превращается в уравнение (196):
4f Ет ^= Е ** °+ ^*+ 4- Xт*"*>=Еу*а+^+
4- Ет *( _ г*"*'}=Ем**в ~Rr>1'
|
|
|
|
4t^Lmk {ZkVkx)=Е |
^*/+а д |
|
|
|
|
|
|
|
|
•'е = 2 Л , * і в - Г д е * = 1 - 2 |
|
п. |
|
|
|
|
|
Как видно из третьего уравнения, |
проекция |
реакции |
подпятника |
на ось |
вращения |
не зависит |
от скорости |
и равна |
проекции |
внешних |
активных |
сил на |
ту |
же ось: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
К л , = |
2 4 , а - |
|
|
|
|
|
|
|
Шестое |
уравнение |
является дифференциальным |
уравнением |
вращения |
тела и |
не |
содержит реакций |
опор. |
Выполняя |
дифференцирование |
в четырех |
остальных |
|
|
|
|
уравнениях, |
получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
В |
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
а+*А*+явх. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
= 2 у * " + * А у + R B y , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
2 |
т к ч ч у = 2 |
|
Міха—Квуі, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
= 2 м |
V + |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Подставляя |
вместо а А л . и afey их значения (95) |
|
|
|
|
|
|
|
Чх=—Ук&—Ч®*> |
|
аку = xkz — Ук®2 |
|
|
|
|
|
|
и вынося |
общие множители є и со2 |
за знак 2 > получим: |
|
|
|
|
|
— е 2 т * У А - ш а 2 т * * * = 2* * а + Я л * + Я в * . |
|
|
|
|
|
є 2 m r t - w 2 2 O T ^ = 2 K f e а + ^ л у + ^ . |
|
|
|
|
|
|
— е 2 " V * * * + со2 2 |
|
= Mek'x а — RВу1, |
|
|
|
|
|
|
— є 2 т*у*г* - ш 2 2 mkzk4=2 |
м |
|
|
|
Из этих уравнений найдем четыре |
неизвестные проекции |
реакций. |
Заметим, |
что суммы, |
стоящие в левых |
частях |
первых |
двух |
из этих |
уравнений, |
являются |
статическими |
моментами: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тхс |
= 2 m***' |
тУс = 2 т *У* 1 |
|
|
|
|
а |
суммы, |
стоящие в левых |
частях |
двух |
последних |
уравнений |
|
|
|
J у.г~^ткУкгк< |
J'г-х~^ткгкХк> |
являются центробежными моментами инерции тела. Четыре полученных нами уравнения можно переписать в следующем виде:
-тусг-тхс(о2 |
= ^Хе,; |
a |
+ R A x + |
RBx, |
тхсг-тус^ |
= ^Уеі |
а+^АУ |
+ |
^ву< |
- J u . z * - J z . x ^ ^ M l ' y a + R B x t . |
Чтобы реакции в опорах |
вращающегося |
тела |
не |
зависели от со и s (или, |
что то же, от скоростей его точек), необходимо и достаточно выполнение сле
дующих |
условий: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
*с = 0; ус |
= 6; |
У„.2 = 0- J г . х |
= 0. |
|
|
|
Вращающееся |
тело, |
реакции |
в |
опорах |
которого |
не |
зависят |
от |
скоростей |
точек |
тела, |
называют |
полностью |
уравновешенным телом. |
|
|
|
Если |
выполнены |
два |
первых |
условия, т. е. ось вращения |
проходит через |
центр |
масс |
(«центральная |
ось»), |
то |
тело называют статически |
уравновешенным. |
Если выполнены два последних условия, то вращающееся тело называют |
динамически |
уравновешенным, |
а |
ось — главной осью инерции. |
|
|
О т в е т . |
Для полной уравновешенности вращающегося тела |
необходимо и |
достаточно, |
чтобы |
оно |
вращалось |
вокруг |
центральной и |
главной |
оси |
инерции. |
Г Л А В А XVII
К И Н Е Т И Ч Е С К А Я Э Н Е Р Г И Я
§ 46. КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ, СИСТЕМЫ И ТВЕРДОГО ТЕЛА
Кинетической энергией на зывают меру механического движения, выражающуюся половиной суммы произведе ний массы каждой частицы материальной системы на квадрат ее скорости:
~ 2 - 2
Кинетическая энергия. |
Ознакомившись |
в двух предыдущих главах |
с одной из мер |
механического движения, перейдем теперь
|
|
|
|
|
|
к другой |
мере — кинетической |
энергии, |
которая |
наряду |
с количеством |
движения |
существует |
во всяком |
движущемся мате |
риальном |
|
теле. |
Кинетическая |
энергия |
каждой |
материальной |
точки выражается |
половиной произведения массы точки на
квадрат ее |
скорости: |
Т = - ^ - а . |
(214) |
Чтобы получить кинетическую энергию системы, надо взять сумму кинетических энергий всех ее точек. Сумму надо брать,
конечно, арифметическую, потому |
что, |
как видно из (214), кинети |
ческая энергия есть величина скалярная и всегда |
положительная: |
Г - £ ^ , |
|
(215) |
или |
|
|
|
T ^ ' Z ^ i x t |
+ yl |
+ zl). |
(215') |
Размерность кинетической энергии в физической системе единиц [ T ] 4 = L, M1 T-»,
в технической системе единиц
Обе меры механического движения (количество движения и кине
тическая |
энергия), как |
это |
уже было |
сказано |
в гл. X I I I , не |
про |
тиворечат |
одна другой, |
но |
каждая |
из них |
является мерой |
для |
определенного круга явлений. Количество движения характеризует
способность |
механического движения |
п е р е д а в а т ь с я |
от одних |
материальных |
частиц другим в виде |
механического же |
движения, |
акинетическая энергия характеризует способность механического
|
|
|
|
|
|
движения |
п р е в р а щ а т ь с я |
в эквивалентное |
количество другого |
движения |
(в потенциальную энергию, в теплоту |
и пр.). |
|
Так, например, во время удара движущегося биллиардного шара |
по неподвижному |
шару часть |
механического движения |
перешла от |
ударяющего шара |
к ударяемому и ударяемый |
получил |
некоторую |
скорость. Мерой этого переданного механического движения явля ется количество движения. От удара количество движения системы
|
|
|
|
|
|
|
|
двух шаров |
не |
изменилось, |
потому что внутренняя сила не изменяет |
количества |
движения |
в системе. |
Вместе с тем часть |
механического |
движения |
шара |
во |
время |
удара перешла в другие виды движения |
(в звук, |
теплоту), и мерой |
этого |
движения является |
кинетическая |
энергия. Часть кинетической энергии ударяющего шара была поте ряна системой, перешла в другие виды движения, кинетическая энергия системы от удара уменьшилась.
Отсюда не следует делать вывод, что уравнения проекций коли честв движения (169) и уравнения моментов количеств движения (192), а также уравнение кинетической энергии (230), которое будет доказано в этой главе, не имеют всеобщего применения, а законны лишь в отдельных частных случаях» Они выведены математически вполне строго из дифференциальных уравнений движения и носят
название семи всеобщих |
уравнений |
двиокения. |
В зависимости |
от усло |
вий задачи приходится |
решать, |
каким из |
этих уравнений |
удобнее |
воспользоваться. При этом полезно иметь в виду, что если проекции силы являются функциями времени, то часто бывает возможно проинтегрировать уравнения (169). Уравнение кинетической энергии дает интеграл в тех случаях, когда силы являются функциями рас стояния. Этим часто определяется выбор того или другого уравне ния для решения задачи.
Выяснив физический смысл и математическое выражение кине тической энергии, резюмируем все сказанное о ней: кинетической энергией называется мера механического движения, характеризующая его способность превращаться в эквивалентное количество другого вида движения и выражающаяся половиной суммы произведений массы каждой материальной частицы механической системы на квад рат ее скорости.
В случаях движения неизменяемой механической системы (твер
дого |
тела) выражению (215) можно придать вид, более удобный |
для |
вычисления. |
Кинетическая энергия поступательно движущегося тела, как и кинетическая энергия материальной точки, выражаются половиной проивведения массы на квадрат ско-
Р о с т и :
Кинетическая |
энергия поступательно дви- |
жущегося тела. |
Скорости |
всех частиц |
поступательно |
движущегося |
тела |
между |
с о б о й |
( 8 0 ) |
п о э т о м у |
е с л и |
т в е р д о е |
v |
\ " |
J |
|
і « |
т е л 0 совершает |
поступательное движение, |
то в формуле |
(215) кинетической энергии |
квадрат скорости как общий множитель выходит за знак суммы:
где k=\, |
2, 3, . . . , п. |
Сумма масс всех частиц тела равна массе т всего тела и