Файл: Большанина М.А. Распространение света в анизотропных средах.pdf

-

5?

ч т о

п о

одному и

том у

же

направлен и ю

р а с п р о с тр а н я ю тс я

д в а

В е д ь

л у ч

не

с о в п а д а е т

с

нормалью

к

в о л н е ; а

с о с т а в л я е т

у г о л ,

зави сящ и й

п о

( 4

8 )

о т

с к о р о с т и .

С л е д о в а те л ь н о ,

пр

т о й

же

нормали

к волн е

и разны х

ф азовы х с к о р о с т я х

п о л у ч

д в а

л у ч а ,

о с та в л я ю щ и е

различны е

угл ы

с

нормалью,

и

р а с

няющиеся с

разным и

лучевы м и

с к о р о с т я м и .

Напомним,

ч т о

направляю щ ие к о си н у сы

э т и х

д в у х

л у ч е й

равны п о

( 4

9 ) :

g

'

»

и

£ ’ _■

У ' + W - I i

(W +Of-Zp-

соответствуют два различных направления луча.

Ответим,

что по главным направлениям, т .е . по

»Хд

луч совпадает

с

нормалью.

-

В самса» деле,

поломим

ег = о

г;~о.

<?,=/

В этом случае,

как мы видели при анализе овалоида, направления

колебаний векторов 3

и $

будут совпадать с

осями

и

X j }я

этм волны будут распространяться соответственно со ско­

ростями

/ і

*

&3 •

Till IM01J.M одну из волн, так как для другой все

будет идептич-

Вапример, возьмем волну с

вектором Ж ,

колебаощимся по

оси

. Для нее

- 61

-

инее как

поверхность

s

излучение,

фронта волны,. В самой деле,

вышедшее аз* точки 0 .

, через I

сек. достигнет лучевой по­

верхности.

Следовательно, она должна быть названа

волновой по­

проведенная

к; системе таких поверхностей, образовавшихся к дан­

ному моменту около различных излу авщих

точек, даст

преломлен­

ною зяяну.

Следовательно, лучевая поверхность ймеет исключите­

льно ванное

значение.

Запишем уравнение лучевой поверхности,

учтя,

что любой

e s радиус -

вектор,

проведенный из

точки

О

,

имеет

направ-

ЛіЗЕЗЕЕБ ЛІ$‘ЧЗі.

м и н у . ^ ң у в

%

. В

(60)

вместо ^S

езжетзет*

, г вместо ^

. Получим

A f t ?

t

і і х . і

,

& x f

_

о

(62)

Т = ѵ -

£ £ - г г

А і - Ѵ

~ и