Файл: Стесин С.П. Гидродинамические передачи учебник.pdf

PgQHm

Hm '

в)

5)

баланс напоров (Н , „ и H

— теоретический напор насоса

%2 С «Н2^Н ~ "HI

С «Р2Г Р2^Р

H m

' H l

S

*ті

C üH2^Hr H2

"тг^тг^т

T l

g

)

Выражения для напоров в развернутом виде:

H,

Л

Г - 2

.. _

Q ^ H r H 2 C t

g ß H 2 »V Р2 ^L S Ирг

r

H2M-H

— —

г.

г.

mi

(/"mJ-iH — ^тгН-т) •

(93a)

Q ( *Ѵн2С І £Рн2

^ т ^ е Р T2

CO,.

•Риг

Fj2

kHQ2

kjQ2

kpQ2

hmp = ^тр. н + К?, т + ^тр. p = -щі

h

h - ^ — '

„2

К„

=

ц>УД

c s — ( с т 2 п р е д '

С т і )

+ (си2 пред с и і ) >

где с т 2 П р е д

и с и 2 П ред — меридиональная и окружная составляющие

скорости на выходе из предыдущего ко­

леса.

Как

правило, допускается, что ст2

преЛ

= ст1, тогда

h

- Ф У Д - Н

Q

-

ctg ßР2

Г Р 2

ctgß

I

°

'уд- н —

2g

Fp*

^ні

П У Д . H —

0 „ "

'm

-

С

н Г н і

Фуд. т

( c û H r H 2

( A H

кон *ті) —

Q I

—

М^н

^

T l

г уд- т

—

p

_

фуд. P

Г Т 2

ni

C T G

^ T 2

М-т ,'та

CtgßP I

"уд. P —

2 ^

и о н / т я ( і т

— —

Q\ —f

P I

P I

\

T 2

P I

баланса

энергий получим

Q

(' ctg ß

Ctgß

Р2 гР 2 р-р

~в

Н2

г н # н — f

Г Н 2

Р2

' i l

. 2

4

О

( C

T G

ß H 2

гнгИ'Н

ctgßT 2

+

Г Н 2

T 2

+

Фуд-

т

I

•

\

П\

C T G P

H 2

rJM„

ctgß'ті

2g

(сонГн2|Хн — ' G > H * T I ) —

Q { —рТ,— /-л И-н

' Т1

г н 2

В

первом

приближении

часто

принимают

фуд. н =

Фуд. т

— Фуд. Р —

"уд-H

ctg ß P

-\ip

ctg ß.Hl

+ • 2g

Q

-

' Hl

+

kTQ*

+

2g

2g

2g '

Разделим все члены уравнения на -^ - и сгруппируем их по

степени Q и і. Получим уравнение

второй

степени

относительно

Q и і, которое может быть записано в общем виде

Щ- а +

(Ь +

іс) +

(d + тР +

2/0

0.

(94)

а =

фуд. н

c t g ß F

ri?"

Ctg ßH l

+

Р2

' H I

H l

+

ctgß H2

'Н2

ctgß T l

Фуд.т

H2

T l

+ Фуд.Р

[—рг-

• Ц Х -

ctgß PI

+

kH

+ ß T

+ &P ;

PI

T2

PI

1

Г

I C t g ß

H 2

„

ctg ß

F

г

I

Н2

—Б

H-H-

^ p

H2

f P 2

Л Н2 '

Л Н2

/' C t S PH

ctg ß T 1

+

Фуд- T

7 —

^н^нг

—в—

' T l

T l

Г Т1

V r H 2

c t g ß H l

+

f HlФуд. H

ctgß P2

P2

P2

' H l

' H l

с =

r,H2

Ctgß T2 Г Т2

ctg ß H

2

T2

'H2

H2

+

(

Ctg ßH2 ..

'H2

Ctg ßT l

Фуд. T ^ T l

H2

г н ~ —

' T l

T l

T2

Ctg ßT2

T2

ctgß PI

Фуд. P '

r T 2

PI

PI

P 1

d = — 2гт[ін +

Фуд. H

rm - f ф у д . тГнгИ-н ;

m =

фуд. т 4 і

—

2r T 2 fiT

+

фуд. р Г т г - ^ - г 1 ! - ;

P I

I

2

Q - 2 (b+ic) ± / 4 ( & + tc)2 — 4а (d + т •2/0

(95)

2а

рабочих

колес.

Например, для четырехколесного гидротрансформатора (см.

рис. 76, б) имеем:

напор

на

насосе

c t g ß РП2

H m

2

Q l>Ѵн2 C t g

Рн2

^ Р П Г Р І І 2

Ю Н

V

^Н2

Г Р И 2

напор на турбине определяется

по приведенным выше уравне­

ниям;

потери

на трение

Кр

— ^тр. н

' ^тр. Т Ч~ ^тр. PI

4-p. P I 1 1 " ^тр. бл

*H Q2

, V 3 * , * Р Я I -pu

+

2g

2g

2g

2g

2g

где hr P

б л

— потери

на трение

в

безлопаточном

пространстве;

TfcJ_

коэффициент

сопротивления

безлопаточного про­

странства:

п

•m бл

1

^бл

=

ІП Рібл ( bxF\tR

Sill2 ß1 6 j l +'

&2^2бл S

i n 2 Р2бл

Ьтбл

— длина средней линии в меридиональном сечении безло­

паточного

пространства.

предыдущего колеса (ßx б л = ß2 n peÄ )> а

направление

в конечном

сечении определяется из условия сиг

=

const в безлопаточном про­

странстве:

c t g ß 2 ^ = ; - ; л

г26;

c t g ß 1 6 J I .

г 2 бл Г1 бл

Потери, зависящие от угла атаки,

У н

ctgßPII2

PII2

c t g ß Hl

— (öH rH 1

КА- H —

2g

Q

И-РП

+

H I

риа

Hl

h

У . PI

T2 ,.

Q

ctgßT 2

rTi

ctg ß p u '

—E

Н-т —

"Он——Ит

'удPI

2g

T 2

P H

PI1

'PI1

r