Файл: Ротин В.А. Радиоионизационное детектирование в газовой хроматографии.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 03.07.2024
Просмотров: 132
Скачиваний: 0
Показанная теоретически и экспериментально корре ляция зависимости чувствительности электронозахват ного детектора от напряжения с вольт-амперной харак теристикой объясняет причины известной нестабиль ности детектора и определяет пути ее устранения. При изменении любого из факторов, от которых зависит кру
тизна вольт-амперной |
характеристики детектора (тем |
|
пературы, давления, |
расхода |
газа-носителя и его со |
става), оптимальный |
режим |
детектора не сохраняется |
и его показания изменяются. Стабилизация указанных параметров опыта и контроль оптимального режима
обеспечивают |
постоянство |
характеристик |
детекти |
||
рования. |
|
|
оптимального ре |
||
На |
практике для определения |
||||
жима |
работы |
детектора не |
всегда |
требуется |
строить |
зависимость (dI/dU)Iil2 от U и находить максимум этой величины. Часто достаточно, как это рекомендует Ландоун [114], установить значение фонового тока, равное 0,85/„ас. Точное значение оптимального напряжения можно определить сравнением хроматограмм, получен ных при нескольких значениях /ф, близких к 0,85/нас-
5.5. ДЕТЕКТИРОВАНИЕ В УНИПОЛЯРНОМ РАЗРЯДЕ
Если детектирование электроноакцепторных веществ в режиме тока проводимости обусловлено изменением поля отрицательных зарядов, то биполярную зону раз ряда можно рассматривать как преобразующий эле мент детектора, который лишь реагирует на изменения электрического поля. Но такой способ измерения не единственный. К изменению поля зарядов чувствитель ны и униполярные разряды, в которых присутствуют за ряды лишь одного знака. Рассмотрим закономерности
такого разряда.
Если, например, катод эмиттирует свободные элект роны, то при постоянной разности потенциалов между электродами электроны движутся к аноду и поток их определяет ток разряда. В отсутствие поля зарядов при любой разности потенциалов должен был бы наблю даться ток насыщения, так как все эмиттируемые элект роны покидали бы поверхность катода. В действитель ности, поле отрицательных зарядов экранирует наведен ное поле у поверхности катода и большая или меньшая часть электронов возвращается на катод. Поэтому вольт
150
амперная характеристика униполярного разряда содер жит область тока проводимости (dIldU>0 ) и область тока насыщения. Очевидно, ток насыщения опреде ляется лишь скоростью эмиссии электронов и не зави сит от их подвижности. На ток в режиме проводимости влияют как скорость эмиссии, так и напряженность поля вблизи катода, которая определяется суммарным дейст вием наведенного поля и поля движущихся зарядов. Поэтому ток в режиме проводимости должен зависеть от подвижности зарядов [23, 26].
Если в разрядном промежутке, например в ею ча сти, примыкающей к аноду, присутствует электроноак цепторное вещество, то ток разряда в общем случае со стоит из тока свободных электронов и отрицательных ионов, образующихся в результате захвата электронов молекулами электроноакцепторного вещества. Наличие таких отрицательных ионов, обладающих существенно меньшей, чем у электронов, подвижностью, влияет на поле отрицательных зарядов. Поэтому ток разряда дол жен зависеть от концентрации электроноакцепторного вещества.
Данный эффект позволил создать новый метод детек тирования электроноакцепторных веществ [84]. Отли чается он от описанного выше радиононизационного ме тода лишь тем, что в нем изменение поля отрицательных зарядов вызывает не повышение скорости рекомбинации зарядов, а увеличение доли эмиттируемых электронов, возвращающихся на катод.
Исследование метода детектирования электроиоакцепторных веществ в униполярном разряде представ ляет принципиальный интерес. Во-первых, сравнение за
кономерностей детектирования |
в униполярном |
и бипо |
||
лярном |
разрядах позволяет |
дополнительно |
уяснить |
|
роль поля отрицательных |
ионов в электронозахватных |
|||
методах |
детектирования. |
Во-вторых, детектирование |
в униполярном разряде представляет практический ин терес, так как оно может послужить основой для созда ния новых детекторов без источников ионизирующего излучения, предназначенных, например, для работ при высоких температурах, в агрессивных средах и т. п.
Одна из конструкций электронозахватного детектора униполярного разряда была разработана автором сов местно с А. Ю. Брауде [84]. Принципиальная схема этого детектора показана на рис. 36. Детектор представляет
собой проточный диод с термокатодом из платиновой нити диаметром 0,2 мм. Система газовых каналов детек тора позволяет вводить анализируемое вещество в меж
электродное |
пространство |
и |
выводить его с дополни |
|||||||||
тельным |
потоком чистого |
газа |
(газа продувки), |
на |
||||||||
правленным в |
сторону анода. |
Такая |
система |
охраняет |
||||||||
|
|
|
|
катод от влияния анализируе |
||||||||
Анализируемый |
мых веществ и, следовательно, |
|||||||||||
|
|
газ |
|
устраняет |
посторонние |
эффек |
||||||
|
|
|
|
ты, связанные с изменением |
||||||||
|
|
|
|
температуры нити, поверхност |
||||||||
|
|
|
|
ной |
ионизацией и др. |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
Электрическая схема детек |
|||||||
|
|
|
|
тора состоит из цепи питания |
||||||||
|
|
|
|
катода и измерительной схемы. |
||||||||
|
|
|
|
Цепь питания катода включает |
||||||||
|
|
|
|
источник |
стабилизированного |
|||||||
|
|
|
|
напряжения и резистор, сопро |
||||||||
|
|
|
|
тивление которого существенно |
||||||||
|
|
|
|
превосходит сопротивление тер |
||||||||
|
|
|
|
мокатода. |
Такая |
цепь эквива |
||||||
|
|
|
|
лентна источнику |
тока. |
Изме |
||||||
|
продудка |
|
рительная схема |
детектора с |
||||||||
|
|
заземленным |
катодом |
вклю |
||||||||
Рис. |
36, |
Принципиальная |
чает |
стабилизированный |
вы |
|||||||
схема |
детектора |
униполяр |
прямитель, положительный по |
|||||||||
|
ного разряда. |
люс которого соединен с ано |
||||||||||
|
|
|
|
дом |
детектора, |
и |
усилитель |
постоянного тока, соединенный с отрицательным полю сом выпрямителя.
Предполагаемое сходство механизмов детектирова ния в униполярном и биполярном разрядах определило методику исследования детектора униполярного раз ряда.
В хроматографическую установку, предназначенную для проявительного анализа паров четыреххлористого углерода в воздухе, включали параллельно детектор униполярного разряда и электронозахватный детектор с тритиевым источником. Последний представлял собой камеру с плоскими электродами, расстояние между ко торыми устанавливали равным расстоянию от места ввода анализируемого газа в униполярный разряд до анода детектора униполярного разряда (6 мм). Это позволило примерно уравнять протяженности зон, в ко
152
торых мог происходить захват электронов анализируе мым веществом.
В идентичных условиях определяли вольт-амперные характеристики детекторов и зависимости сигнала от
напряжения питания (анод |
|
|
|
|
|
|
||||||||
ного напряжения). Причем |
10 |
|
|
|
|
|
||||||||
оба |
детектора |
определяли ^ 8 |
|
|
|
|
|
|||||||
одинаковые количества |
ана |
I 4 |
|
|
|
|
|
|||||||
лизируемого газа, элюируе- |
|
|
|
|
|
|||||||||
мого аргоном. |
эксперимен |
|
|
|
|
|
|
|||||||
Результаты |
|
|
|
|
|
|
||||||||
тов изображены на рис. 37. |
|
|
|
|
|
|
||||||||
Видно, |
что |
оба |
метода де |
|
|
|
|
|
|
|||||
тектирования |
характеризу |
|
|
|
|
|
|
|||||||
ются |
сходными |
закономер |
|
|
|
|
|
|
||||||
ностями. |
Увеличение |
|
тока |
|
|
|
|
|
|
|||||
накала термокатода приво-^ |
|
|
|
|
|
|||||||||
дит к повышению тока насы- * ^ |
|
|
|
|
|
|||||||||
щения |
и |
чувствительности § |
|
|
|
|
|
|||||||
детектирования |
в онтималь-<7^ |
|
|
|
|
|
||||||||
ном режиме. В этом |
случае |
|
|
|
|
|
|
|||||||
оптимальный |
режим |
|
соот |
|
|
|
|
|
|
|||||
ветствует большим напряже |
|
|
|
|
|
|
||||||||
ниям. Аналогичная законо |
|
|
|
|
|
|
||||||||
мерность |
наблюдалась в |
|
|
|
80 |
U,8 |
||||||||
опытах |
с |
источниками |
раз |
Рис. 37. |
Зависимость фоново |
|||||||||
ной |
активности, |
описанных |
||||||||||||
го тока (а) и сигнала (б) де |
||||||||||||||
выше. Оптимальное |
значе |
тектора |
униполярного |
разря |
||||||||||
ние |
анодного |
напряжения |
да и электронозахватного |
де |
||||||||||
для |
детектора униполярного |
тектора |
с |
тритиевым |
источ |
|||||||||
разряда находится в обла |
ником |
от |
напряжения |
|
пита |
|||||||||
|
|
ния: |
|
|
|
|||||||||
сти перехода |
от тока |
прово |
О — детектор |
с тритиевым |
источни |
|||||||||
димости к току насыщения, |
ком; # |
—детектор |
униполярного |
|||||||||||
разряда, |
ток |
накала катода 2,4 а; |
||||||||||||
т. е. |
наблюдается та же кор |
да, ток накала катода 2,45 |
а. (Зна |
|||||||||||
реляция |
зависимости |
чувст |
Л — детектор |
униполярного |
разря |
|||||||||
чения /ф |
и Л для детектора с три |
|||||||||||||
вительности |
от |
напряжения |
тиевым |
источником |
уменьшены в |
|||||||||
с вольт-амперной характе |
|
|
10 раз.) |
|
|
|
||||||||
ристикой |
детектора. |
Обра |
отсутствие |
четкого |
плато |
|||||||||
щает на |
себя |
внимание |
в всльт-амперпых характеристиках детектора униполяр ного разряда, т. е. в исследованных диапазонах напря жения нет участка, в котором dI/dU = 0. Согласно поле вой теории электронозахватного детектирования, чув ствительность пропорциональна дифференциальной про
153
водимости dl/dU. Поэтому для детектора униполярного разряда не должно наблюдаться падения чувствитель ности до нуля во всем исследованном диапазоне на пряжений. Эксперимент подтверждает эту закономер ность, а тем самым и общность механизмов детектиро вания в униполярном и биполярном разрядах.
При работе с металлическими термокатодами ток эмиссии ограничивается требованием падежной работы
термокатода. Поэтому характеристики детектора |
унипо |
||||||||||
|
|
|
|
лярного разряда (см. рис. |
37) |
оп |
|||||
|
Анализиру'емы й |
ределяли при |
токах эмиссии |
на |
|||||||
|
|
газ |
|
порядок меньших тока насыще |
|||||||
|
|
|
|
ния детектора с тритиевым ис |
|||||||
|
|
|
|
точником. Вследствие этого сиг |
|||||||
|
|
|
|
налы детекторов |
отличались |
на |
|||||
|
|
|
|
порядок. Однако для прямого |
|||||||
|
|
|
|
сравнения |
чувствительности |
обо |
|||||
|
|
|
|
их детекторов в максимально при |
|||||||
|
|
|
|
ближенных |
|
условиях |
|
провели |
|||
|
|
|
|
эксперимент, в котором ток эмис |
|||||||
|
|
|
|
сии |
термокатода |
и ток |
|
насыще |
|||
|
|
|
|
ния детектора с тритиевым источ |
|||||||
|
|
|
|
ником были примерно равны. В |
|||||||
|
|
|
|
этом случае высоты пиков четы |
|||||||
|
|
Продувка |
|
реххлористого углерода |
в опти |
||||||
|
|
|
мальном режиме оказались вели |
||||||||
|
|
|
|
||||||||
Рис. |
38. |
Принципиальная |
чинами одного порядка. |
|
|
|
|||||
схема |
электронозахват |
Детектор Грегори. Оригиналь |
|||||||||
ного |
детектора |
Грего |
ный |
детектор |
для |
анализа элек |
|||||
|
|
ри. |
|
троноакцепторных |
веществ |
был |
|||||
детекторе (рис. Зй) |
предложен |
Грегори [106]. |
В этом |
||||||||
источник излучения вынесен из ка |
|||||||||||
меры, |
продуваемой анализируемым |
газом, — камеры де |
|||||||||
тектирования. |
Ионизация |
газа |
излучением |
источника |
|||||||
происходит в другой |
камере, через |
которую |
проходит |
лишь чистый газ-носитель. Система из трех электродов обеспечивает поступление потока электронов в камеру детектирования, в которой происходит захват электро нов анализируемым веществом.
Процесс захвата электронов приводит к уменьшению тока в камере детектирования, которое из-за отсутствия в этой камере положительных попов рекомбинационная теория объяснить не могла. Полевая теория полностью объясняет работу детектора Грегори. Механизм детек-
154