стро найти интенсивность контура в заданной точке при извест ном соотношении между övg и Öv l , э т и данные могут быть ис
пользованы и для проверки соответствия наблюдаемого конту ра линии фойхтовскому. Для этого достаточно измерить ширину контура в точках, соответствующих 0,95 /0, 0,90 / 0, ..., выразить эти ширины в долях от полуширины линии и найти из таблицы соответствующую последовательность чисел, откуда сразу же определяется соотношение между гауссовской и лоренцевской частями линии.
Данными табл. 12.1 |
удобно пользоваться и при априор |
ной оценке интенсивности |
контура в заданной точке. В этом |
случае обычно задаются |
конкретными условиями эксперимента |
(температура газа в разряде, давление постороннего газа, ко
эффициент |
отражения зеркал, средние размеры их дефектов |
и т. п.), на |
основе которых определяются гауссовская и ло- |
ренцевская |
ширины линии, а из них — интенсивность результи |
рующего контура в заданной точке. Разумеется, данная схема учета наложений применима лишь при условии, что самопоглощение линий в источнике света отсутствует, а запись контуров не сопровождается искажениями, обусловленными инерцион ностью регистрирующей аппаратуры (детектора излучения, усилительного и записывающего устройств).
Анализ экспериментальных контуров спектральных линий с помощью интеграла Фойхта доведен до высокой степени совер шенства. В литературе имеются сообщения о применении дан ного метода даже для определения естественной ширины линий и расчета сил осцилляторов линий [32, 43—45].
12.5. Экспериментальные данные по изотопическому эффекту в атомных спектрах.
Оценка возможностей изотопного спектрального анализа
Материал, изложенный в предыдущих параграфах, позво ляет ответить на вопрос, поставленный вначале, каковы по тенциальные возможности спектрального анализа как общего метода контроля изотопного состава. Эти возможности опреде ляются в основном способностью разделять на спектрограмме близко расположенные друг к другу изотопические компоненты спектральной линии, т. е. зависят от соотношения между изо топическим смещением в линии и шириной отдельных компо нент линии.
Согласно оценкам, сделанным выше, наиболее трудно устра нимым является уширение линий вследствие эффекта Доплера. Даже применение глубокого охлаждения разрядных трубок не позволяет обеспечить газовую температуру разряда, существен но меньшую 200° К без детальной оптимизации условий. С дру гой стороны, аппаратурное уширение линий также имеет свой нижний предел, обусловленный конечным значением коэффици