ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 156
Скачиваний: 1
Строение упорядоченных твердых растворов замещения
Кристаллическое строение упорядоченных твердых раство ров замещения рассмотрим, как и в предыдущем случае, на примере системы сплавов Си — Аи.
В 1914 г. Н. С. Курнаковым, С. Ф. Жемчужным и М. Заседателевым [28] в системе Си — Аи впервые было установлено превращение в твердом состоянии, связанное с выделением из области непрерывных твердых растворов, «определенных хими ческих соединений» при пониженной температуре. Впоследствии точки превращения указанного типа получили название точек
. Курнакова.
В 1925 г. К. Иогансон и О. Линде [29] рентгеновским мето дом впервые показали, что указанное превращение связано со структурным переходом порядок^беспорядок в расположении атомов меди и золота в кристаллах твердых растворов.
Как видно из рис. 7 из области неупорядоченных твердых растворов, ниже критических точек при 390 и 410° С (точки Курнакова) образуются упорядоченные фазы на основе простых составов Cu3 Au и CuAu соответственно. Точно так же при составе СиАиз найдена упорядоченная фаза, условия образо вания которой на диаграмме состояния еще не вполне выяс
нены. Атомное строение |
всех этих упорядоченных фаз основано |
|||
на том или ином виде |
распределения |
атомов |
меди и |
золота |
в четырех положениях кубической гранецентрированной |
ячейки |
|||
исходных компонентов |
соответственно |
составу |
фазы. |
|
Элементарные ячейки, их периоды, пространственные группы,, правильные системы точек и координаты атомов упорядоченных
фаз и исходных |
компонентов системы Си — Аи представлены |
в верхней части |
рис. 7. |
Образование упорядоченной фазы на основе Cu3 Au проис ходит без изменения кубической сингонии кристаллов твердого раствора и без изменения числа атомов в ячейке, т. е. в эле ментарной ячейке содержится одна формульная группа СизАи.
Однако симетрия решетки Бравэ (гранецентрированная |
Fm3m |
|||||
для |
неупорядоченного |
твердогораствора) |
понижается до |
при |
||
митивной РпгЗт |
для |
упорядоченной структуры |
СизАи. |
|
||
для |
Структурный тип Cu3 Au, являющийся прототипом структуры |
|||||
обширного |
семейства упорядоченных |
фаз |
и интерметал |
лических соединений, характеризуется следующим расположе нием атомов в элементарной ячейке: три атома меди занимают
места |
трехкратной |
правильной системы |
точек |
3(c) |
с коорди- |
||||
|
1 |
1 л. |
1 |
п 1 л 1 |
|
1 |
|
|
|
натами |
-— — О , — U-—; 0 |
|
— , а один |
атом |
золота |
занимает |
|||
|
2 |
2 |
2 |
2 |
2 |
2 |
|
|
|
однократную правильную систему точек 1 (а) с координа тами ООО. Иначе говоря, атомы золота находятся в вершинах элементарного куба, а атомы меди — в центрах всех граней
элементарного куба (см. рис. 7). Период |
элементарного |
куба |
||||
а = 3,748 А. |
|
|
|
|
|
|
Аналогичную структуру имеет упорядоченная фаза на основе |
||||||
CuAu3 , где атомы золота |
занимают |
трехкратные |
позиции |
3(c), |
||
а атомы меди |
находятся |
в 1 (а). |
Период |
элементарного |
куба |
|
©=3,984 А. |
|
|
|
|
|
|
Образование |
упорядоченной фазы на |
основе |
эквиатомного |
состава CuAu происходит с изменением сингонии, при этом образуются две структурные модификации: тетрагональная CuAu I и ромбическая CuAu П. Дл я обеих модификаций на блюдается близкое структурное родство с материнским неупо рядоченным твердым раствором типа меди. Мы рассмотрим
лишь |
структуру |
CuAu |
I , устойчивую |
|
при температуре |
ниже |
|||||||
385° С. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Структурный |
|
тип |
CuAu I относится |
к |
пространственной |
||||||||
группе |
РІ/ттт |
|
и |
характеризуется |
следующим |
расположе |
|||||||
нием |
атомов |
в |
объемноцентрированной |
элементарной |
ячейке, |
||||||||
содержащей |
одну |
формульную группу: |
1 атом |
Си в |
1 (а) |
(ООО) |
|||||||
и 1 атом Аи в |
\(d) |
^— — - ^ - j . Связь |
этой |
структуры |
со струк |
турой исходного неупорядоченного твердого раствора типа меди
выявляется лучше, если элементарную ячейку AuCu |
изобразить |
|||
в виде |
гранецентрированной |
решетки, |
как это |
сделано на |
рис. 7, |
где принято, что новый период |
а' = ] / 2 а ; |
с' = с. (Для |
|
неупорядоченного состояния |
а' = с' — кубическая |
структура.) |
Тогда в элементарной ячейке будут содержаться две формуль ные группы CuAu с координатами двух атомов Аи (ООО) и
(V2V2O) |
и |
двух |
атомов |
Си |
(V2OV2), |
(OV2V2), |
т. |
е. |
структура |
|||||||||
типа CuAu I представляет собой |
тетрагонально-искаженную |
|||||||||||||||||
гранецентрированную структуру типа |
меди. В этом |
случае а' — |
||||||||||||||||
= 3,960 |
А; с' = 3,654 |
А, с'/с1' = 0,92. |
Легко |
видеть, |
что структура |
|||||||||||||
AuCu |
I |
является |
слоистой, |
с |
бесконечными |
плоскими |
сетками |
|||||||||||
из |
атомов |
золота |
или |
меди, |
чередующимися |
в |
направлении |
|||||||||||
«си |
г. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Такова атомная структура упорядоченных фаз при идеаль |
||||||||||||||||||
ных |
стехиометрических |
соотношениях компонентов |
3 : 1 , |
1:1 |
||||||||||||||
и 1 :3 |
для составов |
СизАи, |
СиАи |
и СиАиз и при «полном по |
||||||||||||||
рядке» |
|
в |
расположении |
атомов. |
Однако |
в |
действительности |
|||||||||||
«полный порядок» не наблюдается |
даже для указанных |
идеаль |
||||||||||||||||
ных составов. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Полнота порядка в расположении атомов в кристаллах упо |
||||||||||||||||||
рядоченных фаз в сильной степени |
зависит от температуры, со |
|||||||||||||||||
става и условий образования |
фазы. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Прежде всего различают состояния дальнего |
|
порядка |
и |
|||||||||||||||
ближнего |
|
порядка |
упорядоченности |
атомов |
в |
структурах, |
и |
соответственно этому введены количественные характеристики
полноты |
порядка — степень упорядоченности |
(степень дальнего |
|
порядка) |
и коэффициент ближнего |
порядка. |
|
Если закономерное чередование атомов разного сорта по веем трем трансляциям решетки в соответствии с заданным мотивом простирается на значительные расстояния в структуре кристалла (в пределе на весь объем монокристалльного блока), то такое строение относят к дальнему порядку упорядочения атомов. Отношение числа атомов, занимающих правильные, предписанные им данным структурным типом позиции в дан ной правильной системе точек к общему числу позиций в этой правильной системе точек для взятого объема кристалла (ми нимально — одной элементарной ячейки) называют степенью упорядоченности. Очевидно, степень упорядоченности равна единице для идеально упорядоченной структуры соединения строго стехиометрического состава и нулю для полностью не упорядоченной структуры.
В литературе имеются различные обозначения (а* о, s) и математические способы выражения степени дальнего порядка. Например, для двухкомпонентной системы А — В степень упо рядоченности а может быть определена следующими упрощен ными формулами:
где |
СА И СВ — атомные |
концентрации |
компонентов |
А |
и |
В |
в- |
|
кристалле; |
Wa — доля узлов в правильной системе точек, пред |
|||||||
назначенных для атомов А (подрешетке А), которая |
(доля) |
|||||||
«незаконно» занята атомами В; Wb— доля узлов в |
подре |
|||||||
шетке В, «незаконно» занятая атомами А. При полном |
по |
|||||||
рядке Wa и Wb равны нулю и а—1. Если все атомы А |
и |
Б |
||||||
занимают |
«незаконные» |
позиции, то |
вычитаемые |
дроби |
|
— |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
С А |
и — |
равны единице и а = 0. |
|
|
|
|
|
||
с в |
|
|
|
|
|
в |
рав |
|
Различают две причины разупорядоченносги атомов |
новесных кристаллах: концентрационную и тепловую. Первая вызвана отклонением состава образца от идеальной стехио метрии, свойственной данному структурному типу; вторая — тепловым колебаниям атомов в кристаллах [32]. Очевидно, причиной разупорядочения атомов, кроме указанных выше, мо жет быть неравновесное состояние образца вследствие терми ческих или механических воздействий. Все эти причины приво
дят к |
понижению степени дальнего порядка упорядочения |
атомов |
в кристаллах. |
Характер концентрационной разупорядоченности можно ви деть из кривых зависимости степени дальней упорядоченности а от состава фазы на примере Cu3 Au (рис. 9, по данным ра боты [30]) для постоянной температуры 20+2° С. Видно, что экспериментально измеренные значения а лежат ниже соответ ствующих теоретически рассчитанных из атомного состава
сплавов |
значений а. |
Д а ж е |
для стехиометрического |
состава |
|
Cu3 Au упорядоченность является неполной |
и а = 0,92, причиной |
||||
тому являются тепловые смещения атомов. |
|
|
|||
Характер тепловой разупорядоченности для сплава данного |
|||||
состава, |
в частности |
Cu3 Au, |
можно видеть |
из кривой |
зависи- |
Си3Аи •
' Содержание Аи, ат.%.
Рис. 9. Зависимость степени дальнего порядка а от кон центрации твердых растворов типа Cu3 Au ( ф — теорети ческие, О —экспериментальные значения).
мости степени дальнего порядка а от температуры, представ ленной на рис. 10 по данным работы [33]. Видно, что при при ближений температуры к точке Курнакова степень упорядочен
ности плавно уменьшается и по or |
|
|
|
|
||||||||||
достижении |
последней |
резко |
па |
|
|
|
|
|
||||||
дает |
до |
нуля, |
что |
свидетельст |
|
|
|
|
|
|||||
вует |
о |
полном |
исчезновении |
|
|
|
|
|
||||||
дальнего |
порядка. |
Эксперимен |
|
|
|
|
|
|||||||
тальные |
точки |
(пунктирные |
кри |
|
|
|
|
|
||||||
вые для двух серий эксперимен |
|
|
|
|
|
|||||||||
тальных |
|
измерений) |
хорошо |
|
|
|
|
|
||||||
согласуются |
|
с |
теоретической |
• |
|
|
|
|
||||||
(сплошной) |
кривой. Термодина |
Рис. |
10. |
Зависимость |
степени |
|||||||||
мическая |
трактовка |
перехода |
по |
дальнего порядка а от темпера |
||||||||||
рядок — беспорядок |
|
детально |
туры |
для |
Cu3 Au |
(х, О |
— экспе |
|||||||
рассмотрена |
в |
работах |
по |
физи |
риментальные, |
теоретические |
||||||||
|
|
значения). |
|
|||||||||||
ке |
твердого |
тела (32, |
82), |
и |
мы |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
не |
будем останавливаться |
на энергетических |
аспектах этого яв |
|||||||||||
ления. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Современная |
теория |
упорядочивающихся |
фаз и |
эксперимен |
тальные данные об их атомной структуре [32—35] показывают, что и выше температуры, отвечающей точке Курнакова, в крис-
таллах наблюдается окружение атомов данного сорта преиму щественно атомами другого химического сорта. Это явление, получившее название ближнего порядка упорядоченности ато мов, является следствием влияния двух факторов: химическогофактора электронного взаимодействия атомов разных элементов и физического фактора выравнивания локальных напряжений в кристаллической структуре твердых растворов вследствие раз личия атомных размеров компонентов. Оба фактора приводят к понижению энергии системы и, следовательно, к ее большей устойчивости.
Согласно современным представлениям физики твердого тела [32], основным в упорядочении атомной структуры твердого раствора является стремление к установлению ближнего по рядка. Это стремление проявляется при любых температурах независимо от того, устанавливается в кристалле дальний поря
док или нет. Более |
того, это стремление проявляется не только |
в кристаллическом, |
но и в жидком состоянии, где возникнове |
ние дальнего порядка принципиально невозможно. Возникнове ние дальнего порядка представляет собой вторичный процесс, обусловленный тем, что максимальные значения степени ближ него порядка достигаются только при условии возникновения дальнего порядка.
Так как силы взаимодействия между атомами быстро убы вают с увеличением расстояния между ними, естественно счи
тать, |
что энергия |
образования твердого раствора слагается |
почти |
целиком из |
взаимодействия ближайших разноименных |
соседних атомов, приводящего к образованию областей ближ него порядка уже в жидком расплаве, размеры которых увели чиваются с понижением температуры, особенно после кристал лизации и перехода в твердое состояние. Образование дальнего порядка упорядочения атомов можно представить себе как ко герентное слияние областей ближнего порядка, особенно интен
сивно, |
спонтанно, протекающее |
в |
точке Курнакова, |
что |
сходно |
||
с процессами рекристаллизации |
металлов. |
|
|
|
|||
Представление о коэффициенте |
(степени) |
ближнего |
порядка |
||||
в бинарных твердых |
растворах |
А — В основано на соотношении |
|||||
числа |
разноименных |
связей п А в |
и общего |
числа |
атомов п |
в данной координационной сфере атома А или атома В. Оче видно, для первой координационной сферы п есть координаци онное число, т.е. число ближайших равноотстоящих соседних атомов. В данном структурном типе предельные значения коэф
фициентов |
ближнего порядка для разных координационных |
сфер будут |
различны. |
Если в качестве первичного параметра ближнего порядка принять [32]
" А В