ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 211
Скачиваний: 1
Электрические цепи монтируются на изоляционных панелях, установленных на металлических шасси. Для обеспечения более устойчивой работы электрической цепи и защиты ее от различных паразитных электромагнитных воздействий одна из точек электри ческой цепи соединяется про водом с шасси и играет роль базисной (или опорной) точки.
Шасси обычно электрически связано с землей, поэтому по тенциал опорной точки оказы вается равным нулю по отно шению к земле.
При построении |
потенциа |
льной диаграммы |
контура, |
изображенного на |
рис. 2.1, |
будем считать узел а опорным, |
|
|
Рис. 2.1 |
|
|
|
|
|||||
а потенциал этого узла рав |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ным нулю. Вдоль оси |
абсцисс |
(рис. 2.2) |
произвольным |
образом, |
||||||||
но в той же последовательности, что и на схеме, наносим |
точки |
а, |
||||||||||
Ь, с, d, е, а, соответствующие тем же течкам на |
схеме, а по оси |
|||||||||||
ординат |
откладываем |
потенциалы точек |
контура |
|
относительно |
|||||||
опорного |
узла. При движении |
в направлении тока наблюдатель, |
||||||||||
|
|
|
проходя |
вдоль |
пассивного |
двух |
||||||
|
|
|
полюсника, обнаружит постепен |
|||||||||
|
|
|
ное |
уменьшение |
потенциала, |
а |
||||||
|
|
|
проходя |
через |
источник, |
неза |
||||||
|
|
|
висимо от направления тока, об |
|||||||||
|
|
|
наружит скачок потенциала, рав |
|||||||||
|
|
|
ный |
э. д. с. |
Этот |
скачок |
будет |
|||||
|
|
|
положительным, |
если |
наблюда |
|||||||
|
|
|
тель |
передвигается |
от отрица |
|||||||
|
|
|
тельного |
полюса |
источника |
к |
||||||
|
|
|
положительному. |
При |
построе |
|||||||
|
|
|
нии |
потенциальной |
диаграммы |
|||||||
|
|
|
учтены |
и внутренние |
сопротив |
|||||||
|
|
|
ления источников |
Гі. |
Эти |
соп |
||||||
|
|
|
ротивления мысленно выносятся |
|||||||||
|
|
|
за пределы |
источников. Падения |
||||||||
|
|
|
напряжения |
в этих |
сопротивле |
|||||||
|
Рис. 2.2 |
|
ниях |
изображены |
на диаграмме |
|||||||
|
|
с помощью |
наклонных |
отрезков |
||||||||
|
|
|
||||||||||
прямой, |
проведенных |
из конца |
скачков равных |
э. д. с. Например, |
||||||||
после скачка, вызванного Еъ следует отрезок |
і^гц, |
характеризую |
щий падение напряжения во внутреннем сопротивлении первого ге нератора. При построении диаграммы должны быть известны все сопротивления, э. д. с. и токи по величине и направлению.
Согласно |
потенциальной |
диаграмме (рис. 2.2) |
алгебраиче |
ская сумма |
всех напряжений |
на отдельных элементах |
замкнутого |
37
контура равна нулю. Это следует из того, что начальная и ко нечная точки диаграммы лежат на одной горизонтальной прямой.
2. Цепь, состоящая из одного контура. Для цепи, состоящей только из одного контура, второе уравнение Кирхгофа (см. формулу 1.13) можно упростить, вынеся / за знак суммы:
/ £ г = S Е,
откуда
Е г •
Если в контуре действует один источник напряжения с э. д. с. Е и внутренним сопротивлением rt и контур содержит в качестве нагрузки резистор с сопротивлением г, последняя формула прини мает вид
/ = = — . |
(2.1) |
Это равенство иногда называют законом Ома для замкнутого контура.
Обозначив потенциал узла а одной из ветвей (рис. 2.3) некоторой электрической цепи через фа , а потенциал узла Ь — через фй , можно написать
фа — Фь = /г — Е.
За положительное направление напряжения здесь принято
направление |
от а |
к Ь, т. е. положительное направление тока. Пра |
||||||||
|
, — , с |
/С\ |
£ |
вильность |
последнего |
равенства |
можно |
|||
g д |
проверить |
следующими |
рассуждениями: |
|||||||
* |
^ |
|
|
потенциал точки а выше потенциала точ |
||||||
|
Рис- |
2.3 |
|
ки с на величину |
ф а — фс = fr. |
Потен- |
||||
|
|
циал точки с ниже потенциала точки b |
||||||||
|
|
|
|
на |
величину |
э. д. с. Е |
генератора. Сле |
|||
довательно, фс — Фо == —Е. |
Сложив |
|
последние два равенства, по |
|||||||
лучим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I ^ ^ - ^ |
+ z |
=(4>a-<i)b |
+ |
E)g, |
|
(2.2) |
где g — проводимость ветви, величина, обратная ее сопротивлению.
Равенство (2.2) иногда |
называют |
обобщенной формулой |
Ома. |
|
3. Теорема компенсации. Если в работающей цепи |
имеется |
неиз |
||
вестный двухполюсник и |
напряжение |
на нем равно |
U, то |
можно |
предположить, что двухполюсник — резистор с падением напряже
ния |
U — fr |
или что |
двухполюсник — источник |
напряжения |
с э. д. с. Е = |
U. При этом направления напряжения на двухполюс |
|||
нике |
и э. д. с. |
источника |
противоположны (см. рис. |
1.12). |
Действительно, написав второе уравнение Кирхгофа для контура электрической цепи, любое слагаемое левой части равенства )кГъ
можно перенести в его правую часть и рассматривать эту величину
38
как |
э. д. с. |
Ek |
источника |
напряжения, |
включенного в ту же ветвь |
|
так, |
чтобы |
направление |
напряжения на двухполюснике не изме |
|||
нилось. Таким |
образом, |
смысл теоремы |
компенсации |
заключается |
||
в том, что пассивный двухполюсник в |
ветви с током |
можно за |
||||
менить источником напряжения. |
|
|
Замена пассивного двухполюсника источником напряжения возможна при исследовании цепей с неизменными значениями эле ментов цепи и генераторов. При изменении этих значений, т. е. при
изменении любой из величин, влияющей |
на токи |
в |
ветвях |
цепи, |
|||||||
э. д. с. |
источника, заменяющая |
|
|
|
|
|
|||||
падение |
напряжения |
в |
пассив |
а |
гг |
|
|
|
|||
ном двухполюснике, должна быть |
|
|
|
||||||||
|
С Г ~ І — 1 — с Ё з |
С |
|||||||||
определена |
заново. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Аналогично, |
если |
известен |
|
|
|
|
|
||||
ток / |
в |
одной из ветвей сложной |
0> |
Огз |
гв |
|
|||||
электрической цепи, то эта ветвь |
|
||||||||||
может быть заменена источником |
|
|
|
|
|
||||||
тока |
с задающим |
током |
/ 0 = / . |
|
4ZZ> |
|
|
|
|||
При |
этом |
распределение |
токов |
|
|
|
|
||||
во всей |
цепи сохранится |
преж |
|
|
|
|
|
||||
ним. |
Последовательное, |
парал |
|
Рис. |
2.4 |
|
|||||
4. |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
лельное и смешанное соединение резисторов. Простыми электрическими цепями будем называть
такие, в которых элементы цепей соединены между собой после довательно, параллельно или смешанно, т. е. и последовательно и па раллельно. Последовательным соединением двухполюсников назы вают такое соединение, при котором ток через эти двухполюсники один и тот же. На рис. 2.4 резисторы г1 и г2 соединены последова тельно. Также последовательно соединены резисторы гъ и г4 . Парал лельно соединенными называются пассивные двухполюсники, подклю ченные к одной паре узлов. Напряжение на двухполюсниках, соеди ненных параллельно, одно и то же. На рис. 2.4 резисторы гв и г7 соединены параллельно. Параллельно соединены ветви г3 и г4 5 в 7 ,
Считаем известными следующие положения: |
|
|||||
1) сопротивление |
ряда |
резисторов, |
соединенных последова |
|||
тельно, равно сумме сопротивлений отдельных резисторов: |
||||||
|
|
|
|
|
п |
|
|
r» = r1 + ri |
+ ra + ... + ra= |
£ |
rk, |
||
|
|
|
|
|
k=\ |
|
где k |
— индексы последовательно соединенных |
резисторов; |
||||
2) |
проводимость ряда резисторов, соединенных параллельно, |
|||||
равна |
сумме проводимостей |
отдельных |
резисторов: |
|||
|
|
|
|
|
п |
|
|
g3^gi |
+ g2 + ga + --- + gn= |
X |
ёк, |
||
|
1 |
|
|
|
|
|
39
В случае двух параллельно соединенных резисторов можно
написать: |
|
откуда сопротивление этого соединения равно г і 2 = |
. Цепь, |
состоящая только из последовательно и параллельно соединенных двухполюсников, изображена на рис. 2.4. Подобные цепи мы условно относим к разряду простых цепей.
§ 2.2. Генератор напряжения и генератор тока
Любой реальный источник питания электрической цепи может рассматриваться в качестве генератора напряжения или тока неза висимо от цепи, в которую он включен. Если заданы э. д. с. и внут реннее сопротивление генератора, его называют генератором напря жения. Если же параметры генератора известны в виде задающего
тока и |
внутренней |
проводимости, |
то |
такой |
генератор |
называют |
||
генератором |
тока. |
|
|
|
|
|
|
|
1. Генератор напряжения. При изменении сопротивления на |
||||||||
грузки |
напряжение |
на зажимах реального генератора не остается |
||||||
|
I |
|
неизменным. При этом изменения напря |
|||||
|
|
|
жения генератора тем меньше, чем меньше |
|||||
|
|
|
внутреннее |
сопротивление генератора по |
||||
|
|
|
сравнению |
с сопротивлением |
нагрузки. |
|||
|
|
|
Зависимость |
напряжения |
на |
зажимах |
||
|
|
|
генератора |
U от тока нагрузки / называет |
||||
|
|
|
ся вольтамперной характеристикой генера |
|||||
|
|
2.5 |
тора. Для ее построения рассмотрим контур |
|||||
|
р м с |
(рис. 2.5), состоящий |
из генератора с э. д. с. |
|||||
|
|
|
Е и внутренним сопротивлением г,- и прием |
ника с сопротивлением г. Внутреннее сопротивление г* для ясности на рисунке вынесено за пределы генератора. При таком изображении генератора под его напряжением следует понимать напряжение между зажимами а — Ь. Ток в данной цепи может быть определен по формуле (2.1). Направление тока в цепи указано на рисунке стрел кой на изображении соединительных проводов.
Равенство (2.1) можно записать в виде
E=Irt + Ir,
где Ігі — падение напряжения внутри генератора, a Іг = U — напряжение между зажимами приемника или, что то же, напряже ние между зажимами генератора. Таким образом, сумма напряжения на приемнике и падения напряжения внутри генератора равна э. д. с. генератора, и любое увеличение одного из слагаемых свя зано с соответствующим уменьшением другого. Если увеличивать сопротивление г приемника, ток в цепи будет уменьшаться, а сле-
40