Файл: Чепиль А.М. Конспект лекций по элементам теории случайных процессов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 20.07.2024
Просмотров: 100
Скачиваний: 0
При сделанных допущениях относительно случайных величин
а к и bk |
корреляционная функция Ке. (т) процесса 5 (0 |
будет |
|||||
суммой |
|
бесконечного |
ряда |
косинусоид с |
частотами |
со* |
|
(6=1,2, |
3,...), т. е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Л'$ (х) |
= V |
о| cos ш* Т . |
|
|
|
|
|
|
ft-1 |
|
|
|
|
/<^(т) |
будет периодической функцией, если все частоты |
од., |
|||||
кратные какой-нибудь одной из них (со*—6ш, |
6=1, 2, |
3,...), |
и почти-периоднческой функцией, если кратности между час
тотами не существует. |
В обоих случаях процесс 5 (t) |
стацио |
||
нарен в широком смысле и имеет дискретный спектр |
|
|||
(о2, «*) |
( 6 = |
1, |
2, з , . . . ) . |
|
Пусть, наконец, процесс |
|
|
|
|
u |
o = |
£ |
5* в'™*' |
(4) |
|
k—— |
|
|
является суммой бесконечного ряда взаимно некоррелирован ных случайных комплексных гармоник, причем все ЖЕ* = О, a /ЭЕ* = о2. Этот процесс стационарен в широком смысле, так
как (t) — 0, а
Л'«(*., /3) = Af ! ( * , ) ! |
(t2) = M |
V |
|
|
Д-J |
к — ~ <хз |
А=—е* |
fr —« |
зависит только от разности аргументов fi—/2= т:. Если все wk соизмеримы, то корреляционная функция представлена рядом
Фурье в |
комплексной форме, ее спектр (^, ш*) |
(6=0, ± 1, |
± 2 , . . . ) |
имеет вид, изображенный на рис. 8. |
|
Рассмотренные примеры показывают, что корреляционная |
||
функция |
всех стационарных случайных процессов, |
которые |
представимы в виде конечной или бесконечной суммы взаимно некоррелированных действительных или комплексных случай ных гармоник, будет периодической или почти-периодической функцией. Такие случайные процессы называют процессами с дискретным спектром.
Можно доказать, что, если корреляционная функция ста ционарного случайного процесса t (0 является периодиче
84
ской или почти-периодической функцией, то такой процесс представим в виде (2) или (3). Другими словами, всякий ста ционарный случайный процесс с дискретным спектром пред ставим в виде конечной или бесконечной суммы взаимно не коррелированных случайных гармоник с нулевыми средними значениями и дисперсиями of.
Заметим, что если корреляционная функция Kz (т) ста ционарного случайного процесса Е; (t) периодическая или поч- ти-периодическая функция, то она не стремится к нулю при
т-> о о , а это значит, что связь между сечениями |
? (£,) и £ (£,) |
не ослабевает при увеличении разности |
Это обстоятель |
ство используют для обнаружения «скрытой периодичности» случайного процесса.
Итак, стационарные случайные процессы, обладающие «скрытой периодичностью», имеют дискретный спектр. После довательность чисел (°l, coft) (£ = 1 ,2 ,3, . .. ) показывает от
носительный вклад каждой отдельной случайной гармоники в образование случайного процесса. Каждое из чисел of про
порционально средней мощности соответствующей гармоники,
а сумма |
всех |
of равна |
дисперсии |
случайного |
процесса |
|||
£ о? = Di |
|
и пропорциональна средней мощности флуктуаци- |
||||||
I: |
|
процесса t |
(/). |
В связи |
с этим последователь |
|||
онной части |
||||||||
ность чисел |
(of, |
шй) |
называют |
энергетическим |
спектром |
|||
данного процесса. |
|
|
|
|
|
|||
С точки зрения корреляционной теории задание среднего |
||||||||
значения |
пц и |
спектра |
(of, t»k) |
полностью определяет ста- |
S5
Ционарный случайный процесс ё (t), ибо по спектру легко вос становить его корреляционную функцию
|
|
K |
t (t) = |
2 |
° 1 COS |
СО* X , |
|
|
|
|
к |
|
|
если |
Ё (0 — вещественный случайный процесс, и |
|||||
|
|
|
/<, (т) |
= |
2 |
, |
|
|
|
|
|
к |
|
когда |
ё (/) |
— комплексный случайный процесс. |
||||
Полезно |
ввести |
в рассмотрение |
понятие спектральной |
функции стационарного случайного процесса Ё (t). Спектраль ная функция определяется равенством
|
5 Н |
= £ |
. |
(5) |
Спектральная функция пропорциональна средней мощности |
||||
|
О |
|
|
< ш, и явля |
флуктуации Ё (£) на всей полосе частот, где |
||||
ется функцией спектрального |
распределения |
энергии. Эта |
||
функция обладает следующими очевидными свойствами: |
||||
1. 5 |
( — с о ) = 0 . |
|
|
|
2 . 5 |
( 4 - о о ) = D ? . |
|
|
|
3. Спектральная функция — неубывающая функция.
4. Спектральная функция S (ш) непрерывна слева
^ (ша — 0) = S (wft) .
§2. СТАЦИОНАРНЫЕ СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ
СНЕПРЕРЫВНЫМ СПЕКТРОМ
Пусть стационарный в широком смысле случайный процесс Ё (t) не принадлежит к классу случайных процессов с дискрет ным спектром. Тогда его корреляционная функция Ki (х) не будет периодической или почти-периодической, и, следователь но, она не представима в виде суммы ряда косинусоид на всей оси Ох. Предположим, что процесс Ё (t) СК непрерывен. Тог да, как известно, его корреляционная функция Ац (т) будет непрерывной в обычном смысле при всех г. Если корреляци онная функция абсолютно интегрируема на всей оси Ох и в каждом конечном промежутке (а < х <Ь) удовлетворяет усло
86
виям Дирихле (достаточным условиям разложения функции й ряд Фурье на данном интервале), то она может быть пред ставлена интегралом Фурье. В силу четности корреляционной функции, она представима косинус-интегралом Фурье
К , (*) = А I cos сот с/ш i К(. (и) cos ши du . |
(1) |
7Г |
|
ОО
Введем обозначение
s5 (ш) = — /<£ (и) cos mi du . |
(2) |
о
Теперь равенство (1) |
можно записать так: |
|
|
со |
|
АГе (т) = |
J se (ш) cos шт d u . |
(3) |
|
о |
|
Равенства (2) и (3) представляют собой два взаимно об ратных косинус-преобразований Фурье для функций К е (х) и Se (со). Функцию
, Л |
2 |
(т) cos ШТ dx |
( 4 ) |
SE (ш) = |
--- |
естественно назвать действительной спектральной плотностью амплитуд.
Определение. Стационарные случайные процессы, корре ляционные функции которых представимы интегралом Фурье, называются случайными процессами с непрерывным спектром.
Хотя мы определили стационарный случайный процесс с непрерывным спектром как процесс, у которого корреляцион ная функция представима интегралом Фурье, можно доказать, «то функция (т) будет корреляционной функцией стацио нарного в широком смысле случайного процесса £ (/) тогда и только тогда, когда она' представима интегралом Фурье. От сюда следует, что все СК непрерывные случайные стационар ные процессы — суть процессы с непрерывным спектром и са ми допускают представление, аналогичное интегралу Фурье. Приведем без доказательства следующую важную теорему.
87
Теорема. Всякий СК непрерывный случайный и стационар- > ный в широком смысле процесс представим в виде
со
Ъ(t) = т* + I" {Zj (ю) cos cot + Z2 (со) sin ш/} d<n , (5) 6
где случайные процессы Z,(u>) и Z2(co) взаимно некоррелированы, имеют нулевые математические ожидания и удовлетво ряют условию
М {Z; (со + Дш) — Zl (to)}2 = |
М {Z2 (со + Аш) — Z2 (со)}2 . |
||
В этом случае формулу (5) |
называют спектральным разло |
||
жением процесса £ (t). |
|
и |
Z2 (со), входящие в формулу |
Случайные процессы Z, (ш) |
|||
(5), могут быть определены с помощью равенств |
|||
Zj (ш) = Нш |
|
|
cos Ы dt |
Т->* |
|
|
|
и |
|
т |
|
|
|
|
|
Z2 (ш) = lim |
2тс |
j* |
5 (t) sin wt dt . |
т-+- |
-T |
|
|
|
|
|
Вместо полного доказательства теоремы приведем лишь нестрогие наводящие соображения.
Так как корреляционная функция h\ (т) удовлетворяет условиям Дирихле в любом конечном промежутке, то ее мож но разложить в ряд Фурье в интервале (—Т, Т). В силу чет ности корреляционной функции, ее ряд Фурье будет иметь вид:
Ки (О - |
£ Dk cos Uik X , |
(6) |
|
А=О |
|
где |
|
|
|
К * |
|
“ а |
т |
|
и |
|
|
Dk |
COS (i)j х rfx , |
|
88.