Файл: Дорфман В.Ф. Газофазная микрометаллургия полупроводников [Текст] 1974. - 190 с.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 07.07.2024
Просмотров: 162
Скачиваний: 0
щей: найти параметр, характеризующий любой гетеро генный процесс, протекающий вдали от равновесия. Эк вивалентная да постановке проблема решена в термоди намике необратимых процессов для гомогенных систем в условиях А < 1 . Но даже и при этом ограничении по пытка дать общую формулировку для гетерогенных сис тем встречает серьезные препятствия. Тем более трудно решить задачу при А > 1 , как это имеет место в ГМ П .
К сожалению, в газофазной микрометаллургии не разработаны адекватные модели даже для подавляю щего большинства широко применяемых индивидуаль ных систем. Разработка принципов такого моделирова ния и представляется основной задачей с точки зрения организации технологического процесса. Мы не предпо лагаем в этой книге детально останавливаться на дан ном вопросе (будут кратко отмечены только конкретные примеры), поскольку эта проблема связана с такими об ластями, как экстремальное планирование, факторный анализ, теория подобия и т. п. Заметим лишь, что раз личные системы целесообразно сравнивать по тому, ка ков минимальный набор факторов, необходимый для построения адекватной модели.
Что же касается структурно-физических исследова ний, то здесь следует сопоставлять реальную скорость роста с характеристической частотой элементарных про цессов упорядочения. Для этого необходимо установить основной механизм упорядочения при кристаллизации из газовой фазы. В главе II мы подробнее остановимся на этой проблеме.
Кинетические характеристики различных методов
іПри кинетическом анализе технологических процес сов ГіМіП существенны два основных вопроса: 1) зависи мость скорости роста (травления) от температуры, дав ления (общего и парциальных) в системе и ориентации подложки и источника, которая определяется выбранной физико-химической системой, 2) распределение скорости роста (правления) по длине и в поперечном сечении ре акционных зон, определяемое принятым технологическим методом.
Общая оценка методов может быть проведена на ос нове простейших соображений.
Кинетическая неоднородность поперечного сечения реактора связана с распределением массопотоков (вы-
55
нужденпых или свободных). По крайней мере в динами ческих системах она может быть устранена с помощью технических приемов. Неоднородность вдоль потока вы зывается изменением состава газовой фазы в ходе крис таллизации (травления). Вероятно, единственным ради кальным средством для устранения неоднородности этого вида является непрерывная регенерация потока вдоль реактора [67]. В обычных аппаратах полностью устранить эту неоднородность невозможно. Она может быть ослаблена форсированием потока газа-носителя или созданием компенсирующего распределения температу ры. Каждый метод характеризуется определенным расп ределением состава газовой фазы и скорости роста вдоль основного .направления маесоперѳноса. На рис. 13 приведены характеристические кривые распределения скорости роста (ор) и степени насыщения газовой фазы (R ) для транспортных реакций (в процессах с внешним вводом всех исходных реагентов весь реакционный объ ем может рассматриваться как зона осаждения тран спортных реакций).
Кривые динамического метода в режиме идеального вытеснения «растягиваются» пропорционально скорости
Рис. іІЗ. Кинетические характеристики методов потока (а — а) и ци клических методов i(ö и е) в газофазной микрометаллуртии:
а — динамический метод «открытой трубы»; 6 — многократный динамический метод; в — сэндвичаметод с параллельным расположением подложек; г — по- луцнкличедкий .сэндвич-метод с поперечным расположением подложек; д — сэЦдвнч-метод в закрытом реакторе; е — статический метод «закрытой трубы». Для каждого метода показаны (снизу вверх) схема расположения реакцион ных зон в реакторе (Я — источник, Я — подложка, ТР — транспортирующий реагент), температурный профиль реактора, изменение степени насыщения газовой фазы (R) по длине реактора, (Я — зона насыщения, К — зона кри сталлизации) и изменение скорости кристаллизации (травления) по длине
реактора
57
потока. Но .при ім'алых 'расходах га-за-носптеля 'массообмен осложняется 'Продольной диффузией, которая может привести даже к неуправляемому выносу компонентов (этот вопрос рассмотрен авторами работы [67]; ими же предложены методы теоретической оценки критичес ких скоростей потока).
|
|
В динамических системах эффективность |
реакцион |
||||||
ныхFзон может быть определена через отношение р = |
, |
||||||||
где |
|
— активная поверхность травления или осаждения, |
|||||||
а |
V |
— объем зоны. Более точный критерий |
эффектив |
||||||
ности должен иметь вид 1 р (.ѵ) |
К (x)dx, |
если геометри- |
|||||||
|
|
|
|
К |
-Ѵі |
а следовательно, и конс |
|||
чеокий фактор р и температура, |
|||||||||
танта скорости |
|
изменяются вдоль зоны. Чем выше от |
ношение этого критерия к скорости потока, тем быстрее достигается насыщение (истощение) газовой фазы в зо нах. Аналогичный критерий может быть применен и в статических условиях (в сэндвич-методе основным кри терием служит градиент температуры).
Как в статических, так и в динамических условиях геометрия реактора и режим процесса могут быть подоб раны так, чтобы ів каждой из зон газовая фаза достигала либо равновесного состава (кривые распределения дос тигают насыщения), либо некоторого заданного неравно весного значения. В последнем случае габариты аппара туры могут быть существенно уменьшены, но значительно труднее поддерживать стабильные и воспроизводимые условия процесса.
В реальных системах возможны и более сложные случаи. В частности, конвекция и концентрационное рас слоение делают кинетические характеристики зависи мыми от расположения реактора в пространстве. В сис теме G e — I, например концентрационное расслоение G el2 и GeB приводит к тому, что при расположении горя чей зоны над холодной скорость переноса германия ста новится зависимой от расстояния между зонами и при превышении некоторого критического расстояния перенос вообще прекращается.
Принципы кинетических расчетов и моделирования
■Рассмотрим сначала однозонную проточную систему
сединственной подложкой в режиме идеального вытес
58
нения. рПарциальные\, р'ч, ■ ■ ■ Рр ■ |
давленияр'п. |
всех компонентов у погра |
||||||||||||||||
ничного слоя равны заданным значениям на входе о ре |
||||||||||||||||||
актор |
|
|
|
|
. • |
|
Если истинное парциальное |
|||||||||||
давление каждого компонента |
у поверхности |
подложки |
||||||||||||||||
обозначить Рр |
р'ѵ |
... |
Рр ■ ■ ■ р'п, |
|
|
то справедливы |
п |
|||||||||||
|
|
(р£ — р.) |
|
f |
|
Р— 1 |
||||||||||||
уравнений |
|
|
у X. |
= |
(pt. |
Р„ ■ ■ • |
Рг |
■ •• |
,)> |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
при |
||||||||||||
а также уравнение для газа-носителя: |
P „= c o n s t |
|
||||||||||||||||
сильном разбавлении, |
либо. Ер,- = 2 р " |
р |
в противополож |
|||||||||||||||
ном случае. Здесь функция |
f(p', |
. . . |
|
] . |
..) определяет |
|||||||||||||
кинетикуп |
(гетерогенных стадий, |
у — .коэффициент массо- |
||||||||||||||||
обмена, |
%і |
— стехиометрический множитель. |
Такая сис |
|||||||||||||||
тема из |
|
уравнений |
|
определяет |
р\, |
р \ , |
. . . , |
а следова |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
тельно,— расход компонентов яри кристаллизации. Если имеется много подложек (источников), аналогичные сис темы можно записать для каждой .пластины. Решение необходимо производить последовательно, начиная с пер вой по ходу потока пластины, поскольку результат реше
ния определяет граничные условия для следующей. |
дав |
|||||||||||||||||
В закрытых аппаратах неизвестны парциальные |
||||||||||||||||||
ления у источника(р£ р"£и подложки, |
т. е. число |
неизвестных |
||||||||||||||||
удваивается. -В |
этом случае справедливы |
п |
— 1) |
пар |
||||||||||||||
( |
||||||||||||||||||
уравнений |
и |
|
относятся |
|
|
соответственно к зонам |
||||||||||||
источника и подложки): |
у7„£ {р£ |
— |
р[) |
= |
f' |
(р,\ |
Р, ••■ ) и |
|||||||||||
YX(. (р’.— |
Р]) — Г (Р"і> РІ ■ |
•■)> уравнение |
|
'постоянства |
общего |
|||||||||||||
|
2р( = |
Ер) |
|
|
||||||||||||||
давленияs |
|
и закон |
|
|
|
сохранения |
|
массы |
||||||||||
j |
|
d x = |
G0, |
|
где 5 — поперечное |
сечение реа |
||||||||||||
ктора, I — его |
длина, |
G0 — первоначальная |
загрузка |
|||||||||||||||
транспортирующего |
реагента, |
ѵі |
— число |
атомов транс |
||||||||||||||
портирующего |
реагента |
в .молекуле |
f-того |
соединения, |
||||||||||||||
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— газовая постоянная. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Существует два подхода к кинетическому анализу — |
||||||||||||||||||
полное математическое |
моделирование и |
приближение |
||||||||||||||||
лимитирующих |
стадий; |
во втором варианте |
возможны |
|||||||||||||||
два случая: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1)идеальное смешение (у—со): лимитирует кинетика гетерогенных реакций;
2)квазиравіновесие (у— >-0): лимитирует массообмен. Наибольшие трудности для исследования (и мини
мальное количество готовых табличных данных) пред
59
ставляют гетерогенные реакции. Поэтому приближение лимитирующих стадий наиболее эффективно -в квазиравновесных условиях. В этом случае іможіно перейти к
выраіжеииям для констант равновесия К р и К р •. Необ ходимо записать п— 1 независимых реакций, определяю щих 2п —2 уравнений для констант (число независимых реакций уменьшается, если компоненты источника пере ходят в газовую фазу и на подложку в стехиометри-чес- ком соотношении). Коэффициент массообмена у должен учитывать в динамических условиях толщину погранич ного слоя и коэффициент диффузии, в статических усло виях — геометрию 'системы, коэффициент диффузии, а также Стефановский поток и в определенных условиях —
тѳрмодиффузию, |
свободную |
конвекцию и концентра |
|
ционное р аселоение. |
|
через газовую фазу впер |
|
Расчет скорости переноса |
|||
вые был систем этически |
рассмотрен Г. Шефером в его |
||
классической монографии |
[2]. 'Более строгий анализ про |
||
веден Менделлом |
[70,72]. |
(Многокомпонентный перенос |
и диаграммные методы расчета для закрытых и открытых систем рассматривались и другими авторами [71, 74].
Теория мяско-переноса для сэндвич-метода развита з
работах |
[50, |
73]. |
В частности, при очень малых пере |
|||||
падах температуры |
АТ |
можно воспользоваться |
прибли- |
|||||
|
|
,0 |
_ |
дРі |
ЛТ .пт,о л п о |
|
||
|
|
Р і |
дТ |
|
||||
жениѳм |
А |
= |
|
|
АТ, |
где Ар? —-разность |
равно |
|
|
|
|
|
|
весных парциальных давлений у подложки и источника. Последнее выражение можно преобразовать к виду
где |
Ро |
|
А Р] = П К Р , Ро) = П Р о , П |
|
|
|
— заданное исходное давление транспортирующе |
||||
го |
реагента, |
Г — средняя температура. Функция |
f{ P |
0, |
|
Т) |
характеризует термодинамическую движущую |
силу |
|||
|
процесса вне зависимости от механизма переноса. В квазиіраівмовесных условиях можнонепосредственно опреде
лить скорость переноса-: |
ѵи— у |
(Р„, |
Т) f |
(Р0, |
Т), |
где у (Р0, |
Т) |
— -коэффициент массообмена. |
Если 'коэффициент пере |
носа -равен 1, т. -е. -кристаллизация на станках и вынос продуктов отсутствуют, то скорость переноса с точностью до постоянного -геометрического множителя -равна -ско рости роста ѵп= ѵ р. Н а рис. 14 в качестве примера приве дена такая диаграмма для чисто диффузионного переноса.
60