем было положено другое определение устойчивости, данное в § 6.1. Это же определение устойчивости можно с соответствующимп видоизменениями перенести на нелинейные системы.
Предположим, что при изменении формы входных сигналов правые части дифференциальных уравнений (10.1.1) изменяются непрерывно, т. е. что при замене входных сигналов достаточно близкими к ним другими входными сигналами функции q>h в урав нениях (10.1.1) изменяются сколь угодно мало. В этом случае дифференциальные уравнения возмущенных движений можно
написать в виде |
|
Ук = Ѵк(і, Уі, • ■ yn) + Fk (t, уи |
уп) (fc= l, . . ., п), (10.1.5) |
где Fh — функции, сколь угодно малые по абсолютной величине при любых достаточно малых отклонениях входных сигналов систе мы от входных сигналов, соответствующих невозмущенному дви жению. Различным входным сигналам системы соответствуют различные функции Fk в уравнениях (10.1.5). В частности, для входных сигналов, при которых рассматривается невозмущенное движение системы, все функции Fk тождественно равны нулю. Рассматривая возмущенные движения, соответствующие всем воз можным входным сигналам, мы должны оставить функции Fk неопределенными и дать определение устойчивости, независимое от вида функций Fh.
Видоизменяя определение § 6.1, мы назовем невозмущенное движение системы устойчивым, если отклонение ее возмущенного