ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 288
Скачиваний: 1
Коэффициент формы |
прямоугольной |
кривой (см. график / |
|||
табл. 8.1) |
|
|
|
|
|
|
Jfe* = l L : l L = l . |
||||
Коэффициент формы треугольной кривой (см. график 2 табл. 8.1) |
|||||
^Ф = |
І 7 |
= |
- ~ = |
7^== |
1,16. |
|
/ 3 |
' |
2 |
КЗ |
|
Минимальный коэффициент формы кривой равен единице. Мак
симальный коэффициент неограничен. |
|
Определим для примера коэффициент формы кривой, |
представ |
ляющей собой ряд последовательных прямоугольных |
импульсов |
(см. график 7 в табл. 8.1). Отношение периода повторения |
импульсов |
|
Т |
Т к продолжительности импульса т называется скважностью — = = q. Величина, обратная скважности, называется коэффициентом
л1 Т
заполнения: & = — = •=.
Действующее значение последовательности прямоугольных им пульсов
а ее среднее значение
Т |
X |
|
Y J Edt = y |
\ Edt = |
E^=-q, |
оо
Вэтом случае коэффициент формы кривой
и Е Е |
г— |
В радиотехнических цепях скважность достигает сотен и тысяч единиц, и коэффициент формы кривой измеряется десятками еди ниц. Поэтому действующие значения напряжений и токов могут быть в десятки раз больше их средних значений.
Коэффициентом искажений называют отношение действующего значения первой гармонической составляющей к действующему зна чению несинусоидального напряжения или, соответственно, тока
|
Л |
• k |
/ //.+/»+/.' +... |
Коэффициентом нелинейных искажений, или коэффициентом гармоник, называется отношение действующего значения всех вы сших гармоник к действующему значению первой:
^Ѵиі+и\+иі+... |
т |
( 8 Л 4 ) |
222
Коэффициент kr характеризует искажения, создаваемые в кри вой напряжения или тока нелинейными элементами системы пере дачи информации. Если к входным зажимам четырехполюсника, содержащего нелинейные элементы, приложить синусоидальное напряжение, то напряжение между выходными зажимами четырех полюсника окажется несинусоидальным.
В инженерной практике в технических условиях на четырех полюсник обычно указываются допустимые искажения, создаваемые четырехполюсником, в виде допустимого коэффициента нелинейных искажений. Например, коэффициент нелинейных искажений усили теля низкой частоты в радиоприемниках высокого класса не должен превышать 1—1,5%.
Глава девятая КАТУШКА И ТРАНСФОРМАТОР С ФЕРРОМАГНИТНЫМ СЕРДЕЧНИКОМ
§ 9.1. |
Магнитное |
поле в ферромагнитной среде |
1. Катушки с ферромагнитным сердечником. В качестве одного |
||
из основных |
элементов |
электрических цепей используются со |
средоточенные индуктивности в виде намотанных катушек. Вклю чаются они в электрические цепи как составные части электромаг нитных механизмов для создания определенных режимов работы цепей при переменном токе, для придания частотным характери
стикам |
этих цепей нужной формы, в качестве элементов фильтров |
и т. д. |
Катушки индуктивности, введенные в электрическую цепь |
в качестве индуктивных сопротивлений, иногда называют дроссе лями в отличие от «контурных» катушек, являющихся элементами колебательных контуров. Основным параметром таких катушек являются их индуктивности.
В ряде случаев практики требуются катушки, обладающие большой индуктивностью и высокой добротностью даже при низ ких частотах. Этим требованиям легче всего удовлетворяют ка тушки, намотанные на ферромагнитные сердечники. Индуктивность катушки, намотанной на замкнутый ферромагнитный сердечник, может в сотни и даже в тысячи раз превышать индуктивность той же катушки без сердечника. Это ясно из того, что при одном и том же токе в обмотке магнитный поток, создаваемый катушкой с замк нутым магнитным сердечником, будет во много раз больше потока, который создают такие же катушки без сердечника.
Особенно важным является применение ферромагнитного сер дечника в трансформаторах. Коэффициент связи между обмотками трансформатора благодаря ферромагнитному сердечнику, по кото рому проходит почти весь магнитный поток, может достигать зна чений, равных 95—98%, в то время как у трансформаторов без сер дечника коэффициент связи практически не может превышать 30— 40%. Создание мощных трансформаторов, работающих на техниче ских частотах без ферромагнитных сердечников, практически не возможно.
Задача настоящей главы заключается в определении основных свойств электрических цепей, содержащих катушки с ферромагнит ными сердечниками.
Как будет ясно из дальнейшего изложения, катушки с ферромаг нитными сердечниками представляют собой нелинейные элементы
224
электрических цепей при переменном токе. В ряде специальных устройств связи нелинейность катушек с ферромагнитными сердеч никами является их полезным свойством и принципиальной осно вой работы таких устройств. Однако подобные устройства в курсе линейных электрических цепей не рассматриваются. В многочис ленных случаях практики, когда нелинейность катушек с сердеч никами незначительна, их можно приближенно считать линей ными элементами цепи. Но и в этих случаях должны быть ясны осо бенности, связанные с использованием таких катушек в электричес ких цепях.
2. Магнитная индукция и напряженность магнитного поля.
Основной величиной, характеризующей магнитное поле, является
вектор |
магнитной индукции |
В. Единица магнитной индукции —• |
|
«тесла» и обозначается тл. |
Поток вектора магнитной |
индукции |
|
сквозь |
поверхность S называется магнитным потоком: |
|
|
|
Q>=\B~ds. |
(9.1) |
|
|
|
s |
|
В однородном магнитном поле, когда В во всех точках поверхности одинакова, поток сквозь поверхность S, расположенную перпенди кулярно силовым линиям магнитного потока,
0 = BS. |
(9.1а) |
Другой характеристикой магнитного поля является вектор на пряженности магнитного поля Н. Напряженность магнитного поля измеряется в аім (ампер/метр).
В магнитном поле в воздухе (точнее в вакууме) связь между на
пряженностью магнитного |
поля в любой точке и магнитной индук |
|||
цией в той же |
точке определяется равенством |
|
||
Магнитная |
постоянная |
р 0 = 4я10 7 гнім |
является |
размерным |
коэффициентом. Таким образом, в вакууме В и H представляют со |
||||
бой одну и ту |
же величину, но выраженную |
в разных |
единицах. |
Ферромагнитная среда, помещенная в магнитное поле, намаг ничивается. Характеристикой намагниченности среды является вектор намагниченности / . Намагниченность, как и вектор напря женности магнитного поля, измеряется в аім. В ферромагнитной среде напряженность магнитного поля равна разности между маг
нитной индукцией в точке и |
намагниченностью в той |
же |
точке |
/7 = |
^ - 7 . |
- |
(9.2) |
Если магнитное поле создается в немагнитном замкнутом сер |
|||
дечнике обмоткой с током, нанесенной равномерно на |
сердечник, |
||
магнитная индукция в любой точке внутри сердечника |
(У = |
0) |
|
Ві = [І0Н = \i0w0i, |
|
(9.3) |
8 п/р. Кляцкина |
225 |
где w0 — число витков обмотки, приходящееся на единицу длины сердечника. Когда же сердечником будет служить замкнутое ферро магнитное кольцо, магнитная индукция внутри ферромагнитного сердечника увеличится, так как появится дополнительное слагае мое индукции, обусловленное намаг
ниченностью сердечника:
|
В = ВІ + |
Bj = щ д а + |
\hJ- |
(9.4) |
|
|
В то время как при увеличении |
||||
|
тока в обмотке Bt линейно |
возрастает |
|||
|
вместе с намагничивающим током и |
||||
|
предела возрастания не имеет, Bj мо |
||||
|
жет расти только до определенного |
||||
|
предела, после достижения |
которого |
|||
|
намагниченность увеличиваться |
не бу |
|||
|
дет, несмотря |
на дальнейшее |
увели |
||
|
чение тока в обмотке. Это состояние |
||||
Рис. 9.1 |
ферромагнитного вещества |
называется |
|||
|
насыщением. |
Суммарная |
индукция в |
сердечнике с ростом намагничивающего тока возрастает. Однако после достижения ферромагнитным веществом состояния насыще
ния скорость нарастания |
суммарной |
индукции В значительно мень |
||||||||||||
ше, |
чем |
до |
насыщения |
вещества, |
так как вся сумма (см. форму |
|||||||||
лу 9.4) растет при насыщении сердечника практически |
только за |
|||||||||||||
счет |
|
слагаемого |
Bt |
= |
[i0w0i. |
Это |
В |
|
||||||
же |
|
слагаемое |
при |
используемых |
В |
|||||||||
в |
инженерной практике индукциях |
|
||||||||||||
|
|
|||||||||||||
значительно |
меньше, |
чем |
Bj. |
|
|
|
8j=ß0J |
|||||||
|
На |
рис. |
9.1 |
изображена |
кри |
|
||||||||
|
|
|
||||||||||||
вая намагничивания стали, а на |
|
|
||||||||||||
рис. 9.2 нанесен участок данной |
|
|
||||||||||||
кривой, |
снятый |
при |
индукциях, |
|
|
|||||||||
превышающих |
индукцию |
насыще |
|
|
||||||||||
ния |
стали, и отдельно |
изображены |
Вi |
=ßoH |
||||||||||
оба слагаемых |
индукции |
В : Bt |
= |
|
|
|||||||||
= |
(х0 |
w0i |
— индукция, |
обусловлен |
|
H |
||||||||
ная |
током |
в обмотке |
|
катушки, |
и |
Рис. 9.2 |
|
|||||||
Bj |
— \i0J |
— индукция, |
|
обуслов |
|
|||||||||
|
|
|
ленная намагнитившимся веществом. Слагаемое Bj доведено до на сыщения и не увеличивается с увеличением намагничивающего тока. Слагаемое Bt при всех значениях і остается линейной функ цией намагничивающего тока.
Для того чтобы в явном виде не учитывать влияния намагничен ности вещества на суммарную индукцию в сердечнике, можно пре образовать выражение (9.2), введя коэффициент, называемый маг нитной проницаемостью ц:
В = | І 0 (Я + J) = Цо# ( 1 + Ç) = ѴФН = ц а Я . |
(9.5) |
226
Соотношение В — \І&Н широко используется при расчетах маг нитных полей (|ла — абсолютная магнитная проницаемость).
Магнитная проницаемость р — величина, зависящая от многих факторов, например, от вещества сердечника, индукции, техноло
гии |
изготовления |
сердеч |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
ника, температуры, направ- |
>'w « Де |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
ления |
намагничивания и |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
других |
причин, |
учесть |
ко |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
торые |
для |
аналитического |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
определения р. невозможно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Определить |
значения |
\і |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
можно только опытным пу- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
ß |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тем по отношению u = |
— . |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Типичные кривые зави |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
симости р. от В |
изображе |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ны на рис. 9.3. До насыще |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
ния |
сердечника |
с ростом В |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
магнитная |
проницаемость |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
\І растет. |
После |
насыще |
0,2 |
0,4 |
0,6 |
0,8 |
1,0 |
1,2 |
1,4 1,6 |
1,8 2,0В,тл |
|||||
ния сердечника дальнейшее |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
увеличение |
В |
|
вызывает |
|
|
|
Рис. |
9.3 |
|
|
|||||
уменьшение магнитной про |
|
|
|
|
|
|
|
|
ницаемости. В пределе при увеличении В магнитная проницаемость р падает, стремясь к единице. Следовательно, абсолютная магнит ная проницаемость Lia в пределе упадет до значения \а0.
§9.2. Магнитная цепь
1.Основные законы. Основная инженерная задача, возникаю щая при расчетах катушек с сердечниками, заключается в опреде лении связей между магнитным'потоком в магнитной цепи катушки
итоком в ее обмотке. Эти связи устанавливаются с помощью за кона полного тока.
Магнитной цепью называется совокупность устройств, содержа щих ферромагнитные тела, вдоль которых замыкаются линии магнитной индукции.
Согласно закону полного тока циркуляция вектора напряжен ности магнитного поля (криволинейный интеграл вдоль любого
замкнутого |
контура) равна полному |
току, пронизывающему этот |
|||
контур: |
|
|
|
|
|
|
§НШ |
= |
2 |
і . |
(9.6) |
При кольцевом сердечнике (рис. 9.4) формула (9.6) |
превращается |
||||
в алгебраическое равенство: |
|
|
|
|
|
|
Hl = |
wi, |
|
|
|
8* |
|
227 |
|
|
|