Файл: Шерстюк А.Н. Турбулентный пограничный слой. Полуэмпирическая теория.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 26.06.2024
Просмотров: 161
Скачиваний: 1
и количества д в и ж е н и я спутного потока, которое удобно определить <по массовому расходу спутного потока:
ВBi
[Ж, = 2j j pwdy — 2 j ' pjsojy
и скорости аУь-
, = 20», J ptwdy — ^ p2w.dy
Из условия
Kcd = КаЫ + KabZ
следует:
|
в |
в |
|
|
|
j ' |
pw'dy —да,j ptwrft/ = |
const. |
(4-31) |
Введя |
д а л е е избыточную скорость Дги и полагая |
|||
жидкость |
несжимаемой, приведем |
зависимость |
(4-31; |
|
к следующему |
виду: |
|
|
|
|
|
|
• const. |
(4-32) |
Поскольку распределение скоростей известно, вычис ление интегралов, входящих в (4-32), не вызывает за труднений:
оо
Таким образом, зависимость (4-32) принимает вид:
в [tw, Ддот + 0,74ДоГ ] = const. |
(4-33) |
Совместное решение уравнений (4-30) и (4-33)) по зволяет найти зависимости в(х) и Awm(x). Практически удобнее искать зависимость х = / ( Д а у , „ ) . Действительно, приведя уравнения (4-33) и (4-30) к безразмерному виду
в, |
Awml |
+ 0,74Да:ml |
(4-34) |
|
Awm + 0,74Aw'f. |
||||
|
||||
|
|
m в |
(4-35) |
|
|
|
|
151
и исключая |
отношение |
в\в\, |
получаем: |
|
|
|||
|
|
|
|
Да) |
|
|
|
|
|
|
|
= — |
Г |
Дйт +0.74ДЙ>» |
X |
||
|
|
|
8, |
С, |
J |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
(4-36) |
График |
зависимости |
Д ^ т |
= |
Awm(^—^— |
, |
Awm^j пред |
||
ставлен на рис. 4-4. |
|
|
|
|
|
|||
П р е д е л ь н ы е |
случаи |
очень |
м а л ы х и очень больших |
|||||
значений |
Awmi |
представляют |
практический |
интерес, по |
||||
скольку |
соответствуют |
реальным течениям. |
|
|
Рис. 4-4. Графики для определе ния ширины струи и относитель ной избыточной скорости (плоская струя).
Случай очень больших значений Awm соответствует затопленной струе (ач = 0) . Этот случай у ж е был рас смотрен ранее. Из общих формул (4-34) и (4-35) полу чаем ранее установленные зависимости:
|
|
Lw™ |
= |
лГК.; |
8 - 8 , |
= - 2с, |
(х |
- |
xt). |
|
|
|
|
Awml |
|
У |
в |
|
|
|
|
|
|
Если |
координата |
х |
отсчитывается |
от |
полюса |
струи, |
|||||
где |
X i = |
6 i = 0, |
то |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
б = |
— 2с1х |
= |
0,19х |
и AwmV~x |
— |
const. |
|
||
Случай очень м а л ы х значений АШт |
т а к ж е представ |
||||||||||
ляет |
практический |
интерес. |
Решение |
задачи |
и |
в этом |
152
случае оказывается простым, поскольку членами, содер
ж а щ и м и |
Aw-2m, |
можно |
пренебречь. |
|
||
Согласно |
(4-34) |
|
|
|
||
|
|
|
|
Д ю т 1 |
в |
|
а из (4-35) |
находим: |
|
|
|
||
|
|
|
АШт = |
г |
t 1 — = . |
(4-37) |
Д л я |
очень |
больших расстояний от полюса зависи |
||||
мость (4-37) |
упрощается: |
|
|
Ди/.
Особый интерес представляет течение в следе за плохообтекаемым телом. Н а значительном удалении от тела величина Дш,„ т а к ж е очень мала . Этот случай подробно рассмотрен в § 4-9.
Пример 4-1. Найти распределение скоростей .и закон изменения ширины плоской струи в спутном потоке с отношением скоростей m = Wilw2=0,5.
Распределение относительной избыточной скорости в струе
w — ш,
Aw = - w2 — ш,
приведено в табл. 4-2. Пользуясь этой таблицей, вычисляем без
размерную скорость
w а>, |
w{— ш, |
|
• -4- Aw |
или |
|
|
|
ш2 |
ВУ2 |
|
|
w2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ш |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— |
= т + |
|
(1 _ |
т) Aw. |
|
|
|
|
||
|
Результаты вычислений |
дают |
следующие |
значения а)/ш2 : |
|
|||||||||
Y) |
0 |
0,1 |
0,2 |
0,3 |
0,4 |
0,5 |
0,6 |
0,7 |
|
0,8 |
0,9 |
1 |
||
w/w2 |
1 0,980 0,936 |
0,882 |
0,818 |
0,752 |
0,683 |
0,618 |
0,560 0,520 0,500 |
Теперь найдем распределение максимальной избыточной ско рости Дш»т вдоль оси струи. Для этой цели воспользуемся формула ми (4-34) и (4-36), приняв в начальном сечении основного участка струп:
£ - = 25; |
* 2 > Б . |
во во
Приведенные цифры взяты на основании опытов Вайнштейна н др., данные по которым имеются в [Л. 1].
153
Отношению лч/ео = 25 |
соответствует отношение .vi/ei, равное: |
£i_= |
_£L j £ o _ = 25 |
в, |
в, в, ' 2 , 5 - ш - . |
Дальнейший расчет не вызывает затруднении. Результаты расче та представлены на рис. 4-5 и сопоставлены с опытными данными Вайнштейна и др. [Л. 1]. Отмечая .хорошее совпадение опытных и пасчетных данных, необходимо, однако, отметить следующее.
0,8 |
° оV |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 4-5. Сопоставление |
опыт |
||||
|
|
< |
|
|
ных п расчетных характеристик |
|||
|
|
|
/ |
|
||||
|
|
|
|
основного |
участка |
плоской |
||
|
|
/ |
> о , . |
|
|
струи. |
|
|
0,4 |
|
|
|
о" |
о о о - ч |
/ДК1,„а I ошп'ы |
Вайиш- |
|
|
|
/ |
|
|
Д Д Д —ц/"с |
; |
тейпа |
н др. |
|
л' |
г |
|
|
I |
[Л- |
il- |
|
о. г |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Во |
|
|
|
|
О |
40 |
80 |
1Z0 |
160 |
|
|
|
|
ITo существу одна точка па каждой кривой взята из опытных данных (jci/ei, Si/во). Поэтому рис. 4-5 свидетельствует только об удовлетворительной точности методики расчета основного участка струи. Если решать всю задачу, определяя *t/0i и si/во расчетным путем, то точность определения характеристик струн уменьшится вследствие несовершенства теории начального и особенно переход ного участка струи.
4-5. СМЕШЕНИЕ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНЫХ ПОТОКОВ
|
Рассмотрим |
смешение двух |
потоков, |
д в и ж у щ и х с я |
|||||
в |
одном |
направлении |
с разными |
скоростями |
Wi |
и w2 |
|||
(рис. 4-6). В точке О течения соприкасаются; |
поверхность |
||||||||
соприкосновения |
OA |
плоская и составляет |
малый |
угол |
|||||
с |
вектором скорости. |
Г р а н и ц а м и пограничного |
слоя |
слу |
|||||
ж а т поверхности |
01 |
и |
02, т а к ж е |
плоские. |
|
|
|
||
|
Согласно опытам |
безразмерный |
профиль |
избыточной |
|||||
скорости |
(w—Wi)/(w2—Wi) |
универсален . Д е т а л ь н ы е |
ис |
следования показывают, что универсальность профиля скоростей сохраняется только для потоков с одинаковым отношением скоростей m=W\lwz. Однако влияние отно шения т. на профиль скоростей невелико и поэтому обыч но принимают универсальность профиля относительной избыточной скорости независимо от величины т,
!54