Файл: Теория линейных электрических цепей учеб. пособие.pdf

ний. Если же этот двухполюсник работает в режиме резонанса то­ ков, общий ток через двухполюсник будет равен нулю. Кривая изменения тока в первичном контуре на рис. 6.16 изображена сплош­ ной линией.

Значения вторичного тока можно определить с помощью соот­ ношения (6.7):

= а —

связи между контурами с трансформаторной связью в радиоустрой­

зью одним первичным контуром, эквивалентным всему трансфор­ матору (см. рис. 6.8). Входное сопротивление этого контура в общем случае

r u + a2 r2 2 + / ( x n - • й2 %2 2 ).

В данном случае эта формула принимает следующий вид:

1

170

Сопротивление, взятое в скобки, представляет собой сопроти­ вление, вносимое вторичным контуром в первичный.

При частоте сор = — - с о п р о т и в л е н и е , вносимое в первич-

V L22C22

ный контур, окажется равным бесконечности. Ток в первичном контуре прекратится. Этот режим соответствует резонансу токов. Очевидно, что когда оба контура двухконтурной системы настроены

При частоте меньшей, чем сор, собственное сопротивление пер­ вичного контура будет емкостным, так как coLxi < ^ ^ ~ < а вносимое в этот контур реактивное сопротивление положительным, т. е.

индуктивным, так как и CÖL22 < ^ т - . При этом на частоте ах наступает резонанс напряжений. Токи в обоих контурах будут равны бесконечности.

При частоте большей, чем сор, сопротивление первичного кон­

образом, вторично возможен резонанс напряжений. Этот резонанс наступит при второй частоте связи со2. Токи в контурах вновь до­ стигнут бесконечности.

Следует отметить, что при емкостной связи между двумя коле­ бательными контурами и при высоких добротностях контуров ча­

2. Реальные двухконтурные системы. В реальных связанных колебательных контурах при некоторых частотах напряжения пи­ тания также возникают режимы резонансов. При этих частотах первичный ток будет совпадать по фазе с напряжением питания. Однако в реальных контурах ни ток в первичном контуре, ни ток во вторичном контуре не будут возрастать до бесконечности и спа­ дать до нуля в рабочей полосе частот.

Прежде чем перейти к исследованию частотных характеристик первичного и вторичного токов в системе связанных колебательных контуров, установим соотношения между величинами, являющи­ мися элементами этих характеристик. Считаем, что резонансные частоты рассматриваемых контуров одинаковы:

Подчеркнем еще раз, что все исследования будут проводиться в уз­ кой полосе частот, приблизительно симметричной относительно

171

основной частоты ю0 . Обычно граничные частоты этой полосы от­

При равенстве резонансных частот обоих контуров обобщенные расстройки этих контуров оказываются связанными между собой простым соотношением. Действительно,

В радиотехнических устройствах часто используются связанные колебательные контуры с одинаковыми добротностями, настроенные на одну и ту же частоту: Qx = Q2 и w p l = « р 2 . Такие контуры на­ зывают подобными. Обобщенные расстройки подобных контуров при всех значениях частоты питания контуров, как ясно из (6.22), равны между собой:

3. Амплитудно-частотные характеристики тока во вторичном контуре. Построение и исследование частотных характеристик двух-

А/* К о м

172

Или, переходя к модулю тока:

частотной характеристики вторичного тока при данном соотноше­ нии Qlt Q2 и k. Рассмотренное неравенство, связывающее параметры двухконтурной системы, можно переписать, заменив добротности контуров Q их затуханиями d:

Y*

Если же сумма ^ 1 + j | r — 2k2Q\ j отрицательна или, иначе го­ воря, если

l + d'i

173