Файл: Гернет М.М. Курс теоретической механики учеб. для вузов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 291
Скачиваний: 2
торой |
диск |
вращается |
вокруг пальца кривошипа, и переносной |
угловой скорости |
|||||||||||||||||||||||
coe =-f-25 |
сек-1 |
кривошипа. Пользуясь |
законами |
сложения |
|
векторов, |
направлен |
||||||||||||||||||||
ных в |
противоположные стороны, имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
(ог = — 50 сек-1 |
—25 |
сек-1 |
— —75 |
сек-1. |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
О т в е т . |
сог = |
— 75 |
рад/сек. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пара угловых скоростей. Пусть некоторое |
||||||||||||||||||
Пара |
угловых |
|
скоростей |
тело |
вращается |
вокруг |
|
оси А А' |
с |
угло- |
|||||||||||||||||
сообщает |
телу |
поступатель- |
в |
о |
й |
С К О ростью |
|
и |
(рис. 133, а), в то |
время |
|||||||||||||||||
|
ное движение |
|
|
к |
а |
к |
э т |
а |
о с ь |
П О |
В О р а ч и в |
а е т |
с |
я |
вокруг |
парал |
|||||||||||
лельной |
оси |
ВВ' |
с такой же угловой скоростью, |
но в |
противопо |
||||||||||||||||||||||
ложную |
сторону. Такую |
систему |
двух |
равных |
и |
|
противоположных |
||||||||||||||||||||
векторов угловых скоростей называют парой угловых скоростей. |
|
Пара |
|||||||||||||||||||||||||
угловых |
скоростей сообщает |
всем точкам |
тела, |
к которому она при- |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ложена, одинаковые линейные скорости. Дей- |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2J" |
ствительно, легко показать, что vA — vB; |
точка |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
А имеет только вращательную скорость вокруг |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
оси ВВ', равную соЛВ, а точка В обладает ско- |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
5 |
ростью |
соЛВ |
во |
вращении |
вокруг |
оси |
А |
А'. |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, прямая АВ движется, не |
||||||||||||||||||
со |
|
|
|
|
|
меняя своего направления. Чтобы установить, |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
что движение тела поступательное, надо пока |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
зать, что не меняют направления, по край |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ней мере, две непараллельные прямые или |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
что три не лежащие на |
одной |
прямой |
точки |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
тела всегда имеют одинаковые скорости. |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Третью |
точку |
К |
(рис. |
133, б) для |
|
простоты |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
рассуждений выберем в плоскости, |
в |
которой |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
лежат скорости точек Л и В. Согласно основ |
||||||||||||||||||||
б) |
|
|
|
|
|
|
ной теореме кинематики |
твердого тела проек |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
ции |
скорости |
точки |
К |
на прямые |
К А и KB |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
Рис. |
133 |
|
|
должны быть равны проекциям скоростей |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
точек |
Л |
|
и В. Отложив от точки К эти |
проек |
||||||||||||||||
ции |
и |
определив |
по |
проекциям |
скорость точки |
К, |
убедимся, |
что |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(80) |
|
причем |
скорость |
поступательно |
|
движущегося |
тела |
равна |
моменту |
||||||||||||||||||||
пары |
угловых |
скоростей1 . Вместе |
с |
тем следует |
иметь в |
виду, |
что |
||||||||||||||||||||
1 |
Пару |
угловых |
скоростей |
|
часто |
называют |
парой |
вращений. Как |
уже |
было |
|||||||||||||||||
сказано, |
теоремы |
о |
сложении угловых скоростей неприменимы к сложению |
||||||||||||||||||||||||
конечных вращений и результат сложения двух |
конечных |
|
поворотов |
зависит |
от |
||||||||||||||||||||||
их последовательности. |
Читатель |
может |
убедиться,. что, |
повернув |
прямую |
АВ |
|||||||||||||||||||||
(см. рис. 133) на 90° |
вокруг |
оси |
АА' |
|
по |
ходу |
часов, а |
затем на 90° |
в |
обратную |
|||||||||||||||||
сторону вокруг |
оси ВВ', |
мы сообщили |
бы отрезку |
АВ |
совершенно иное |
переме |
|||||||||||||||||||||
щение |
по |
сравнению |
с тем, какое он получил бы, если |
бы те же |
повороты |
и |
|||||||||||||||||||||
вокруг тех же осей сообщить ему в обратной последовательности. Поэтому |
пару |
||||||||||||||||||||||||||
угловых |
скоростей |
не |
надо называть |
парой |
вращений. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и поступательное движение тела можно представить в каждое мгно вение парой угловых скоростей.
Задача № 81. Определить абсолютную угловую скорость шестеренки / / / плане тарного механизма, представленного на рис. 134.
Решение. |
|
Шестеренка / / / |
имеет одновременно две угловые скорости: перенос |
||||
ную (угловую скорость кривошипа, вра |
|||||||
щающегося вокруг оси О) и относитель |
|||||||
ную (вокруг оси В). Пусть кривошип |
|||||||
вращается против хода часовой стрел |
|||||||
ки с угловой |
скоростью + < в г . |
Чтобы |
|||||
определить |
относительное |
вращение, |
|||||
мысленно остановим переносное, будем |
|||||||
считать кривошип неподвижным. В от |
|||||||
носительном |
движении шестеренка |
/ / |
|||||
вращается с той же угловой скоро |
|||||||
стью ше |
против |
хода часовой стрелки, |
|||||
как это было показано в предыдущей |
|||||||
задаче |
№ |
79. |
Колесо / / / |
в |
относи |
||
тельном |
движении (относительно |
кри |
вошипа, принимаемого за неподвиж |
|
|
||||
ный) вращается с такой же угловой скоростью, как |
и шестеренка / / , |
но в противо |
||||
положную сторону, |
т. е. относительная угловая скорость шестерни |
/ / / : |
||||
|
|
|
|
|
А |
|
Следовательно, |
к |
шестерне |
/ / / |
приложена пара |
угловых скоростей и шестер |
|
ня / / / совершает |
поступательное |
движение. |
|
|
||
О т в е т . ( о / / 7 = |
0 |
(„парадокс |
Фергюсона"). |
|
|
Задача № 82. Чтобы отвинтить гайку с колеса автомобиля, приподнятого домкратом, шофер накинул на гайку ключ (рис. 135) и, не поворачивая ключа, вращал рукой колесо против часо вой стрелки. Какое движение совер шает зажатая ключом гайка?
Решение. Вращаясь вместе с ко лесом вокруг его оси против часо вой стрелки, гайка одновременно поворачивается ключом вокруг оси болта по часовой стрелке. Прене брежем пока движением гайки вдоль оси болта и рассмотрим лишь два эти вращения. Угловая скорость колеса является переносной угло вой скоростью сое гайки, а угловая скорость гайки в ее вращении во круг оси болта — ее относительной угловой скоростью сог Нетрудно видеть, что при повороте колеса вокруг его оси на какой-либо угол ф, гайка поворачивается за то же время на такой же угол, но в другую сторо-
ну, вокруг оси болта. Следовательно
Р и с - 135
с о е = — й)г.
Мы имеем здесь пару угловых скоростей и гайка вместе с ключом совершает поступательное движение по окружности. Радиусы круговых траекторий, описывае мых точками гайки при ее круговом поступательном движении, равны расстоя нию R от оси болта до оси колеса.
Если мы примем теперь во внимание и движение гайки вдоль оси болта, то убедимся, что кроме уже рассмотренного нами кругового поступательного движе ния гайки имеется еще прямолинейное поступательное движение гайки в перпен дикулярном направлении (вдоль оси болта). В результате.сложения этих двух поступательных движений получается одно поступательное движение, при котором все точки гайки описывают одинаковые и одинаково расположенные винтовые линии радиуса R с шагом, равным шагу нарезки болта. Это же движение гайки можно рассматривать как состоящее из переносного вращательного вокруг оси колеса и относительного винтового вокруг оси болта.
Г Л А В А XII
ПЛОСКОЕ Д В И Ж Е Н И Е ТВЕРДОГО ТЕЛА
§ 33. РАЗЛОЖЕНИЕ ПЛОСКОГО ДВИЖЕНИЯ НА ПОСТУПАТЕЛЬНОЕ
|
|
|
|
|
|
|
И ВРАЩАТЕЛЬНОЕ |
|||
Плоским |
движением назы- |
Плоское |
движение и его |
уравнение. |
Озна- |
|||||
вают |
движение |
твердого |
К О мление |
с |
плоским движением |
твердого |
||||
тела, при котором все точки |
тела |
начнем |
|
|
п |
г |
||||
тела движутся только в плос- |
с частного примера. Предста- |
|||||||||
костях, |
параллельных дан- |
вим |
себе, что закрытая |
книга |
лежит на |
|||||
ной |
неподвижной плоскости |
столе. Не раскрывая книги, будем переме |
||||||||
чтобы |
контакт |
книги со |
щать |
ее |
по |
поверхности |
стола, |
но |
так, |
|
столом |
ни |
в одной точке не нарушился; |
в остальном движение книги произвольно. При этом условии частицы книги опишут траектории, лежащие в плоскостях, параллельных плоскости стола, и каждая страница будет двигаться в той плоскости, в которой она находилась до начала движения. Такое движение книги назовем плоским.
Вообще плоским движением называют такое движение твердого тела, при котором все точки тела движутся в плоскостях, параллель ных некоторой неподвижной плоскости. Каждую из этих плоскостей можно назвать плоскостью движения тела. Вращение является одним из частных случаев плоского движения тела.
Плоское движение часто встречается в технике. Большинство современных механизмов имеет звенья, совершающие только плоские движения. Такие механизмы называют плоскими.
Плоское движение твердого тела иногда называют плоскопараллель ным движением, или движением параллельно неподвижной плоскости. Все эти термины идентичны.
Плоское движение тела ха- |
Если тело, находящееся в состоянии плоско- |
||||||
рактеризуется движением фи- |
го движения, пересечь плоскостью, в которой |
||||||
гур'ы, полученной от пересе- |
лежит |
траектория |
какой-нибудь из его то |
||||
чения тела |
плоскостью, |
ч е к т о |
п л о с к а |
я |
фигура, получившаяся от |
||
в которой лежит траектория |
пересечения |
|
г |
J 5 |
J |
||
какой-либо |
из точек тела |
тела, |
будет |
передвигаться |
|||
|
|
только |
в этой |
|
плоскости. Движения точек |
тела, лежащих на перпендикуляре, восставленном к плоскости фигуры, совершенно одинаковы, а потому движение тела может быть охарак теризовано движением фигуры в ее плоскости, и для исследования плоского движения тела достаточно исследовать движение плоской фигуры, полученной при пересечении тела одной из этих плоскостей. Так, в приведенном примере движение книги вполне определяется движением какой-либо из ее страниц в плоскости, параллельной плоскости стола.
Это обстоятельство позволяет заменить изучение плоского движения тела изучением движения плоской фигуры в ее плоскости.
„ |
„ |
|
„ . |
|
Пусть плоская фигура (рис. 136) движется |
||||||||||
Движение |
плоской |
фигуры |
|
J |
|
|
J г |
\v |
|
/ |
основной |
||||
можно |
рассматривать |
как |
в |
плоскости хОу |
относительно |
|
|||||||||
составное, состоящее из пе- |
системы |
координат. |
Примем |
какую-либо |
|||||||||||
реносного |
поступательного |
точку Е этой фигуры |
за начало подвижной |
||||||||||||
и |
относительного |
враща- |
с и с т е м ы |
отсчета |
и |
назовем |
эту |
точку |
|||||||
|
|
тельного |
|
|
|
|
„ |
|
|
|
|
|
J |
' J |
|
|
|
|
|
|
|
полюсом. Построим в точке Е систему |
|||||||||
декартовых координат х'Еу', |
неизменно |
связанную с фигурой. |
|||||||||||||
|
Для определения положения фигуры на плоскости хОу достаточно |
||||||||||||||
знать |
положение |
системы |
отсчета |
х'Еу', |
т. е. координаты (хБ |
и уЕ) |
|||||||||
точки Е, и угол, на который повернута |
фигура, |
например угол ср |
|||||||||||||
между |
положительными |
направлениями |
осей |
Ох |
и Ех'. |
|
По |
мере |
|||||||
движения |
фигуры |
положение подвижной |
системы |
координат |
х'Еу' |
относительно неподвижной системы хОу изменяется и, чтобы определить движение фигуры, нужно знать эти величины как некоторые не
прерывные однозначные функции |
времени: |
|
ХЕ— |
ХЕ(^)> |
(112') |
УВ=УЕ(І). |
(112") |
|
ф = |
ф ( 0 - |
(112"') |
Эти уравнения являются уравнениями движения плоской |
фигуры |
в ее плоскости, следовательно, они определяют плоское движение твердого тела.
Обратим внимание на то, что уравнения (112') и (112") тождественны
с уравнениями |
(58') |
и (58") |
движения точки по |
плоскости |
или |
||||
|
|
|
|
с уравнениями (77) плоского поступатель |
|||||
|
|
|
|
ного |
движения; уравнение же (112'") |
тож |
|||
|
|
|
|
дественно с уравнением (81) вращения во |
|||||
|
/ |
1< |
\ |
круг |
неподвижной оси. Это наводит |
на |
|||
|
/II* |
V |
II' V |
мысль рассматривать движение плоской фи |
|||||
|
|
|
гуры |
как |
составное движение, |
состоящее |
|||
|
Е>"у |
|
|||||||
( |
|
из переносного поступательного |
движения, |
||||||
|
|
|
|
определяемого движением полюса Е, и отно |
|||||
Ли |
* |
|
|
сительного |
вращательного |
движения |
во |
||
/ \ |
|
|
круг |
полюса, точнее, вокруг оси, проходя |
|||||
|
|
|
|
щей через полюс перпендикулярно к |
пло |
||||
|
Рис. |
136 |
скости фигуры1 . Поэтому движение плоской |
||||||
|
|
|
|
фигуры в ее плоскости часто рассматривают |
как составное и искусственно раскладывают его на два движения,
причем переносное обычно выбирают поступательным, а |
относитель |
|
ное—вращательным. |
|
|
Такое разложение плоского движения очень удобно |
и, несмотря |
|
на то что оно является |
чисто искусственным, его широко применяют |
|
при решении различных |
конкретных задач. В частности, преимущества |
разложения плоского движения на переносное поступательное и относительное вращательное заключаются в том, что при таком разложении кориолисово ускорение всякой точки фигуры равно нулю,
Такую мысль высказал Л . Эйлер.
а также равны нулю переносные угловая скорость и угловое уско рение фигуры, а потому угловая скорость и угловое ускорение фи гуры в ее относительном вращательном движении вокруг полюса оказываются равными соответственно абсолютным угловой скорости и угловому ускорению фигуры.
Задача № 83 (№ 15. 4, 494 М). Шестеренка радиуса г, катящаяся внутри неподвижной шестеренки радиуса R, приводится в движение кривошипом OA, вращающимся равномерно вокруг оси О неподвижной шестеренки с угловой скоростью со0. При / = 0 кривошип расположен вдоль оси Ох (рис. 137). Составить уравнение движения подвижной шестеренки, принимая ее центр за полюс.
Решение. Шестеренка совершает плоское дви жение, которое будем рассматривать как состав ное, состоящее из переносного кругового посту пательного движения, определяемого движением точки А, и относительного вращательного дви жения вокруг точки А. Принятая нами за по люс точка А принадлежит одновременно и ше стеренке радиуса г и кривошипу О Л. Вращаясь с постоянной угловой скоростью со0 , кривошип OA за время t повернется от начального горизон тального положения на угол со0< и координаты полюса в мгновение t будут:
х — ОА |
cos ®0t = (R— г) cos a>0t, |
Рис. 137 |
у — OA |
sin со,/ = (R — r) sin a>0t. |
|
Эти координаты — функции времени, следовательно, написанные равенства пред ставляют уравнения движения полюса А, или, что то же, уравнения переносного поступательного движения шестеренки.
|
Вращение шестеренки |
вокруг полюса происходит с иной угловой скоростью ш, |
|||
чем |
вращение кривошипа, |
и, поскольку зацепление внутреннее, — в противополож |
|||
ную сторону. В данном |
случае кривошип вращается в |
положительном |
направле |
||
нии, |
а шестеренка — в |
отрицательном. Предполагается, |
что шестеренка |
катится |
|
без |
скольжения, а потому, |
согласно известной из элементарной физики |
формуле, |
передаточное отношение |
|
|
|
|
. to |
R — г |
.. |
R — г |
со0. |
і — — = |
|
, откуда со== |
|
Заменяя со его значением (73), разделяя переменные и интегрируя, получаем уравнение вращательного движения шестеренки.
О т в е т . |
x=\R — г) cos со0 t; |
y — (R — г) sin м0 г; |
ф==— |
" 1 ^ ю о'> |
|
где ф — угол |
поворота |
подвижной |
шестеренки; минус |
показывает, |
что шестеренка |
вращается в сторону, |
противоположную вращению кривошипа. |
|
Движение вместе с полюсом и вокруг по люса. Уравнения (112') и (112") представ ляют поступательное движение плоской фигуры. Вместе с тем они выражают коор динаты полюса Е в функции времени.
Следовательно, поступательное движение фигуры определяется дви жением полюса. Если бы за полюс мы выбрали какую-нибудь другую точку фигуры, то уравнения (112') и (112") были бы иными, а сле довательно, изменилось бы и описываемое этими уравнениями дви жение плоской фигуры.