Файл: Большанина М.А. Распространение света в анизотропных средах.pdf

Ііы опять здесь встретились с законом Палю. Наконец, если повер­ нуть анализатор так, что его плоскость главного сечения будет перпендикулярна плоскости главного сечения поляризатора (или

.направлению колебаний поляризованного луча), то луч совсем не пройдет через анализатор, и поле зрения сделается темным.

Итак, поворачивая никодь-анализатор вокруг его оси, мы модем полностью погасить луч, если он поляризован. При этом мы легко устанавливаем направление колебаний в поляризованном

луче. Они, очевидно, перпендикулярны плоскости главного сечения

“ 122 “

анализатора при полной гашении луча, и совпадает с ник при на­ ибольшей яркости света при выходе из анализатора.

Так можно провести анализ линейно поляризованного луча.

Совокупностью двух николей или двух поляроидов можно вос­

пользоваться для ослабления света в любой желательной степени.

Например, в фотометрах и спектрофотометрах используют ослабление света николями для компенсации поглощения в каком-либо веществе.

Существует много других примеров, когда необходимо плавно умень­ шать интенсивность света.

Обратимся к анализу эллиптически и циркулярно поляризован­

ного света.

Николь-анализатор не может лтличить естественный луч от

циркулярно поляризованного. Как бы мы не вращали николь, интен­

сивность света, прошедшего через анализатор, изменяться не будет.

Точно также эллиптически поляризованный свет нельзя при помощи

николя отличить от частично поляризованного.

Так как эллиптически (циркулярно) поляризованный луч полу­

ным способом. Зная добавленную фазовой пластинкой разность фаз,

нетрудно вычислить разность фаз двух лучей в эллиптически или циркулярно поляризованном луче.

В циркулярно поляризованном луче разность фаз между обык­ новенным и необыкновенным лучами равна Ji-fZ. Следовательно, для его анализа достаточно взять пластинку в четверть волны.

В эллиптически поляризованном луче разность фаз может быть

- 124 -

ванные лучи, то к их разности фаз в разных местах компенсатора будет добавляться различная разность фаз самого компенсатора.

Найдутся такие места в компенсаторе, что суммарная разность фаз

можно определить и искомую разность фаз в эллиптически поляризо^

ванном луче.

толщина пластинки А/* равна 8 ,6 'І0 “^см, а для синих (А=054бмк) - 7 ,8 ‘ІСГ5 см.

Если освещать компенсатор Бабине не монохроматическим,а белым

светом, то получатся цветные, а не черные полосы. Среди них выделится только одна, соответствующая разности -фаз, равной нулю. Очевидно, разность фаз равна нулю для всех длин волн. Если поставить компенсатор Бабине между параллельными николями, то в этом месте появится белая полоса (остальные будут цветные'), если поставить его между скрещенными николями, то появится черная

- 125 -

ориентироваться на белую или черную полосу в компенсаторе Бабине.

§ 25. йнтеоференция параллельннх_полавизованных лучей.

Интерференцией поляризованных лучей широко пользуются на практике и в науке. Об этом мы скажем несколько поздне.е, а сейчас прежде всего рассмотрим какие условия необходимо соблюсти, чтобы интерференция оыла возможна. Лреяде всего необходимо создать меж­

ду поляоизованными лучами разность хода. В 520 мы познакомились с методом получения разности фаз мекду обыкновенным к необыкновен­ ный лучами в пластинке, вырезанной параллельно оптической оси.

■Вторым условием является когерентность лучей.

В §.2І мы видели, что необходима когерентность не только по І&ое, но и по направлению колебаний, т .е . поляризации. Два

поляризованных луча, получившихся из естественного, не интерфери­

рует, даже если их колебания свести к одному направлению . Интер­

ферируют только лучи, получившиеся из поляризованного луча. ІХы

здзсь рассмотрим этот вопрос более подробно.

кости ниісоля-аналигз.-з'т'пт«