ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 421
Скачиваний: 15
§ 10.2. М ЕТОД Л И Н Е А РИ ЗА Ц И И |
4І1 |
Подставляя эти выражения в уравнения (10.1.1) и принимая во внимание, что невозмущенное движение удовлетворяет системе уравнений (10.1.1), вследствие чего
ук 0, = щ ( і , У ? |
і Л |
(fc= l, ... , п ), |
(10.2.2) |
получим следующую систему линейных дифференциальных урав нений для т)і, . . ., рп:
"Ль = |
S О'Ы'Лі |
{к = 1, . •., п), |
(10.2.3) |
i=i |
|
|
где коэффициенты ahi определяются формулой
дфk(t, |
УІ0\ •••, |
УТ) |
{к, 1 = 1, . . . , |
п). (10.2.4) |
О'кі = |
ду\0> |
|
Величины т)і, . . ., т]п, определяющие отклонение возмущенно го движения от невозмущенного, обычно называются вариациями переменных уи . . ., уп, определяющих состояние системы. При ближенные линейные уравнения (10.2.3) называются уравнениями в вариациях или линейными уравнениями первого приближения.
При весьма общих условиях А. М. Ляпунов доказал следую щие теоремы, которые мы сформулируем без доказательства:
1.Невозмущенное движение нелинейной системы асимптоти чески устойчиво, если определяемая соответствующими уравне ниями в вариациях линейная система асимптотически устойчива.
2.Невозмущенное движение нелинейной системы неустойчиво, если определяемая соответствующими уравнениями в вариациях линейная система неустойчива.
Эти теоремы Ляпунова дают возможность исследовать устойчи вость различных режимов работы нелинейных систем методами теории устойчивости линейных систем.
Если все коэффициенты ah[ системы уравнений в вариациях постоянны, то невозмущенное движение называется установившим ся. Для исследования устойчивости установившихся движений
нелинейных систем можно применить изложенные в §§ 6.2 и 6.3 методы исследования устойчивости стационарных линейных систем.
В случае периодического невозмущенного движения (колеба ний) автономной нелинейной системы коэффициенты ahl уравнений в вариациях являются периодическими функциями времени. Методы исследования устойчивости систем в случае, когда уравне ния в вариациях являются уравнениями с периодическими коэффициентами, также разработаны Ляпуновым [42] (см. так же [74]).
В общем случае, когда коэффициенты уравнений в вариациях являются любыми функциями времени, для исследования устой чивости системы можно применить общий критерий § 6.1. Для
412 ГЛ . 10. УСТОЙЧИВОСТЬ Н Е Л И Н Е Й Н Ы Х СИСТЕМ
этого следует определить весовые функции линейной системы, определяемой уравнениями в вариациях, соответствующие всем входам системы и всем переменным уі, . . ., уп, и вычислить для них интегралы (6.1.1). Все эти вычисления можно выполнить с помощью моделирования соответствующей сопряженной системы. Выполнив эти вычисления для различных моментов времени £, можно судить об устойчивости системы. Если интегралы (6.1.1)
для весовых функций, |
соответствующих всем входам системы |
и всем переменным уі, |
. . ., уп, перестают заметно изменяться |
с увеличением £, начиная с некоторого момента, то исследуемая нелинейная система устойчива по отношению к переменным уи . . .
. . ., уп. Если же хотя бы один из этих интегралов неограниченно возрастает с увеличением t, то система неустойчива. Заметим, что этот способ исследования устойчивости является чисто практи ческим и не дает возможности делать строгие выводы об устой чивости и неустойчивости вследствие невозможности осуществить с помощью моделирующих устройств бесконечные процессы, свя занные с переходом к пределу в формуле (6.1.1). Однако для прак тики такой метод исследования устойчивости вполне достаточен и дает возможность безошибочно судить об устойчивости движе ния в течение любых интересующих нас конечных отрезков времени.
Для исследования устойчивости можно также применить непо средственное моделирование системы или линейной системы, опре деляемой уравнениями в вариациях, при различных начальных условиях.
Для приближенного исследования устойчивости нелинейных систем методом линеаризации в случае произвольных переменных коэффициентов akt уравнений в вариациях (10.2.3) можно также применить прием «замораживания» коэффициентов. Этот прием состоит в том, что переменные коэффициенты уравнений в вариаци ях заменяются их постоянными значениями, соответствующими какому-нибудь выбранному моменту времени tu и исследуется устойчивость стационарной линейной системы, определяемой полу ченными уравнениями с постоянными коэффициентами. Это иссле дование производится для ряда характерных моментов времени ti, t2, ■■• работы системы. Если для всех выбранных моментов времени стационарные линейные системы, полученные «замора живанием» коэффициентов уравнений в вариациях, устойчивы, то исследуемую нестационарную систему можно практически счи тать устойчивой. При этом в случае определенного конечного вре мени работы системы, например в случае работы системы управ ления полетом снаряда, когда в момент попадания снаряда в цель или его разрыва работа системы управления, естественно, прекра щается, систему можно считать практически устойчивой и в том случае, если система, полученная «замораживанием» коэффициен-
§ 10.3. ПРЯМ ОЙ М ЕТОД И ССЛЕДО ВА Н И Я УСТОЙЧИВОСТИ |
413 |
лов уравнений в вариациях, становится неустойчивой, когда до момента конца работы системы остается время, значительно мень шее времени переходного процесса системы.
Заметим, что с практической точки зрения совершенно не обя зательно выбирать в качестве центра разложения входящих в уравнения функций исследуемое невозмущенное движение систе мы, т. е. интеграл уравнений (10.1.1), описывающих поведение системы. Можно в качестве центра разложения взять любые функ ции у'і0>, . . ., Уп\ не удовлетворяющие уравнениям (10.1.1), но близкие к интегралу уравнений (10.1.1), соответствующему невозмущенному движению системы. Так, например, если некото рые из переменных уі, . . ., уп. скажем уи . . ., ут, являются по физическому смыслу малыми величинами при устойчивой работе системы, то в качестве функций у\т, . . ., у^ можно взять нули, а остальные функции Ут+і , . . ., Уп‘ определить путем интегри рования соответствующей укороченной системы уравнений, полу ченной из (10.1.1) путем замены нулями всех малых величин.
В заключение заметим, что изложенный метод исследования устойчивости нелинейных систем, основанный на линеаризации уравнений, применим лишь к системам, содержащим только эле ментарные нелинейные звенья с непрерывными гладкими характе ристиками. К системам с существенно нелинейными звеньями этот метод неприменим. В таких случаях часто оказывается полезным второй метод Ляпунова, который мы изложим в следующем пара графе. Для более подробного изучения теории устойчивости реко мендуем читателю обратиться к специальной литературе (см.,
например, [42, 43], а также [39, 41, 74)].
§ 10.3. Прямой метод исследования устойчивости нелинейных систем (второй метод Ляпунова)
Второй метод Ляпунова основан на обобщении и развитии эле ментарных представлений, связанных с положениями равновесия материальной точки в консервативном силовом поле. Из теорети ческой механики известно, что точки минимума потенциальной энергии являются положениями устойчивого равновесия матери альной точки, а точки максимума потенциальной энергии — положениями неустойчивого равновесия (теорема Лежен-Дирихле). Основная идея второго метода Ляпунова состоит в нахождении такой функции координат точки фазового пространства данной системы V (т|,, . . ., і]„), которая была бы до некоторой степени аналогична потенциальной энергии покоящейся материальной точки в обычном пространстве.
Для изложения второго метода исследования устойчивости, разработанного А. М. Ляпуновым, введем следующие определения. Функция V (гр, . . ., г)„) называется знакопостоянной, если она
414 |
Г Л . 10. УСТО Й ЧИ ВО СТЬ Н Е Л И Н Е Й Н Ы Х СИСТЕМ |
имеет один и тот же знак всюду в некоторой области, содержащей начало координат, за исключением некоторых точек, в которых она равна нулю. Знакопостоянная функция, равная нулю лишь в начале координат, называется знакоопределенной', определенноположительной или определенно-отрицательной, в зависимости
от знака.
Для любой определенно-положительной функции ѵ (%, . . ., т]„)
уравнение ѵ (тр, . . ., |
г]п) = |
с |
изображает |
однопараметричес |
|
кое |
семейство замкнутых (по |
крайней мере для малых значе |
|||
ний |
с) поверхностей в |
фазовом |
пространстве |
данной системы. |
При этом вблизи начала координат поверхность, соответствующая любому достаточно малому значению с, находится целиком внутри области, ограниченной любой
|
|
поверхностью, которой соот |
||||
|
|
ветствует |
большее значение |
|||
|
|
с. При с->-0 поверхность стя |
||||
|
|
гивается |
в |
точку — начало |
||
|
|
координат. |
|
сооб |
||
|
|
Из |
геометрических |
|||
|
|
ражений непосредственно яс |
||||
|
|
но, что если при любом дви |
||||
|
|
жении |
системы изображаю |
|||
Рис. 10.3.1. |
Рис. 10.3.2. |
щая точка |
в фазовом прост |
|||
|
|
ранстве может двигаться вбли |
||||
|
|
зи начала |
координат |
только |
внутрь любой поверхности ѵ (т)1, . . ., ц„) = с или по ней и не может выходить из ограниченной этой поверхностью области нару жу (рис. 10.3.1), то система устойчива. Если же изображающая точка может двигаться вблизи начала координат только внутрь любой поверхности ѵ (т]!, . . ., т]п) = с (рис. 10.3.2), то система асимптотически устойчива. Но если изображающая точка дви жется внутрь поверхности ѵ (т]і, . . ., цп) = с, то определенно положительная функция V (т)!, . . ., г)„) убывает при движении системы и, следовательно, ее полная производная по времени
отрицательна. |
Если изображающая точка движется по поверх |
|
ности |
V = с, |
то полная производная функции ѵ по времени |
равна |
нулю. |
Иными словами, полная производная функции |
V (t]j, . . ., т]п) знакопостоянна отрицательна, если изображающая точка может двигаться только внутрь любой поверхности ѵ = с или по ней, и определенно-отрицательна, если изображающая точка может двигаться только внутрь поверхности ѵ = с.
Для любой определенно-отрицательной функции ѵ (%, . . ., т]п) ее полная производная в рассмотренных случаях будет положи тельной.
Таким образом, мы приходим к следующим двум теоремам Ляпунова.