|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
рассмотрение |
графиков, |
приведенных |
на рис. 15.3, показывает, |
что в области |
высоких частот при увеличении частоты: |
|
а) |
z„ слабо |
зависит от / |
и приближается |
к постоянному |
значе |
нию |
]/"-Со' |
|
|
|
|
|
|
|
б) угол ф мал и стремится |
к нулю; |
|
а (оо); |
|
в) а стремится к постоянному значению |
|
г) ß линейно зависит от частоты; |
|
|
|
д) V для медных и биметаллических |
проводов (кривая |
/)) уже |
при f > |
1 кгц |
практически постоянна, для остальных типов линий |
она быстро растет при / > |
1 кгц и становится постоянной при зна |
чительно |
более высоких |
частотах. |
|
|
|
Иначе говоря, условия |
неискаженной передачи сигналов в. ч. |
выполняются |
в узкой |
полосе |
частот |
без |
соблюдения равенства |
Хевисайда. Для полного отсутствия искажений при достаточно высоких частотах следует лишь согласовать нагрузку с линией.
Полагая ioL0 J> R0 |
и к>С0 |
^> G0, произведем |
расчет |
всех ука |
занных„ |
|
параметровGo |
с точностью до первой |
степени малых величин |
coin |
|
Коэффициент распространения |
|
|
|
|
0) ^о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
у = Y(R0 |
+ /coLo) (G0 |
+ |
/иСо) = Y |
i®Lo |
(1 + та^) |
/«С, о |
j(ùCa |
|
|
: ^ о С о ( і1 |
|
а / 2 |
( і 1 |
+ |
|
|
1/2 |
|
|
|
+ 7 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
\* |
j(ùLoJ |
V |
j<üC |
. |
|
|
Разлагая полученныеіученны степени в ряды,; отбрасываем вторые более высокие степени малых величин:
Так |
как 7 = |
а + |
/ß, то |
|
|
|
|
a - 3 |
i Y Ç |
L ~ |
+ |
G i Y c 0 ' |
ï - a V 1 ^ » |
05.43) |
|
|
w |
|
1 |
|
|
|
откуда |
следует |
v — -0- — f |
|
. |
|
|
|
|
P |
y |
L 0 |
C „ |
|
|
Полученное значение a на рис. 15.3, в обозначено a (00). Из вы ражения для ß определяется угол б (см. рис. 15.3, г), а именно ô = arctg (]/L0 C0 /n), где m — масштабный коэффициент.
Переходя к волновому сопротивлению, имеем
7 ^і/Еа.
Разлагая полученные степени в ряды и учитывая лишь первые степени малых величин, получаем
* . ~ А + ' т / а ( £ - & ) - |
(15-44) |
Из этого равенства видно, что реактивная часть ZB определяется разностью малых величин и поэтому мала. Строго говоря, она об ращается в нуль лишь при соблюдении условия Хевисайда. Од нако в более грубом приближении можно положить ее равной нулю.
В этом случае ZB я» j / ' - g 0 - = р, ср^О (см. рис. 15.3, а и б). Таким образом, расчет подтверждает выводы, сделанные на ос
новании графиков рис. 15.3, а—г по поводу неискаженной |
передачи |
сигналов при достаточно |
высо |
|
|
|
ких частотах. |
|
|
|
|
|
|
|
Из формулы |
(15.43), получен |
|
|
|
ной для а, видно, что коэффи |
|
|
|
циент затухания зависит от всех |
|
|
|
первичных |
параметров линии |
и |
|
|
|
является |
суммой |
двух |
слагае |
|
|
|
мых: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а = а1 |
+ |
а2, |
|
|
|
|
|
. |
Ко |
а 2 |
= GoP |
|
|
|
|
|
' |
2р ' |
|
|
|
|
|
|
|
Если построить |
кривые зави |
|
|
|
симости аг |
и <х2 |
от |
р при |
задан |
|
|
|
ных значениях |
R0 |
и G0, то пер- |
рис |
1 5 6 |
|
вая из них окажется равнобокой |
|
ординаты аг и а 2 , |
гиперболой, вторая — прямой линией. Суммируя |
получим кривую зависимости |
а от р (рис. 15.6), которая |
проходит |
через минимальное |
значение в точке |
= а2 , причем |
|
|
« г |
,„ = VRoGo, |
Ропт = |
= |
. |
|
Последние равенства показывают, что при at = сі2 выполняется условие Хевисайда. Иначе говоря, при выполнении этого условия линия имеет минимальное затухание.
Из рис. 15.6 и формул для ах и а 2 следует, что при малых р (кабельные линии) для уменьшения а следует стремиться к малым значениям R0, при высоких р (воздушные линии), наоборот, более важной является хорошая изоляция между проводами.
§15.8. Линия с малыми потерями
1.Определение. Если в линии выполняются условия
# 0 < c û L 0 , G„<coCo |
(15.45) |
при любом значении рабочей частоты, то ее называют линией с ма-
лыми |
потерями. Практически условия (15.45) выполняются в ли |
ниях, |
работающих на высоких частотах. |
|
2. Вторичные параметры. Для расчета волнового сопротивле |
ния, |
коэффициента затухания и коэффициента фазы используются |
формулы, |
полученные в § 15.7 для достаточно высоких частот, а |
именно |
, |
|
|
|
z -~p+ / ! - ( i l r -ï§ r ) . |
( 1 5 - 4 6 ) |
|
|
а = ! р М - ^ . ß = " V % C o , |
(15.47) |
где р — волновое сопротивление линии без потерь. В воздушных
G R
ДВУХПРОВОДНЫХ ВЫСОКОЧаСТОТНЫХ ЛИНИЯХ Обычно " ^ 7 J ~ ^ " ^ f ~ i
тогда
А « ~ Р 1 2(ÙL0 •
В коаксиальных высокочастотных кабелях может иметь место об
ратное неравенство:
^GQ
тогда
ZB я« p + / 2иСpGp 0
При достаточно малых потерях или очень высоких частотах волновое сопротивление можно считать вещественным ZB та р. Таким образом, волновое сопротивление, коэффициент фазы, а сле довательно, фазовая скорость и длина волны в линии с малыми по терями имеют те же значения, что в линии без потерь. В то же время необходимо, считаться с затуханием. В воздушных линиях связи коэффициент затухания определяется, в основном, первым слагае мым первого выражения (15.47). В коаксиальных кабелях, наобо рот, определяющим является второе слагаемое того же выражения (15.47).
3. Распределение напряжения и тока. Если линия замкнута на комплексное сопротивление, то распределение напряжения и тока по ее длине подчиняется общим формулам (13.12). Подставляя в первую из них у — а - j - /ß и заменяя гиперболические функции показательными, имеем
Q~М±.(еауе%-f е.-АУ&-і$у) - f -*Zb- (е°Уе/р-у — е ^ ' е - 7 ^ ) .
2 |
|
2 |
положить ZB та p, ъ ± а у та |
В линии с малыми |
потерями |
можно |
та \zhay. Тогда |
|
|
|
|
Ü |
[( 1 + ау) ФУ + (1-ау) |
е-%] + |
+ !f |
[(1 + ay) |
- (1 - |
ay) |
е-*>]. |
Раскрывая круглые скобки, получим
Ü m сУ2 (cos ß# + /at/sin fiy) -f- /2 р (ay cos ßi/ + / sin ß#). (15.48)
Аналогично выражение для тока приводится к виду
/ ^ / 2 |
(cos ß(/ + /со/ sin ßt/) + |
|
(ay cos ß# + /sin ßy). |
(15.49) |
Формулы (15.48) и (15.49) являются общими в том смысле, что |
напряжение |
и ток в |
конце |
линии |
связаны |
общим |
соотношением |
( ? 2 = / 2 2 2 = |
1% (R2 + ]'Хг)- |
Практический |
интерес |
представляют |
случаи короткого замыкания и холостого хода. |
|
|
Полагая для первого случая R2 |
= |
0, Х 2 |
= 0, имеем Ог |
= 0 и |
О = |
/2 р (ау cos ßt/ + |
/ sin ßy), |
/ = |
/ 2 |
(cos ßy + jay sin ßt/). |
(15.50) |
Во |
втором |
случае |
полагаем |
/ 2 |
= |
0: |
|
|
|
Ü = Ü2(cosßy |
+jaysinßy), |
/ = |
- | ^ ( a y c o s ß i / - f / s i n ß t / ) . |
(15.51) |
В согласованной линии, |
когда |
Х 2 |
= 0, R2 — р, |
(?2 = |
К Р» и з |
(15.48) |
и (15.49) находим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
# |
= £ / 8 ( 1 + с у / ) е ^ , |
/ = |
- ^ ( 1 + а г / ) е / ' ^ . |
(15.52) |
Из уравнений (15.52) следует, что напряжение и ток линейно растут по направлению к генератору.
4. Входное сопротивление. Для произвольного сечения линии, разделив (15.48) на (15.49), получим общую формулу для входного сопротивления:
^ р (cos ß(/ + jay sin ßy) + Z 2 (аг/ cos + /' sin ßy) ' • /
При коротком замыкании линии Z2 = 0. Полагая у = I, полу
чаем для короткозамкнутой |
линии |
|
|
|
Л " х - Р |
cos ß/ + /ce/ sin ß/ |
* |
( l ö - ° ^ |
|
X |
|
|
|
Из этой формулы при l = -j следует |
|
|
|
Z« = ir- |
|
|
(15.55) |
Для воздушной линии а определяется первым слагаемым пер |
вого выражения (15.47). Подставляя |
<х = |
R0/2p |
в (15.55), имеем |
7 |
_ 2^ _ |
2 р а |
|
(15.56) |
|
|
|
|
где Rj, — R0l — полное распределенное активное сопротивление четвертьволнового короткозамкнутого отрезка линии. Порядок величины ZBX составляет тысячи, десятки тысяч ом и больше.
Если / = - л , |
то из |
(15.54) |
находим |
|
|
|
ZB X |
= pa/. |
(15.57) |
|
D |
|
|
|
Подставляя а |
— ~2р, |
имеем |
|
|
2 м = - ^ - = х - |
( 1 5 - 5 8 ) |
Порядок этой величины составляет десятки, единицы ом и меньше.
Для |
разомкнутой линии |
при у = I из (15.53) получаем |
|
|
|
7 |
— n cos ßZ-h/a/ sin ßZ |
t]KKQ\ |
|
|
|
^ - ^ a Z c o s ß Z + j'siriß/• |
|
При / = |
- j - из |
(15.59) |
следует |
|
|
|
|
|
ZB X = pa/ = 4^-. |
|
Если |
/ = у , |
то ZB X |
определяется формулой (15.56), |
как это можно |
видеть из (15.59).
Полученные результаты показывают, что короткозамкнутые и разомкнутые короткие отрезки линии с малыми потерями имеют активное ZB X , которое принимает либо большие значения (см. фор мулу 15.56), либо малые (см. формулу 15.58) подобно параллель ному или последовательному контурам с сосредоточенными пара метрами при резонансе. В этих отрезках, как в параллельном или последовательном контурах, происходит обмен энергии между электрическим и магнитным полем, который сопровождается весьма малыми потерями в проводах. Поэтому короткие отрезки линии можно использовать в качестве колебательных контуров высокой добротности. Назовем эти отрезки резонансными. Практическое применение резонансных отрезков в качестве колебательных кон туров имеет место в дециметровом и сантиметровом диапазонах волн, что обусловлено двумя обстоятельствами. Во-первых, в этом диа пазоне затруднительно сконструировать колебательные системы с сосредоточенными параметрами, так как индуктивность и емкость контура должны быть очень малыми. С другой стороны, размеры резонансных отрезков в этом диапазоне имеют порядок единиц (десятков) сантиметров, что вполне приемлемо с конструктивной точки зрения.
§ 15.9. Добротность коротких отрезков линии с малыми потерями
Резонансный отрезок линии будем рассматривать как высоко частотный резонансный контур. Рассчитаем добротность этого контура. Резонансную частоту отрезка обозначим через сор, откло-