дом друг с другом, что удобно для сравнения их относительной интенсивности.
Сложность вращательной структуры полос в основном опре деляется типом электронного перехода (помимо изотопного со
|
|
|
|
|
|
|
|
става). Наиболее простой структурой |
обладают полосы, при |
надлежащие |
переходам |
’2 —'2, |
так как в этом случае |
прави |
лами |
отбора |
разрешены только |
переходы с Д/ = ± 1 . В |
резуль |
тате |
структура |
полосы |
состоит |
всего |
из двух ветвей — Р и R. |
Переходы типа |
22 —22 |
дают полосы, |
в которых каждая |
линия |
ветвей Р и R расщеплена на три компоненты. Расстояние меж ду компонентами возрастает с увеличением /. Для молекул с одинаковыми ядрами наблюдается чередование интенсивностей во вращательной структуре полосы. Все остальные типы элек тронных переходов дают полосы с еще более сложной струк
турой. |
в электронно-колеба |
В табл. 12.5 представлен ряд полос |
тельных спектрах двухатомных молекул, |
которые |
могут быть |
использованы для изотопного анализа. |
Полосы |
выбирались с |
учетом устойчивости соответствующих молекул |
при |
высоких |
температурах в источнике возбуждения |
спектров, а |
также с |
учетом требований простоты их изотопической структуры, рав нораспределения масс внутри молекулы и интенсивностей полос. Как и в случае атомных спектров, интенсивность самой яркой полосы в спектре данной молекулы принималась равной 1000 единицам. В таблице приведено расчетное значение изото пического сдвига нулевых линий полос (чисто колебательный изотопический эффект). Колебательные постоянные, необходи мые для расчета, взяты из справочников [136— 138].
За последние годы появилось много новых данных по изу чению электронно-колебательных спектров двухатомных моле-' кул. Кратко перечислим основные работы, представляющие ин терес для изотопного анализа.
Изотопический эффект в спектре MgO наблюдался при воз буждении спектров в вакуумной дуге, а также в пламени плазменной горелки в атмосфере кислорода [139]. Для перехода типа Ы2 —л42 изотопический сдвиг кантов 3,3-полосы с 7 = = 4977 Â равен 3,2 смт1 для молекул 24Mg180 —26Mgl60 . В спек тре GaO, получаемом с помощью дуги постоянного тока [140], наблюдались компоненты, обусловленные изотопами 69Ga и 71Ga. Дуга постоянного тока применялась также для получе ния спектров ТіО [141] и ТеО [142]. В работе [143] описан спо соб получения эмиссионных спектров окислов металлов плати новой группы — RuO, RhO, OsO, IrO, РЮ, ReO. Спектры воз буждали в низкоамперной дуге постоянного тока (сила тока 2,5—5,0 а), горящей между серебряными электродами и стаби лизированной потоком смеси Аг + Ог-
С помощью восстановительного пламени были получены ин тенсивные спектры испускания молекул GaAs, Al Sb, InP, InSb,