соединенных Г-, Т- или П-образных четырехполюсников. Такие
фильтры называются лестничными или цепочечными. |
При каскадном |
соединении согласованных четырехполюсников |
их собственные |
затухания складываются. |
Поэтому |
достаточно |
рассмотреть одно |
Т- или П-образное звено |
или даже |
Г-образное |
полузвено фильтра |
(рис. 18.5). |
|
|
|
2. Характеристические параметры звеньев. Для Т- или П-образ- ного четырехполюсника характеристическая постоянная передачи определяется равенствами (17.54) и (17.56):
Так как
gc = ac + jbc,
где ас — затухание (собственная постоянная затухания), Ьс — фазо вая постоянная, то
ch gc = ch ас cos bc -f- /sh ac sin bc. |
(18.1) |
Сопротивления Zx и Z2 — реактивные, так как рассматриваются звенья фильтров без потерь. Поэтому правая часть равенства (18.1) является вещественной величиной, и оно распадается на два:
|
|
9 7 |
|
|
|
c h a c c o s ô c = 1 + |
|
(18.2) |
|
|
shac sm6c = 0. |
. |
(18.3) |
|
Согласно (18.3) надо различать три случая: 1) shac |
= 0, sin bc Ф О, |
что определяет полосу пропускания (ас = 0), 2) shac |
ф 0, sin bc = 0, |
что |
соответствует |
полосе задерживания, |
и 3) shac .= 0, sin bc = 0, |
что |
соответствует |
граничным частотам. |
|
|
|
В полосе пропускания chac = 1. Поэтому согласно (18.2) |
|
|
c o s è c = l + 2 f 1 . |
|
(18.4) |
Так как значения косинуса находятся между —1 и + 1 , должно существовать неравенство
(18.5)
Из этой формулы следует, что реактивные сопротивления Zx и Z2 в полосе пропускания не могут быть одного знака. Полагая, что одно
из них имеет индуктивный |
характер, |
другое — емкостный, полу- |
чаем * і і |
2 |
|
|
= — : и неравенство (18.5) |
принимает такой вид: |
или |
- 2 |
z. |
< 0 |
|
|
|
|
|
|
(18.6) |
Это неравенство и определяет полосу пропускания *. Для нее, как отмечалось, собственное затухание ас =•- 0, фазовая постоянная согласно формуле (18.4) может быть определена из равенства
Полоса пропускания отделяется от полос задерживания частотами среза. Согласно (18.6) они определяются равенствами:
В |
полосе задерживания sin bc |
— 0, т. е. cos bc |
может равняться |
: 1 . |
Если |
принять во внимание |
(18.6), то в полосе задерживания |
> |
1 и при различных знаках |
Z, и Z 2 |
|
|
|
1 + 2 ^ < 0 . |
|
Так как |
гиперболический косинус — величина |
положительная, |
то согласно (18.2) cos bc должен быть отрицательным, т. е. cos bc =
=— 1 . Полоса задерживания определяется равенствами:
± л , ch ас — 2 2 і | |
, |
(18.9) |
Переходя к рассмотрению конкретных схем лестничных фильт ров, заметим, что наиболее простыми из них являются фильтры типа К, у которых
где К — вещественное число, не зависящее от частоты, т. е. двух полюсники Z X и Z 2 являются обратными.
3. Фильтр нижних частот типа К. Рассмотрим сначала фильтр нижних частот. Г-образное полузвено, Т- и П-образные звенья этого фильтра изображены на рис. 18.6. Для них
ZI==/(ÖL, Z 2 = — / |
( 1 8 . 1 1 ) |
Произведение этих сопротивлений |
|
Z\Z% •• С |
(18.12) |
может быть представлено как квадрат некоторого активного сопро тивления
|
|
|
|
к. |
(18.13) |
|
|
|
|
|
|
* Напомним, что, как указывалось |
в гл. X V I I , иногда принято вместо Zj |
Z |
а вместо Z 2 |
зать 2Z2 . Тогда |
равенство (18.6) примет такой вид: |
|
ставить g-, |
QUIT- |
1 |
a D4û(>Tn 7 |
Кглотч_ 07 Т л г п ч |
гл 'iтіг.тi /-"гп ^\ /1 Й А \ n n u M ü T |
|
|
|
1 : |
4Z2 |
S& 0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, имеем дело с фильтром типа |
К. Сопротивление |
R0 называется номинальным характеристическим |
сопротивлением |
фильтра. Согласно (18.8) определяются граничные частоты фильтра. Так как
z |
, |
11 |
(18.14) |
h |
|
|
|
|
il' |
|
/0 |
= |
|
|
первая |
граничная |
частота |
получается из |
равенства |
= 0: |
|
|
|
Л = о. |
|
(18.15) |
вторая |
граничная |
частота |
согласно условию' |
|
|
|
|
/2 = / о - |
|
(18.16) |
Итак, полоса |
пропускания находится |
между нулевой |
частотой |
и частотой /0 , которая и будет частотой среза. Более высокие частоты находятся в полосе задерживания.
Этот |
фильтр |
является |
фильтром ®~ |
|
нижних |
частот, |
так как |
он про |
:2С |
пускает |
только |
колебания |
частот |
ниже |
частоты |
среза f0. |
В |
полосе |
- 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-0 |
О су-
Рис. 18.6
пропускания собственное затухание фильтра ас — 0, фазовая по стоянная определяется равенством (18.7). Поэтому
cos br = 1 — 2 |
(18.17) |
1 |
о |
Фазовая постоянная меняется от 0 до л, оставаясь положитель ной. Знак определяется тем, что благодаря последовательно вклю ченной индуктивности напряжение на входе опережает по фазе напряжение на выходе фильтра.
В полосе задерживания согласно (18.9) собственное затухание
определяется из уравнения |
|
ch аг |
(18.18) |
la |
|
фазовая постоянная |
|
• Я. |
(18.19) |
Зависимости затухания и фазовой постоянной от частоты пока заны на рис. 18.7.
|
Таким образом, задача как будто решена. Можно приступить |
к |
расчету. |
|
|
|
|
Приравнивая |
номинальное характеристическое |
сопротивление |
R0 |
сопротивлению нагрузки R,„ получаем y"L/C: |
по |
величине |
частоты среза /„ |
определяем J/LC, после чего нетрудно |
найти L |
и |
С. |
|
|
|
Однако такой ориентировочный расчет не может считаться удовлетворительным. Он был бы правильным, если бы характери
В полосе задержибтшя 2С мнимое
стическое сопротивление звена фильтра не зависело от частоты и равнялось бы номинальному характеристическому сопротивлению R0. Тогда при равенстве RH = R0 было бы оправдано введение характеристических параметров, в частности собственного затуха ния ас и формулы (17.51), так как при согласовании четырехполюс ника с нагрузкой рабочее затухание совпадает с характеристичес ким. В действительности же согласно уравнению (17.53) харак теристическое сопротивление Т-образного четырехполюсника
или с учетом (18.12), (18.13) и (18.14)
(18.20)
Для П-образного четырехполюсника согласно (17.55)
или
(18.21)
Из формул (18.20) и (18.21) видно, что характеристические сопро тивления звеньев очень сильно изменяются с частотой. В полосе
0 — Hb |
--0 |
пропускания |
характеристические соп- |
ротивления |
активны. Их зависимость |
|
|
от частоты |
показана на рис. 18.8. В |
с^ у полосе задерживания они становятся
|
|
|
|
|
|
|
-0 |
реактивными, поэтому невозможно по- |
добрать |
нагрузочное |
|
сопротивление |
|
так, чтобы во всей полосе рабочих ча- |
~® |
стот оно было равно |
характеристиче |
с |
скому |
сопротивлению. Надо, однако, |
|
сказать, |
что в полосе |
частот от |
нуля |
|
до частоты, равной половине частоты |
|
среза, |
характеристическое сопротив- |
~® |
ление |
меняется не очень сильно: для |
|
Т-образного звена оно |
изменяется от |
Z |
R0 до 0,865/?0, для П-образного — от |
_0 |
до |
1,16 R0. Поэтому |
приведенный |
0- |
выше |
ориентировочный |
расчет, |
если |
Рис. 18.9 |
не требовать большой |
точности, |
сох |
раняет свое значение, но нагрузочное сопротивление для Т-образного звена надо брать несколько меньше Rn, а для П-образного звена несколько больше, о чем будет более подробно сказано далее.
4.Фильтр верхних частот типа К. На рис. 18.9 изображены Г-образное полузвено и Т- и П-образные звенья фильтра верхних
частот. Для них Zx = — І~~)г> |
Z2 — /coL. Значение произведения |
этих сопротивлений |
|
|
7 7 |
L |
П2 |
^ 1 ^2 |
— ~р |
— |
показывает, что и в этом случае получается фильтр типа К. Так как
чем и определяются граничные |
частоты согласно (18.8): |
|
/ і = |
СЮ, f 2 = /o- |
(18.23) |
Фильтр4 пропускает частоты более высокие, чем частота среза [0 . Поэтому он называется фильтром верхних частот. Частоты ниже частоты среза находятся в полосе задерживания.