Файл: Большанина М.А. Распространение света в анизотропных средах.pdf

ность перпендикулярна оптической оси. Будем освещать пластинку пуч­ ком поляризованных сходящихся лучей. Для получения интерференции употребляется схема, изображенная на рис. 46 .

лается для. наблюдения кривых одинакового наклона в изотропных плас­ тинках). Широкий пучек лучей, исходящий из лабой точки светящей- •

пластинке будут распространятся дзе волны с разными скоростями.

Обыкновенный и необыкновенный лучи в кристалле идут не параллель­ но.

Разность хода будет зависеть от угла падения лучей. Ее цокно найти из. рис. 47 .

- 138 -

Рассмотрим лучи, распространяющиеся в вертикальной плос­ кости. Представителем их является луч 0 £ , . Плоскостьв главного сечения пластинки для этого луча; будет плоскость чертена О І Д

Колебания в луче дбват в плоскости ^главного сечения пластинки.

Поэтому лн пройдет пластинку как:яеобыкновенный луч без разделения

обыкновенный без разделения. Опять интерференции не будет. Это

-ІЪ 9 -

относится ко всей лучам, распространяющийся в горизонтальной плос­ кости. На экране получится черная горизонтальная полоса.

Итак,' получится черный крест.

плоскостью главного сечения.' Колебания в луче лежат в вертикальной

два луча,будучи приведены никоден-анализатором к одному направле­

нно колебаний, буду* интерферировать. Для кощгса лучей, падающих на пластинку под одним и тем же углом, получится окружность, окрас­

ка которой будет зависеть от угла падений. Для других растворов ко­

нуса получатся округлости другой окраски. В конечной итоге интер­

ференционная картина будет представлять систему цветных колец, пе­ ресеченных темным црестои.Цря повороте николя-анализатора на 90°

цвет колец будет изменяться на дополнительный, а черный крест превращаться в- белый.

Если пластинка вырезана параллельно оптической оси, то

получаются цветные кривые, похожие на лперболы.

Ин не будеы разбирать случайдвуосдах кристаллов ввиду

его гсд'ояноста. Приведен только фотографии интерференционной кар­ тины. На рис.39 приведена картина згатерференцаи в сходящихся лу­ чах в одноосной нршгтаяле, н&реза-ннон перпендикулярно оптической беи. ЕпсЛО изображает картину’ в сходящихся лудах для двуосного кристалла, причем биссектриса утла нейду оптическими осями перпен­ дикулярна к .пластинке. Наконец, рис.51 относится к случав, когда двуосная лластішка вырезана перпендикулярно одной'-из оптических осей.^моуяки заимствованы из Е 93. Все три случая соответствуют

•пластинки. Этот вопрос был подробно рассмотрен для случая интерфе­

ренции в параллельных лучах. В слишком тонких пластинках в поле

зрения может Ее оказаться пи одного интерференционного кольца. В

слишком толстой пластинке кольца (или другие кривые одинаковой разности хода) могут быть расположены так тесно, что максимумы и минимумы сольются.

Второе условие связано с т: и, что хотя поверхности двух волн, обыкновенной и необыкновенной, параллельны, однако, соответ­

ствующие им лучи в пластинке непараллельны. Хотя по выходе из плас

тивки лучи окажутся параллельными, но они будут смещены друг отно­ сительно друга. Для интерференции же необходимо, чтобы пучки обык­

новенных и необыкновенных лучей перекрывались. Поэтому необходимо употребл'ть широкие пучки падающих на Пластинку лучей. Сфокусиро-

■staAndS на экране, они будут интерферировать. Отсюда следует, что

в качестве источника света необходимо взять светящуюся поверхность достаточно большой протяженности, помещенную в фокальной плоскос-

ти'первой линзы.

Наконец; для увеличения интенсивности и для того, чтобы получить достаточно большое число кривых одинакового наклона,

нужно большое увеличение микроскопа (достоточно большой диапазон углов падения).

Очевидно, что эта методика походит на методику получения кривых одинакового наклона в тонких пластинках