ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 297
Скачиваний: 1
ее работы:
Следовательно, наличие зазора в сердечнике катушки умень шает ее индуктивность, но и сильно ослабляет зависимость индук тивности от режима работы. Катушка с таким сердечником превра щается в линейный элемент электрической цепи, обладающей зна чительно большей индуктивностью, чем та же катушка без сердеч ника. Материал сердечника выбирается с узкой петлей гистерезиса для повышения добротности катушки.
§ 9.5. Трансформатор с ферромагнитным сердечником
В начале этой главы было сказано, что трансформатор с ферро магнитным сердечником обладает рядом ценных свойств, обеспе
чивших его |
применение в широком |
|
||||||||
диапазоне частот, |
используемых |
в |
|
|||||||
технике |
связи. |
|
|
|
|
|
|
|
||
Назначение |
трансформаторов |
с |
|
|||||||
сердечниками |
в |
цепях |
устройств |
|
||||||
энергетики, |
автоматики |
|
и связи |
|
||||||
весьма |
разнообразно. Они |
исполь |
|
|||||||
зуются |
для |
повышения |
или пони |
|
||||||
жения |
напряжения, |
для |
согласо |
|
||||||
вания |
сопротивлений |
приемника |
|
|||||||
и генератора, |
для |
электрической |
Рис. 9.18 |
|||||||
изоляции одного |
контура |
цепи от |
||||||||
|
||||||||||
другого, когда один из контуров |
|
|||||||||
должен |
быть заземлен, и т. п. Несмотря на различные назначения |
трансформаторов с сердечниками и конструктивные их различия, принципы их работы одинаковы, и излагаемый далее общий метод анализа работы трансформатора с помощью схемы замещения и век торной диаграммы удобен для анализа работы трансформатора любого типа.
1. Основные соотношения. На рис. 9.18 схематично изображен трансформатор в виде замкнутого сердечника с надетыми на него двумя обмотками.
Магнитный поток связи, замыкающийся через сердечник и про низывающий обе обмотки, обозначим через Ф 1 2 . Магнитный поток рассеяния первичной обмотки обозначим через Ф 5 і . Ф 5 2 — магнит ный поток рассеяния вторичной обмотки.
Переменный магнитный поток связи, пронизывающий обе об мотки трансформатора, создает в них э. д. с. Ех и Ег. Согласно
(9.11) |
|
|
£ 1 |
= |
4 , 4 4 д а і / Ф т 1 2 , |
£ 2 |
= |
4,44і<у2 /Фт 1 2 . |
243
Отношение между э. д. е., индуктированными в обмотках, равно отношению чисел витков этих обмоток:
| і = |
^ = л . |
(9.14) |
|
Е.г |
и>2 |
ѵ |
' |
Величина п называется коэффициентом |
трансформации. |
|
Если идеализировать трансформатор с сердечником и считать, что обмотки не создают потоков рассеяния и что активными сопро тивлениями обмоток можно пренебречь, то окажется, что напряже
ния на обмотках равны э. д. с. этих обмоток, т. е. |
Ux = £ \ и U2 |
= |
|
= Е2. Напряжение Ux есть напряжение источника |
питания, а (72 |
— |
|
напряжение |
на приемнике. |
|
|
При этих |
условиях |
|
|
Ut
п= = т -
Продолжим идеализацию трансформатора и предположим, что потерь в сердечнике трансформатора нет и что ток намагничивания сердечника трансформатора ничтожно мал. Тогда полная мощность, поступающая в трансформатор от источника питания, и полная мощность, поступающая из трансформатора в приемник, равны между собой:
UJ1 = U2I2, откуда !± = |
^і = п. |
(9.15) |
'і |
и г |
|
Таким образом, если напряжение на входе нагруженного идеаль ного трансформатора в п раз больше, чем напряжение на его вы ходе, то ток в приемнике в я раз больше, чем ток на входе трансфор матора.
В реальных трансформаторах соотношение (9.15) нуждается в по правках, однако эти поправки обычно не очень велики и в прибли женных расчетах могут быть опущены.
2. Схема замещения. Трансформатор с сердечником отличается от рассмотренной ранее катушки с сердечником только наличием вторичного контура. Поэтому схема замещения трансформатора рис. 9.19 отличается от схемы рис. 9.15, б схемой вторичного кон тура.
Сравнение рис. 9.19 с рис. 6.11 показывает, что схема замещения трансформатора с сердечником отличается от схемы замещения транс форматора без сердечника сопротивлением г12. Мощность, расходуе мая в этом сопротивлении, должна быть равна мощности, теряемой в сердечнике из-за гистерезиса и вихревых токов. гх и г2 — активные сопротивления обмоток трансформатора. Магнитные потоки, созда ваемые обмотками с сопротивлениями x S l и х$2, равны магнитным потокам рассеяния первичной и вторичной обмоток. Магнитный же поток, создаваемый обмоткой с сопротивлением х12, должен быть равен потоку связи, пронизывающему обе обмотки трансформатора. Следует учесть, что схема замещения трансформатора создана в пред-
244
положении, что первичная и вторичная обмотки имеют одинаковые числа витков или приведены к одинаковым.
На низких частотах иногда пренебрегают сопротивлениями рас сеяния обмоток трансформатора и тогда из схемы замещения исклю чаются индуктивные сопротивления xis и x2s- На высоких частотах индукция в сердечнике выбирается небольшой. При этом очень малой оказывается намагничивающая составляющая тока. Поэтому в схемах замещения трансформаторов, работающих на высоких
частотах, часто исключают индуктивности |
с сопротивлениями х12. |
В то же время на этих частотах в схему |
замещения вводятся ем |
кости, соответствующие емкостям между обмотками трансформатора.
Методы |
анализа работы тран |
|
||||
сформаторов на |
различных |
|
||||
частотах |
излагаются |
в |
спе |
|
||
циальных курсах. |
|
|
|
|||
В |
том случае, |
когда |
чис |
|
||
ла витков первичной и вто |
|
|||||
ричной |
обмоток |
трансформа |
Рис. 9.19 |
|||
тора |
не |
одинаковы, |
для |
по- |
строения схемы замещения такого трансформатора необходимо вторичную обмотку заме
нить приведенной вторичной обмоткой, т. е. такой, у которой число витков равно числу витков первичной обмотки. При этом токи в первичной и вторичной обмотках трансформатора окажутся прак тически одинаковыми: Г2 = / 1 ; где / 2 — ток в приведенной вторич ной обмотке. Сопротивление же вторичной обмотки и сопротивле ние приемника должны быть изменены таким образом, чтобы режим работы трансформатора оставался прежним. Иначе говоря, при замене вторичной обмотки (приведенной) мощности, поступающие в трансформатор и расходуемые во вторичном контуре, должны остаться прежними.
Напишем равенства полных мощностей вторичной и приведенной вторичной обмоток в комплексной форме. При этом все величины,
связанные с |
приведенной вторичной обмоткой, будем |
обозначать |
||||
со штрихом |
|
|
|
|
|
|
|
|
ùJ2 |
= Ù'X. |
|
(9.16) |
|
Подставив |
в левую и |
правую части этого равенства |
значения |
|||
|
о2=i2z2, |
ù2 |
= /2 z2 , /2 = 4 = — /2> |
|
||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
Ù2i2 |
= /2 Z2 /2 = /|Z 2 , |
|
|||
|
* |
. |
* |
(/2 )2 Z2 = |
] |
|
|
и <Ji ~ |
|
= |
/iZ 2 ; |
|
|
на основании (9.16) |
|
|
|
|
|
|
|
Z'i = n2Z2 |
= [г2 + гн + / (x2S |
+ *.,)] "2- |
|
245
Здесь ZH = r„ Jr }xa — сопротивление приемника во вторичном контуре.
Таким образом, при замене вторичного контура приведенным истинные сопротивления контура нужно заменить приведенными, равными истинным, умноженным на п2.
Здесь следует остановиться на возможности использования трансформатора с сердечником в качестве согласующего звена си стемы передачи энергии. Эта возможность использования объясня ется тем, что входное сопротивление трансформатора с подключен ным ко вторичной его стороне сопротивлением ZH , как было пока зано,
Zx = rt2ZH.
Таким образом, например, при желании согласовать линию с ак тивным волновым сопротивлением р с приемником с активным сопротивлением гн следует этот приемник подключить к линии с по мощью согласующего трансформатора. Коэффициент трансформа ции трансформатора должен быть выбран таким, чтобы
Р = п2га.
Если в цепь нужно включить очень большую емкость, и это вклю чение связано с неудобствами конструктивного характера, можно воспользоваться значительно меньшей емкостью, но включить ее в цепь с помощью повышающего трансформатора, что равносильно включению большой емкости без трансформатора:
Конечно, все эти соотношения тем точнее, чем ближе трансфор матор к идеальному, т. е. чем меньше потери в нем и больше коэф
фициент связи между обмотками. |
|
3. Векторная диаграмма. Соотношения в трансформаторе между |
|
напряжениями на участках |
контуров и токами в контурах хорошо |
иллюстрируются векторной |
диаграммой трансформатора. |
Построение векторной диаграммы трансформатора удобнее начи |
|
нать с вектора Фт = Ф 1 2 т , |
изображающего амплитуду магнитного |
потока связи. Это удобно потому, что в трансформаторах с сердеч |
никами магнитный поток связи практически не зависит от тока нагрузки. Объясняется это тем, что падения напряжений в активном сопротивлении и индуктивном сопротивлении рассеяния первичного контура обычно составляют несколько процентов от U1 и поэтому (7і я» 4,44/а>1 Фт . Отсюда следует, что Фт не зависит от тока на грузки и постоянен при неизменных частоте и напряжении питания.
Э. д. с , создаваемые потоком связи в витках первичной и вторич
ной обмоток, |
и £ |
2 отстают по фазе от потока |
на я / 2 . Предпола- |
||
г ем, что вторичный |
контур |
трансформатора заменен |
приведенным |
||
с числом витков |
вторичной |
обмотки w'b равным |
wx. |
На рис. 9.20 |
246
вектор Ф т |
направлен горизонтально вправо, а векторы Ег и È2, |
|||||||||||
равные по величине, проведены вертикально вниз. |
|
|||||||||||
При холостом ходе трансформатора, т. е. при разомкнутой вто |
||||||||||||
ричной |
обмотке, ток |
в первичной |
очень |
мал и по фазе, благодаря |
||||||||
потерям |
|
в |
сердечнике, |
опере |
|
|
|
|||||
жает создаваемый |
им магнитный |
|
tv^As/ |
|
||||||||
поток на некоторый угол (см. |
|
|
|
|||||||||
рис. 9.14). Обозначим этот ток |
|
|
|
|||||||||
через |
/ 0 . |
|
|
|
|
определить |
|
|
|
|||
Для |
того чтобы |
|
|
|
||||||||
напряжение |
02 |
|
на |
приемнике, |
|
|
|
|||||
необходимо из э. д. с. В2, |
как это |
|
|
|
||||||||
следует |
из |
схемы |
замещения |
|
|
|
||||||
трансформатора, |
вйічесть |
паде |
|
|
|
|||||||
ния |
напряжения |
в |
активном |
|
|
|
||||||
сопротивлении |
вторичной обмот |
|
|
|
||||||||
ки г2 |
и в сопротивлении, |
созда |
|
|
|
|||||||
ваемом |
потоком |
рассеяния |
вто |
|
|
|
||||||
ричной |
обмотки |
xS2. |
Вектор |
|
|
|
||||||
тока |
Д |
(предполагаем нагрузку |
|
|
|
|||||||
активно-индуктивной) отстает от |
|
|
|
|||||||||
э. д. с. |
Ё2 |
|
на |
некоторый |
угол |
|
|
|
||||
•ф2. Этот угол определяется соот |
|
|
|
|||||||||
ношением |
|
между |
реактивным |
|
|
|
||||||
сопротивлением |
вторичного |
кон |
|
|
|
|||||||
тура |
jxS2 |
|
+ |
jxn |
и |
активным его |
|
|
|
|||
сопротивлением |
г2 + |
гн. |
Паде |
|
|
|
||||||
ние |
напряжения |
в |
jxS2 |
опере |
|
|
|
|||||
жает |
ток |
/ 2 |
по фазе |
на |
90°, но |
|
|
|
||||
так как |
вектор, |
изображающий |
|
|
|
|||||||
это падение напряжения, нужно |
|
|
|
|||||||||
вычесть |
из |
вектора |
£ 2 , |
повернем его |
на 180° и прибавим его к |
|||||||
вектору È2- Падение |
напряжения |
в /2 г2 |
совпадает по фазе с током, |
|||||||||
но так как его |
следует вычесть из Ё2 , то повернем вектор, изобра |
|||||||||||
жающий |
/2 г2 , на 180° и прибавим |
его к ранее полученному вектору. |
||||||||||
Результирующий |
вектор |
и |
будет |
представлять собой |
напряжение |
|||||||
на приемнике: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
Ü2 |
= È2 — I2JXS2 " |
|
|
||
Угол |
cp2 |
между Ü2 и током / 2 |
зависит только от |
соотношения |
||||||||
между хн |
и гп — сопротивлений |
нагрузки. |
|
|||||||||
Теперь |
можно |
перейти к первичному |
контуру. Вектор, изобра |
жающий ток Д, находим на основании следующих соображений. Магнитный поток связи при изменении сопротивления нагрузки практически остается постоянным. Но при холостом ходе этот маг нитный поток создается током / 0 . При нагрузке магнитный поток связи создается уже двумя токами Д и Д. Но так как магнитный поток связи остается одним и тем же при нагрузке и холостом ходе,
247