Связь между отраженными и падающими волнами может быть дана в виде следующих равенств:
(17.117)
Таким образом, вводится новая матрица
(17.118)
* ° 2 І ° 2 2 . '
которая называется матрицей рассеяния. Для многополюсника с 2л зажимами матрица рассеяния имеет n-й порядок. С помощью мат рицы рассеяния и матриц-столбцов
(£7+) = fùf
\ ùV |
\üii |
уравнения (17.117) можно написать в матричной форме: |
(Ü-) = (S) (Ô+). |
(17.119) |
Очевидно, что коэффициент отражения (см. равенство (17.110)
заменяет матрицу |
рассеяния |
первого порядка (р = |
5 а ) , когда |
вторичные зажимы замкнуты накоротко (Û2 |
— 0). |
матрицами. |
3. Связь между |
матрицей |
рассеяния |
и другими |
При нормировке напряжений и токов необходимо нормировать и матрицы. Для этого в основные уравнения (17.2) и (17.6) надо под
ставить |
согласно |
(17.113) |
|
|
|
|
У г \ |
|
V гг |
Тогда для матрицы сопротивлений |
|
где |
|
(Ü) = (Z)(f), |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
Z\4 |
|
|
|
ѴТЛТ> |
|
|
(Z) = j |
(17.120) |
|
|
l V |
|
|
|
Для |
матрицы |
проводимостей |
|
|
где |
|
0) = (Y) |
{О), |
|
|
|
|
|
|
|
(У) |
|
(17.121) |
|
|
|
Г 2 ^ 22 |
|
Матрицу рассеяния можно выразить через эти матрицы. Согласно
(17.114) |
для падающих «волн» |
|
|
|
|
|
|
|
( £ + ) = |
-2 [(U)+(h]=ïW) |
|
+ (Y)\(Û), |
(17.122) |
где (1) — |
единичная |
матрица. Для отраженных |
«волн» |
|
|
|
|
(Ü-) = |
\ [(Ô) - |
(/)] = |
-2-1(1) - (У)] (tf). |
( 17.123) |
Поэтому |
после |
умножения Обеих |
частей |
равенства |
(17.122) |
на [(1) + (У)1_ 1 получается |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
\ Ф) = [(1)+(¥)]-* (0% |
|
Подставив |
это выражение в (17.123), получим |
|
|
|
|
(Ü-) = [(1)-(Y)][(\) |
+ |
(Y)}(Ü+). |
^ |
|
Сравнивая |
это равенство с (17.119), имеем |
|
|
|
|
|
(5) = [ ( 1 ) - (У)] 1(1) + (У)]-1 |
|
(17.124) |
или после |
преобразований |
|
|
|
|
|
(S) = [2 (1) - (1) - |
(У)] [(1) + |
(У)]"1 |
= |
2 [(1) + ( У ) Г - (1). |
(17.125) |
Аналогично |
|
|
|
|
|
|
|
(S) |
= |
[(Z) -.(1)] [(Z) + |
(1) Г = (1) - 2 [(Z) + |
(17.126) |
Таким образом, матрицу рассеяния можно вычислить для любого четырехполюсника.
Цель этого приложения — ознакомление с матрицей рассеяния. Так как она применяется при анализе многополюсников и особенно при рассмотрении сверхвысокочастотных цепей, примеры примене ния матрицы рассеяния не приводятся.
Г л а в а в о с е м н а д ц а т а я ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ФИЛЬТРЫ
|
|
|
|
|
|
§ 18.1. |
Элементарные фильтры |
|
Фильтром, |
точнее электрическим |
фильтром, называется четы |
рехполюсник, |
пропускающий без |
заметного ослабления |
колеба |
ния определенных частот |
и подавляющий колебания других |
частот. |
В ряде случаев, когда выделяется узкая полоса частот или когда подавление колебаний лишних частот не должно быть очень боль шим, применяются простые схемы, состоящие из ограниченного числа элементов (рис. 18.1, а — г). Эти четырехполюсники, в основ ном несимметричные, называются элементарными фильтрами. К ним в первую очередь относятся сглаживающие фильтры в цепях питания выпрямленным током электронных ламп и транзисторов. На рис. 18.2 дана простейшая схема выпрямителя. Выпрямляющий диод В, если считать его идеальным, должен иметь сопротивление, рав ное нулю при прохождении тока в одну сторону, и бесконечное сопро тивление при прохождении тока в другую сторону. Напряжение на нагрузке г имеет вид, показанный на рис. 18.3. Это напряжение состоит из полезной постоянной составляющей с70 и колебаний основ
ной |
частоты |
и высших |
гармонических, называемые пульсациями, |
от |
которых |
желательно |
избавиться. |
|
Поэтому к схеме выпрямителя подключается сглаживающий |
фильтр дроссельного |
(рис. 18.1, а) или конденсаторного типа |
(рис. 18.1,6). Простой расчет показывает, что при правильном выборе элементов фильтра в выходном напряжении пульсации значительно меньше, чем во входном, в то время как постоянная составляющая напряжения почти не изменяется.
Учитывая строгие требования к величине пульсаций, применяют дроссельно-конденсаторные фильтры (рис. 18.1, в). Для избавления от пульсаций определенной частоты также можно воспользоваться резонансными явлениями. Например, вместо индуктивности в схему дроссельного фильтра поместить параллельный контур, а в схему конденсаторного фильтра вместо конденсатора включить последо вательный контур. Однако такая замена целесообразна лишь для значительного ослабления колебаний высоких частот, когда можно создать контуры с большой добротностью.
Если, наоборот, надо избавиться от постоянной составляющей и колебаний низких частот и пропустить колебания высоких частот,
применяется элементарный блокировочный фильтр, изображенный на рис. 18.1, г.
а)
Элементарные фильтры рассчитываются по методике, изложенной в гл. IV, V и X. Перейдем к рассмотрению сложных фильтров.
§18.2. Лестничные фильтры
1.Классификация фильтров. Основные определения. Существен ной особенностью современных систем передачи информации явля ется многоканальность. По одной и той же линии (проводной или радио) для связи, телеметрии, телеуправления и т. д. передается большое число каналов, содержащих дискретную (телеграфную), телефонную, телевизионную или иную информацию. Обычно приме няется частотное разделение каналов, т. е. каждый канал занимает определенную полосу частот. Необходимо, чтобы по данному каналу эта полоса частот передавалась почти без ослабления, т. е. с малым затуханием (не более сотых долей непера), в то время как колебания других полос частот во избежание взаимных помех должны значи тельно ослабляться, и затухание должно иметь величину в несколь ко неперов. Это может быть достигнуто созданием достаточно совер шенных фильтров. Для получения значительного затухания вне
полосы передаваемого канала фильтры должны состоять из боль
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
шого |
числа |
четырехполюсников, |
называемых звеньями |
фильтра, |
включенных |
каскадно. |
|
|
|
|
|
В качестве фильтров, как правило, применяются пассивные |
линейные четырехполюсники. У них должно быть |
малое |
затухание |
в полосе |
пропускания |
и зна |
|
|
|
чительное |
затухание в полосе |
|
|
|
задерживания. |
|
|
|
|
|
|
Фильтры |
делятся |
на: |
а) |
|
|
|
фильтры |
нижних |
частот, |
ко |
|
|
|
торые |
пропускают |
лишь |
ко |
|
|
|
лебания частот меньше опре |
Аа |
|
|
деленной, |
граничной частоты, |
|
|
б) фильтры |
верхних |
частот, |
|
|
|
пропускающие колебания час |
Рис. |
18.4 |
|
тот выше граничной, в) по |
|
|
|
|
лосовые фильтры, полоса про |
|
|
|
пускания |
которых |
лежит |
между |
двумя граничными частотами, и г) |
заграждающие фильтры, пропускающие колебания всех частот,
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
кроме |
определенной |
полосы. |
В некоторых случаях могут приме |
|
|
|
|
няться фильтры |
с несколькими по |
0 - |
|
|
|
лосами |
пропускания |
или задержи |
|
|
|
|
вания. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h |
|
В |
идеальном |
случае |
затухание |
|
|
2 |
IT |
в полосе пропускания |
должно быть |
|
|
|
- 0 |
равным нулю, в полосе задержи |
|
|
h |
|
вания— бесконечности. Эти |
полосы |
0 |
|
|
должны |
разделяться |
частотой |
/ с , |
|
А |
|
которая называется частотой среза. |
|
\г, U |
Реально |
этого достичь невозможно. |
|
\Z, |
21, |
Поэтому |
в задании на проектирова |
|
|
|
|
0— |
|
|
|
ние фильтра |
определяется допусти-, |
|
|
|
|
мое |
максимальное |
затухание в по |
а— |
|
|
|
лосе |
пропускания |
и |
необходимое |
|
Z, |
|
минимальное |
затухание |
в |
полосе |
|
|
|
•It |
задерживания. Между этими поло |
|
|
|
сами |
находится |
|
промежуточная |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
полоса, |
в которой |
|
затухание |
не |
|
Рис |
18.5 |
|
задается. Она называется |
полосой |
|
|
перехода. На рис. 18.4 указаны тре |
|
|
|
|
буемые |
величины затухания для фильтра нижних частот. В эффек |
тивной полосе |
пропускания от |
0 до |
частоты fx |
задано допустимое |
максимальное значение затухания Аа, в полосе задерживания от ча стоты fk до бесконечности — необходимое минимальное затухание О т і п . В полосе перехода от / и до fk затухание не задается.
Сначала для ознакомления с принципами построения фильтров считаем их идеальными и составим из реактивных четырехпо люсников. Рассмотрим фильтры в виде лестничной схемы из каскадно