ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 194
Скачиваний: 2
5) (а~— с2) х2+ а2у2 = а2 (а2— с2),
6) |
Х2 , |
у2 |
1. |
|
|
|
|
|
|
«2 |
= |
|
|
|
|
|
|
||
В |
соответствии |
с |
условием |
|
(6) обозначим |
|
|||
|
|
|
|
а2 — с2 = Ъ2. |
|
||||
Теперь уравнению |
(9) |
можно |
придать вид |
|
|||||
|
|
|
|
■г2 |
I |
//а |
|
1. |
(И) |
|
|
|
|
а2 |
' |
б2 |
|||
|
|
|
|
|
|
||||
Уравнение |
(И) называется |
каноническим уравнением |
эллипса. |
В соответствии с общим понятием уравнения линии равенство (11),
равносильное равенству |
(9), есть уравнение |
эллипса, |
потому |
что ему удовлетворяют |
координаты каждой |
точки |
эллипса |
итолько они.
81.Исследование формы эллипса. Если уравнение линии со
держит переменную х только в четных степенях, т. е. имеет вид
F (а;2, у) = 0, то |
линия, определяемая этим уравнением, |
симме |
||
трична относительно оси ординат. Действительно, если |
точка |
|||
МI |
(хі} у і) принадлежит линии, определяемой этим уравнением, |
|||
то |
и симметричная точка М2(— хг, уг) тоже принадлежит этой ли |
|||
нии, потому что ее координаты удовлетворяют данному |
урав |
|||
нению. |
|
|
||
|
Аналогично доказывается, что линия, определяемая уравне |
|||
нием |
F (х, у2) = |
0, симметрична относительно оси абсцисс. |
||
|
А. |
Уравнение |
эллипса (11) содержит текущие координаты х |
и у только в четных степенях, поэтому эллипс симметричен отно сительно координатных осей.іСледовательно, достаточно исследо вать изучаемую линию лишь в первой четверти, а затем построить ее зеркальное изображение в координатных осях. Для этого ре шим уравнение (11) относительно у и получим уравнение эллипса
в виде |
двух равенств |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
у = ± ~ У а 2 — х2, |
|
(12) |
||
одно |
из |
которых |
соответствует |
верхней полуплоскости (у ^ |
0), |
|||
а второе |
соответствует нижней |
полуплоскости. |
|
|
||||
Б. В |
первой |
четверти у ^ |
0, и поэтому |
у — ^ |
]/ а 2 — х2. |
|||
Область допустимых значений х в первой четверти |
0 ^ æ ^ |
а. |
||||||
При X = |
0 функция имеет наибольшее значение у = |
Ъ. С ростом |
||||||
X величина у убывает в соответствии с зависимостью |
(12) и при |
|||||||
X = |
а |
достигает |
наименьшего |
(в первой четверти) |
значения |
|||
у = |
0. В первой четверти график функции представлен на рис. |
62 |
||||||
дугой |
БА. |
|
|
ВА в |
координат |
|||
В. Строим зеркальное отображение дуги |
||||||||
ных |
осях и получаем эллипс. |
Эллипс есть |
замкнутая кривая, |
симметричная относительно координатных осей (см. рис. 62). Точки пересечения эллипса с его осями симетрии А, А у, В и By называ ются вершинами эллипса. Осями эллипса называются отрезки А уА
и ВуВ. Величины а и Ъ в каноническом уравнении (12) эллипса имеют следующий геометрический смысл: а есть длина большой
полуоси |
эллипса, b — длина его малой |
полуоси. |
|
В частном |
случае, когда а — Ъ, |
уравнение (11) принимает |
|
вид х 2 + |
у2 = |
а2 и определяет окружность. В этом случае с = О, |
т. е. два фокуса эллипса сливаются в один, который является центром окружности. Таким образом, окружность является предельной формой эллипса, когда величина с стремится к нулю;
при этом величина |
Ъ стремится |
к а. |
|
|
|
|
|
Эксцентриситетом эллипса называется отношение расстояния |
|||||||
между фокусами к |
длине большой оси, |
т. е. |
|
|
|
||
|
|
|
|
г —-с/а. |
|
(13) |
|
|
|
Из (6) |
и (13) |
следует, |
что |
||
|
|
эксцентриситет эллипса принад |
|||||
|
|
лежит промежутку 0 < е |
< 1 . |
||||
|
|
Эксцентрисистет |
характеризует |
||||
|
|
степень |
сжатия |
эллипса, отно |
|||
|
|
шение |
его малой полуоси |
b к |
|||
|
|
большой |
полуоси а. |
Действи |
|||
|
тельно, |
из |
(10) и (13) |
следуют |
|||
|
|
равенства |
|
|
|
|
|
8 = І |
==/ 1 - ( т ) 2 |
и |
|
|
|
|
(14) |
которые показывают, что чем больше е, тем меньше отношение
b/а и |
тем |
больше |
вытянут эллипс. |
|
||
+ |
П р и м е р і . |
Найти параметры эллипса, |
заданного уравнением Зж2 + |
|||
4у2 = 1 2 . |
Для |
этого приведем данное уравнение к каноническому виду |
||||
ж3/4 + |
У213 = |
1. |
Отсюда следует, что а = 2, |
b = У ‘і , с = 1, е = 1/2. |
||
+ |
П р и м е р 2. Найти параметры эллипса, |
заданного уравнением 4ж2 + |
||||
3у2 = 1 2 или |
ж2/3 + |
у2/4 = 1. |
его фокусы находятся на оси |
|||
|
Этот эллипс вытянут вдоль оси ординат, |
ординат. Если осп координат ( х , у ) повернуть вокруг начала на угол л/2,
то получим систему координат ( х , у ) , причем х = |
—у , у |
= х. В новой си |
стеме координат данное уравнение имеет вид ж2/4 + |
у 2/ 3 = |
1, следовательно, |
а = 2, b = УЗ, с = 1, е = 1/2. |
|
|
82. Гипербола и ее уравнение. Гиперболой называется гео метрическое место точек плоскости, разность расстояний которых до двух данных точек F t и F 2 плоскости (называемых фокусами гиперболы) есть величина постоянная (равная 2а). Обозначим d (Fу, F 2) — 2с (рис. 63).
Пусть М — произвольная точка гиперболы, тогда по опре делению d (Fу, М) — d (F2, М) — 2а или d (F2, М) — d {Fï: М) = = 2а.
Эти условия, определяющие гиперболу, можно записать в виде равенства
d{Fx, M ) - d ( F 2, М )= |
± 2а. |
(15) |
Разность сторон любого треугольника, в частности треуголь |
||
ника F IF 2M, меньше третьей стороны, |
поэтому |
|
а с е . |
|
(16) |
Это неравенство называется у с л о в и е м |
с у щ е с т в о в а н и я |
|
гиперболы. |
|
|
Для вывода канонического уравнения гиперболы проведем ось абсцисс декартовой системы координат через фокусы в на правлении от I7! к f 2, а начало координат выберем в середине
отрезка F tF 2. Тогда координаты вершин треугольника |
F tF 2М |
будут F і (—с, 0), F 2 (с, 0), М (X, у). Длины фокальных радиусов |
|
гиперболы F іМ и F 2М имеют те же выражения (8), что и для |
|
эллипса. Из (15) и (8) следует уравнение гиперболы |
|
]/’(£-(-с)2-{-г/2 — У (х — с)2 + у2 = ± 2а. |
(17) |
Для приведения его к канонической форме надо освободиться от радикалов путем двукратного возведения в квадрат. Выполним преобразования равенства (17), аналогичные рассмотренным в п. 80 преобразованиям равенства (9). Обозначим
|
— |
(18) |
и получим так называемое |
каноническое уравнение |
гиперболы |
*2 |
У2 А |
(19) |
а2 |
62 |
|
Равенство (19) является уравнением гиперболы, потому что ему, так же как и равносильному равенству (17), удовлетворяют координаты точек гиперболы и только они.
83. Исследование формы гиперболы по ее уравнению.
1. Уравнение (19) содержит текущие координаты только в чет ных степенях, поэтому (см. п. 81) гипербола симметрична отно
сительно координатных |
осей. |
относительно у, |
получим |
2. Решим уравнение |
(19) |
||
у — ± |
Y х%— ß2- |
(20) |
В первой четверти у > 0, и поэтому перед корнем выбираем знак «плюс». Подкоренное выражение положительно при условии х > а, если X >> 0. При X — а имеем у = 0. С возрастанием х возрастает и у, при X -*■ + со имеем у -> -)- оо.
3. |
Находим |
наклонные асимптоты гиперболы; их уравнение |
||||||
у = |
кх + |
т. По |
формулам п. |
43 |
находим |
|
|
|
|
к- |
■lim |
ь |
1/ Х2Ц^2 = 1 |
1іт |
I/ |
\ х ' |
а |
|
|
JC-H-GO |
ах |
“ Х-.+0ОV |
т~~— lim \У х2— а2— ж] — 0.
ах - > - + о о
Следовательно, бесконечная ветвь гиперболы, находящаяся в первой четверти, имеет асимптоту, уравнение которой у = Ъх/а.
4. Из симметрии гиперболы относительно координатных осей следует, что гипербола имеет четыре бесконечных ветви с асимпто тами
У — ± ~~ х - |
(21) |
Для построения асимптот гиперболы целесообразно предвари тельно построить прямоугольник с полуосями 2а и 2Ь, стороны которого параллельны координатным осям и центр которого сов падает с началом координат. Диагонали этого прямоугольника, продолженные неограниченно, представляют асимптоты гипер болы (см. рис. 63). Ось Ох пересекает гиперболу в точках A t и А, называемых вершинами гиперболы. Оси симметрии гиперболы
называют ее осями. Отрезок A t называется вещественной |
осью |
гиперболы. |
|
Две гиперболы, которые определяются уравнениями х2/а 2 — |
|
— у2/Ъ2 = ±1 в одной и той же системе координат при |
одних |
и тех же значениях параметров а и Ъ, называются взаимно со пряженными гиперболами. Гипербола с равными полуосями а = Ъ называется равносторонней гиперболой. Ее каноническое уравнение имеет вид
х2 — у2 = а2. |
(22) |
Выведем каноническое уравнение равносторонней гиперболы (22) относительно ее асимптот. Для этого примем асимптоты (их
уравнения у — ±х) за оси новой системы координат (х , у). По фор мулам (16) п. 66 при а = —я/4 получим х — (х + у )/У 2, у —
= (у — х)/У~2. Заменив по этим формулам величины х и у в ра венстве (22), получим (после очевидных упрощений) уравнение
равносторонней гиперболы относительно асимптот ху = а2/2. Эксцентриситетом гиперболы называется отношение расстоя ния между фокусами гиперболы к длине ее вещественной оси
е = clа. |
(23) |
Отсюда согласно (16) следует, что эксцентриситет гиперболы всегда больше единицы: е > 1 . Обозначим через ф угол между осью абсцисс и асимптотой ветви гиперболы, лежащей в первой