Файл: Петров И.К. Технологические измерения и приборы в пищевой промышленности учебник.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 235
Скачиваний: 1
Манометрические термометры выпускаются как самостоя тельные приборы и как датчики температуры, входящие в си стему ГСП. В последнем случае манометрическая часть снабжа ется преобразователями, определяющими принадлежность при боров к той или иной ветви ГСП.
§ 3. ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ТЕРМОМЕТРЫ
ТЕРМОПАРЫ
В основу измерения температуры термоэлектрическими тер мометрами положен термоэлектрический эффект, который заклю чается в том, что в замкнутой цепи, состоящей из двух или не
скольких разнородных |
проводников, возникает |
электрический |
ток, если хотя бы два |
места соединения (спая) |
нагреты до раз |
личной температуры. Простейшая цепь, состоящая из дчух раз
нородных проводников, |
образующих так |
называемую |
т е р м о |
||||||
п а р у , показана |
на рис. 37. Цепь |
термопары |
состоит |
|
из термо |
||||
электродов А я В. Спай, имеющий температуру |
t, |
|
|
||||||
называется |
г о р я ч и м , |
или р а б о ч и м : Спай, |
име |
|
|
||||
ющий постоянную температуру t0, |
называется |
х о - |
|
|
|||||
л о д н ы м, |
или |
с в о б о д н ы м . |
Термоэлектричес |
|
|
||||
кий эффект может быть объяснен наличием в ме |
|
|
|||||||
таллах свободных электронов, число которых в еди |
|
|
|||||||
нице объема различно для разных металлов: напри |
|
|
|||||||
мер, в А больше, |
чем в В. В спае |
с температурой |
t |
|
|
||||
электроны из металла А диффундируют в металл |
В |
Рис. 37. Про |
|||||||
в большем количестве, чем в обратном направле- |
|||||||||
нин. Поэтому металл А |
заряжается положительно, |
стейшая тер- |
|||||||
а металл В — отрицательно. Возникающее при этом |
моэлектриче- |
||||||||
в месте соприкосновения |
электрическое |
поле |
пре- |
" |
' |
||||
пятствует диффузии, и когда под |
влиянием элект |
|
|
рического поля, скорость диффузии электронов станет равна ско рости их обратного перехода, наступает состояние подвижного равновесия. При этом между проводниками А я В возникает разность потенциалов — термоэлектродвижущая сила (т.э.д.с). Термоэлектрический ток возникает и в однородном проводнике, если имеется градиент температуры по его длине. Таким обра
зом, в простейшей термоэлектрической цепи, составленной из |
|||
двух разнородных проводников А и В, |
возникают четыре |
разных |
|
т.э.д.с: две |
в местах спаев; на конце |
проводника Л и на |
конце |
проводника |
В. |
|
|
|
Суммарная |
т.э.д.с. в простейшей |
цепи (см. рис. 37) |
(при об |
|
ходе цепи против часовой |
стрелки) |
|
|
||
|
|
EAB(ttQ) |
= ^AB(t) + |
eBA{t0), |
(156) |
где |
EAB{tta) |
— суммарная т. э. д. с , определяемая действием |
диффузии |
||
|
|
в спаях и градиентом температур по длине проводника, |
|||
|
|
В; |
|
|
|
eAB W и еВА Co) — т. э. д. с , обусловленные контактной |
разностью потенци |
алов и разностью температуры на |
концах проводников |
А к В, В. |
|
Если температура спаев одинакова, то т.э.д.с. в цепи равна нулю, так как в обоих спаях возникают т. э. д. с , равные по вели чине и направленные навстречу. Следовательно, при равенстве t = t0 можно записать:
^ я ( д = е л в ( д + * в л ( д = °- |
( 1 5 7 > |
Из уравнения (157) следует, что
' W o ) = - W o ) - |
( 1 5 8 ) |
|
Подставляя уравнение |
(158) в уравнение (156) |
получаем |
ЕАв("о) |
= еАв(І)-ЄАв({о)- |
(159> |
Таким образом, т.э.д.с. является функцией двух переменных величин t и U, т. е. температур спаев.
а |
в |
|
t, |
tz |
Рис. 38. Схемы включения в термо- |
Рис. |
39. Схема |
дифференциаль- |
|
электрическую цепь третьего про- |
ной |
термопары. |
|
|
водника. |
|
|
|
|
Поддерживая температуру одного спая постоянной, например, to = const, получаем функциональную зависимость
£ л в ( » о ) = / ( 0 . |
(160) |
Таким образом, если для данной термопары такая |
зависи |
мость справедлива, то измерение температуры сводится к изме рению т. э. д. с. термопары.
Д л я включения в цепь термопары электроизмерительного при бора ее следует разорвать либо в спае с температурой' t0, либо в одном из термоэлектродов, как это показано на рис. 38. Сум
марная т. э. д. с. для случая, приведенного на |
рис. 38, |
а, |
|||
ЕАВс("0*о) |
= еАвМ |
+ евс(*о) + ЕСА(*0)- |
(161) |
||
Если t = t0, можно записать: |
|
|
|
||
ЕАВС |
( g = * А В ( g + е в С (g+«<м |
( g = о- |
т |
||
Из уравнения |
(162) |
следует, |
что |
|
|
* в с ( д + е С л ( д = - е л в ( д - |
об3> |
Подставляя |
уравнение |
(163) в уравнение (161) получаем |
|
|
ЕАВС ("о |
'о) = еАВ (0 - ЕАВ (*о)- |
(164> |
Уравнение |
(164) точно |
соответствует уравнению, |
выражаю |
щему суммарную т. э. д. с. термопары, состоящей из двух провод ников (159).
Для случая, приведенного на рис. 38, б имеем
|
ЕАВС |
("і 'о) = |
ЄАВ W + ЕВС ( >l) + |
'СВ ( 'i) + ЕВА ( '„) • |
|
0 65> |
||
Так как можно записать: |
|
|
|
|
||||
|
ЄВС |
= |
~ ЕСВ { h) И ЄВА {<о) = - ЄАВ ( 'о). |
|
|
|||
то в конечном |
счете после несложных |
преобразований |
получаем |
|||||
|
|
|
ЕАВС |
(«х g = ЄАВ if) ~ |
ЕАВ ( '„)• |
' |
|
(166) |
Таким образом, несмотря на внешнее отличие схем, приведен |
||||||||
ных |
на рис. 38, а |
и б, от схемы с |
двумя |
термоэлектродами |
||||
(см. рис. 37), т. э. д. с , развиваемые термопарами, будут |
одина |
|||||||
ковы, если температуры концов третьего проводника |
С будут |
|||||||
также одинаковы. Следовательно, т. э. д. с. термопары |
не |
изме |
||||||
няется с введением в ее цепь третьего проводника, если |
концы |
|||||||
этого проводника |
имеют одинаковую |
температуру. Этот |
вывод |
|||||
имеет |
важное |
значение, так как позволяет включать в цепь тер |
мопар соединительные провода, измерительные приборы и под гоночные сопротивления. На практике чаще используется схема, представленная на рис. 38, а.
При необходимости измерить разность температур применя ется дифференциальная термопара (рис. 39). Суммарная т. э. д. с. такой термопары
ЕАВ |
( U *г) = ЄАВ { {i) + евс ( 'о) + есв ( 'о) + ЕВА ( к) + |
||
|
+ «лс('о) + «<м('о)- |
<167> |
|
Если / 0 |
= t'0 = t"Q — fQi |
справедливы следующие |
равенства: |
|
евс{ |
*'о) +есв{ 'о) = °- |
(168) |
|
|
||
Подставляя уравнения |
(168) в уравнение (167), получаем |
||
|
ЕМ*1^ |
=ЄАв{*^~ЄАв{^- |
(169) |
Если необходимо получить большую т. э. д. с , |
применяются |
термобатареи, представляющие собой несколько последователь
но соединенных термопар (рис. 40). Суммарная |
т. э. д. с. термо |
батареи |
|
Е = ЕАВ ( М + ЕВА ( 'о) +ЕАВ ( *2) + ЄВА ( Q |
+• • • |
•••+eAB{tn) |
+ eBC{tno) |
+ e C A { t 0 ) . |
(170) |
Принимая |
tx=t2=tf= |
|
... = tn = t, |
а |
также |
t0=t'0=t"0—... =t% |
||||
и учитывая справедливость |
выражения |
|
|
|
||||||
|
|
еСА(*о) |
+ еВс(*0) |
= |
-еАв({0)' |
|
(171) |
|||
уравнение |
суммарной |
т. э. д. с. можно |
записать |
в следующем |
||||||
виде: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Е=[еАВ |
(0 |
- |
еАВ |
( у ] |
п = |
пЕАВ |
(ttQ), |
(172) |
где ЕдВ |
(tt0) |
— т. э. д. с. |
одной |
термопары, |
состоящей из |
термоэлектродов |
Аи В;
п— число термопар.
С
Ч |
' ' А |
|
А ' " |
|
|
t, |
t, |
U |
*п f |
Рис. 40. Схема термобатареи. |
|
В принципе два любых проводника могут образовать термо пару. Однако не всякая термопара отвечает требованиям прак тического применения. Основные требования к термопарам, ис пользуемым в науке и технике для измерения температуры, сле дующие: устойчивость к воздействию температуры, постоянство т. э. д. с. во времени, возможно большая т. э. д. с , однозначность зависимости т. э. д. с. от температуры, небольшой температурный коэффициент сопротивления, большая электропроводность, срав нительная простота и легкость воспроизводимости термоэлектри ческих свойств, обеспечивающих взаимозаменяемость термопар, и т. д. Однако всем этим требованиям не отвечает ни один из известных термоэлектродных материалов. Поэтому на практике пользуются различными материалами в разных пределах изме ряемых температур.
Д л я большинства термоэлектродных материалов функцио нальная зависимость т. э. д. с. от температуры достаточно слож на и, как правило, находится по таблицам.
В СССР стандартизовано пять основных типов технических термопар:
1. П л а т и н о р о д и й (10% родия)-п л а т и н о в ы е — обо значение ТПП (первым указывается положительный термоэлек трод, вторым—отрицательный). Подразделяются на эталонные, образцовые и рабочие. Надежно работают в нейтральной и окис лительной среде, но разрушаются в восстановительной. На пла тину вредно действуют пары металлов и углерод. По комплекс-