б) фазы напряжения и тока изменяются вдоль линии по линей ному закону, сдвиг фаз между напряжением и током в любой точке линии равен аргументу волнового сопротивления.
Из этих пунктов вытекает, что отношение комплексных напря жения и тока постоянно по длине линии и равно ее волновому со противлению.
На рис. 15.4, а приведены кривые распределения вдоль линии напряжения и тока согласно равенствам (15.16) для фиксирован ного момента времени. Затухание амплитуд определяется величиной е~а *. На рис. 15.4, б приведены кривые затухания для четырех раз личных значений а. При ах = 0 амплитуды не изменяются, что соответствует линии без потерь, для которой ср = 0. При а 3 > а 2
а)
Рис. 15.4 |
|
затухание происходит быстрее, чем при а2 . При а4 > |
а 3 затухание |
столь велико, что волна практически не достигает |
конца линии. |
В этом случае вся мощность, отдаваемая генератором, рассеивается
впроводах. Очевидно, что подобный режим можно осуществить при любой нагрузке линии, вплоть до разомкнутого или короткозамкнутого вариантов. Из этого следует, что волновое сопротивле ние линии с потерями можно рассматривать как предел, к которому стремится входное сопротивление на зажимах генератора при уве
личении а или /. Практически уже при al = |
1,5 и р 2 = 1 разность |
между модулями ZB и ZB X имеет порядок 10%. |
При меньших значе |
ниях модуля р 2 эта разность уменьшается. |
|
Таким образом, режим бегущих волн возможен в дву^х случаях, |
а именно в согласованной линии и, при достаточно больших поте рях, в линии с любым приемником. Не следует думать, что второй случай представляет лишь теоретический интерес. Он имеет прак тическое применение, например, в специальных типах передающих антенн, где линия с большими потерями используется в качестве поглощающего сопротивления.
§ |
15.4. |
Разомкнутая |
линия |
|
В разомкнутой линии |
Z2 = |
со, |
/ 2 |
= 0. Поэтому |
равенства |
(15.2) при замене / —- х на у принимают вид |
|
Ù • |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
fV, |
- ea |
ѵе^У |
- |
e~ |
аУ&-^У. |
(15.17) |
2 |
Z |
Преобразуем первое из выражений (15.17), чтобы получить стоя чую и бегущую волны напряжения. Применяя метод, использо ванный в теории идеальной линии (см. § 14.8), выделим из падающей волны часть, равную отраженной:
|
О = У±- еа-УеЗу |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
^ e - a , e - / ß , = = c 7 2 e / ß , . |
2 |
, |
- |
e |
- |
' |
e/ßi/_j_e-./ßy |
|
2 |
|
|
|
|
|
e a i |
|
|
w |
|
|
ИЛИ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О = tf2 |
sh (at/) е ^ |
+ c^e"0^ cos (ß#). |
(15.18) |
Аналогично |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ѵ г |
sh (a#) е ^ |
+ |
/ М\ |
e-aj- s |
i n (ßy). |
(15.19) |
|
|
zB |
~" |
" |
' J |
|
|
za |
|
|
|
|
Мгновенные |
значения |
этих величин |
|
|
|
|
и = U2т sh (ay) sin (со/ + |
ßt/ + гр2) + |
|
|
+ и 2 т е ' а У |
cos |
фу) sin |
(со/ |
|
+ |
|
гр2), |
|
|
i |
= и. |
sh (at/) sin (со/ + |
ßz/ + |
гр2 - ср) + |
* (15.20) |
+ |
|
е" 0 " sin фу) sin (со/ + |
|
ор2 - |
ф + |
"2JX , |
|
где гр3 — начальная фаза напряжения [72 , ф — аргумент волнового сопротивления.
Первые и вторые слагаемые правых частей выражений (15.20) являются записями соответственно бегущих и стоячих волн в ра зомкнутой линии с потерями, ибо они удовлетворяют признакам, сформулированным в § 15.3 и 14.7. Бегущие волны напряжения и тока сдвинуты по фазе во времени на угол ф за счет комплексного характера ZB , их амплитуды возрастают с ростом у по закону shay. Стоячие волнынапряжения и тока сдвинуты по фазе во времени на
~ — Ф в отличие от л/2 для разомкнутой линии без потерь, их ам плитуды убывают с ростом у по законам e"a v cos ß# и е~ау sin ßy соответственно. Выражения (15.20) неудобны для расчета ввиду громоздкости.
Как следует из (15.3), основные формулы разомкнутой линии могут быть записаны в более простом виде:
Ü = Üachyy, |
I = ^-shyy. |
(15.21) |
Однако эти выражения, как и (15.20), неудобны для расчета и построения кривых распределения напряжения и тока, ибо в них содержатся гиперболические функции комплексного аргумента.
z
Рис. 15.5
Для практических расчетов модулей напряжения и тока можно рекомендовать формулы, которые легко получить из (15.21), если подставить у = а -+- /ß и воспользоваться выражениями для ги перболических косинуса и синуса суммы:
U=U2 У\ (ch 2ау + cos 2рг/),
(15.22)
/ = ~l Y~ (ch 2со/ - cos 2ßt/).
Входное сопротивление в соответствии с (15.21)
Z = ^ - = ZB cth(Yi/). |
(15.23) |
Модуль 2 и аргумент q>z входного сопротивления на основании (15.22) и (15.23) приводятся к виду
-yf ch 2aj/ + cos2ßy |
_ |
/ s i n 2ßy \ |
/ , c 2 4 \ |
На рис. 15.5, а—в приведено примерное графическое изображе ние изменения квадратов модулей U, I и модуля z по (15.22) и (15.24)* Из графиков видно, что бегущая волна наиболее резко выражена в начале линии, стоячая — в конце. С ростом у уменьшается раз ность между максимумами напряжения и тока. Коэффициенты бе гущей и стоячей волн, а также коэффициент отражения изменяются вдоль линии; величина Кб. в имеет максимальное значение у генера тора и уменьшается к концу линии; величина Кг. в — наоборот; модуль р равен единице в конце линии и уменьшается к ее началу,
стремясь к нулю при достаточно большом у . Входное сопротивле ние с ростом у изменяется волнообразно и приближается к волно вому сопротивлению.
§15.5. Короткозамкнутая линия
Вкороткозамкнутой линии Z2 = 0 и Ü% = 0. Поэтому равен ства (15.2) принимают вид
2
Путем преобразований, аналогичных выполненным в § 15.4, можно выделить стоячие и бегущие волны напряжения и тока:
|
Û |
= / 2 Z B s h (ay) еЯУ + } h Z ^ s i n фу), |
|
|
} = / 2 sh (ay) t^y + 72 e-a v cos |
фу). |
|
Мгновенные значения напряжения и тока |
|
и = |
s h (ay) |
s i n (coi -f |
$y - f £ 2 + ср) - f Ішгъе~аУ |
s i n фу) x | |
|
|
X s i n ( c o / - H 2 + cp + y ) , |
|
I (15.25) |
|
і = І ш s h (ay) s i n (at + ß # - f g2 ) |
|
|
+ |
|
|
+ |
hm£~ay |
COS фу) S i n (©/ + |
& ) , |
|
где — начальная фаза тока / 2 , ф — аргумент волнового сопро тивления.
Полученные выражения несколько отличаются от соответствую щих равенств § 15.4, однако это отличие не имеет принципиального характера. Поэтому выражения (15.25) не требуют пояснений.
При Оъ = 0 из (15.3) следует
|
О = 12ZB sh уу, 1 = / 2 ch уу. |
(15.26) |
* |
Первые степени модулей (У и / имеют примерно тот же |
характер изме |
нения, |
но с меньшими пульсациями. |
|
Из (15.26) легко получить формулы, удобные для практических расчетов модулей напряжения и тока:
|
U = / 2 г в j A g - (ch 2ау - |
cos 2ßy), |
|
|
|
/ = /2 у |
1 (ch 2ау + cos2ßy). |
|
(15.27) |
Входное сопротивление |
в соответствии с (15.26) |
|
|
|
Z = -^ = ZB thY0. |
|
|
(15.28) |
Модуль z и аргумент cpz на основании (15.27) и (15.28) |
можно |
записать в виде |
|
|
|
|
|
|
т / ~ c h 2 a y - c o s 2 ß y |
, . |
/ sin 2 ß y \ |
/ і е о п ч |
z ~ z * y |
c h 2 a y + c o s 2 ß y ' ^ ~ ф |
+ a r C t g l \ ^ 2 o ^ J ' |
( 1 0 ^ У ) |
Графической иллюстрацией равенств (15.27) может |
служить |
рис. 15.5, а и б, если на нем изменить |
обозначения осей W 5 ± / 2 . |
Изменение |
модуля z вдоль линии |
показано на рис. 15.5, г. |
§ |
15.6. Линия |
при произвольной |
нагрузке |
|
|
Расчет линии при произвольной нагрузке |
требует |
применения |
громоздких формул, приведенных в § 15.1 и 15.2. Для упрощения расчета можно рекомендовать метод холостого хода и короткого замыкания.
Пусть напряжение и ток в конце линии с волновым сопротивле нием Z B замкнутой на комплексное сопротивление Z 2 , имеют значе ния Û2 и / 2 соответственно.
При холостом ходе, т. е. при размыкании нагрузки, ток в конце линии обращается в нуль, а напряжение изменяется по сравнению с Ù2. Для того чтобы восстановить напряжение Ü2, изменяем со
ответственно напряжение источника. Тогда на основании |
уравне |
ний (15.21) можем написать |
|
Üx.x = Ü2chyy, ïx.x = ^shyy. |
(15.30) |
При коротком замыкании напряжение в конце линии обра щается в нуль, а ток изменяется по сравнению с / 2 . Для компенса
ции изменим |
напряжение |
источника. Тогда |
на основании (15.26) |
имеем |
ÜK.a = i2ZBshyy, |
Ік.3 = І2сЪуу. |
(15.31) |
|
Сравнение |
(15.30) и (15.31) с (15.3) дает |
|
|
|
Ü = ÜX.X |
+ ÜK,3, |
/ = / х . х + |
/ к . з . |
(15.32) |
Формулы (15.32) показывают, что действительные значения напряжения и тока в любом сечении линии, замкнутой на произ-
вольное Z 2 , могут быть разложены на составляющие холостого |
хода |
и короткого |
замыкания. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
По методу холостого хода и короткого замыкания можно найти |
входное сопротивление |
линии в |
любом |
сечении. |
|
Действительно, |
из |
(15.30) |
и |
(15.31) следует |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- ^ = Z B c t h T y = |
Z x . x , |
^ |
= |
|
Z B t h W |
= |
ZK .3, |
(15.33) |
|
|
'X. |
X |
|
|
^К. 3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
Z x x, |
Z K |
з — входные сопротивления |
при холостом ходе и ко |
|
|
|
ротком |
замыкании |
соответственно. |
|
|
|
|
|
Искомое |
входное |
сопротивление |
определяется |
по |
формуле |
(15.4): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z 2 c h Y y + z |
B s h уу _ у |
ch у у Z2 |
+ Z9 |
№ УУ |
|
|
|
|
|
|
а ZBchyy |
+ |
Z„shyy |
в |
sh уу |
' Z2 |
+ |
ZB |
cth уу |
|
|
|
ИЛИ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z x . xZ-2 ^+t fZ" ' 3 - |
|
|
|
|
|
|
|
( 1 5 - 3 4 ) |
|
Этой формулой можно |
пользоваться |
в |
том |
случае, |
когда Z x х |
и Z K з известны из опытов |
холостого |
хода |
и короткого |
замыкания. |
|
При строительстве и эксплуатации линий возникает необходи |
мость в измерении их |
вторичных |
и |
первичных |
параметров. |
Для |
этой цели может быть применен опыт холостого хода и короткого
замыкания. |
Пусть |
Z x |
х и ZK . 3 |
известны на |
входе линии: Z B X |
х . х = |
= Z B cth |
yl, |
Z B X K g = |
ZB th yi. |
Произведение этих величин дает ра |
счетную |
формулу |
волнового |
сопротивления линии: |
|
|
|
|
|
Z B — ]/^ZB X x X Z B X K i 3 . |
|
(15.35) |
Отношение этих |
величин |
дает |
|
|
|
|
|
|
t h Y |
^ l / f 2 ^ . |
|
(15.36) |
Таким образом, вторичные параметры Z B |
и у найдены. Для |
опре |
деления первичных параметров следует воспользоваться равен
ствами, |
вытекающими |
из (15.7) |
и (15.10): |
|
|
|
ZBy = R0 |
+ j(ùLa, |
J - = G0 + j(ùC0. |
(15.37) |
Каждое из этих комплексных равенств распадается на два. При |
заданной со полученные |
четыре |
уравнения решаются относительно |
L 0 , |
R0, |
G 0 и С 0 через параметры, найденные из опытов |
холостого |
хода |
и |
короткого замыкания. |
|
|
§ 15.7. Линия без искажений
Линии служат для передачи энергии постоянного или синусои дального тока, а также для передачи низкочастотных и высокоча стотных сигналов. Линией без искажений будем называть такую