Файл: Кирпатовский, С. И. Периодические процессы в нелинейных цепях учеб. пособие.pdf

Представим себе

режим неизменного

анодного тока

Laconst .

Т о г -

да

deа.

= 0

и

,

Л > .-5 _______в +

Rt

+

SdUc

=

О

или

Uo=CV7>Zs£

&

6

С/б'с

Следовательно, основные параметры электронной

лампы связаны

зависи­

мостью

2>

ffi S = /,

параметров

из

т р е х .

Б ез­

свидетельствующей о независимости лишь двух

размерная

величина

— ;——

. = сото#

получила название

ат/о

I Со.

У

у с и л е н и я ,

она по­

статического

коэффициента

казывает

во

сколько

раз

б о л ь ш е

д о л ж н о

б ы т ь

п

р и

­

р а щ е н и е

постоянного анодного

напряжения, чтобы компенсировать

у б ы л ь

сеточного

напряжения для

поддержания нѳивыѳнным анодного •

тока. Следовательно,

величина

ßl

показывает,

во сколько

раз

влияние

сеточного напряжения сильней, чем анодного.

В тех

случаях,

когда рабочий режим электронной лампы ограничива­

ют л и н е й н о й

частью характеристик,

представленных

на р и с .37,

а ,

говорят, что электронная лампа работает

в режиме А . В этом режиме

к .п .д . лампы ниэкий,

но

зато

она выполняет

практически

л и н е й -

передается бее н е л и н е й н ы х

и с к а ж е н и й своей

формы,

что важно для усилителей ( особенно

измерительных). Режимы В и С

связа­

а)

по постоянным составляющим.

Втот расчет определяет

рабочую

точку;

по переменным составляющим.

б)

ниже представлены уравнения и

Для

каскада, согласно рис.

3 9 ,а ,

эквивалентные

схемы

(р и с. 39 б ,

в)

для

расчетов по а) и б ) ,

причем

схема и

расчет

по а)

- нелинейны, а по

б) - линейны:

а.

5.

â.

а)

постоянная

составляющая

где

L°P

Rc ( I a ) + Rau

Rc (Urn, U„)= Rc {I a)

1*. -

статическое сопротивление лампы по­

стоянному току.

Нахождение

выполняется графически.

Обычно задают­

ся значениями

ROH

или

Ео.;

б)

переменная составляющая

« - г л ь - л - " -

/и3

Ri+Зн

где

J =

J

Rt + Z a

к а с к а д а , называемый динамиче­

- коэффициент усиления

ским

коэффициентом усиления.

іа.= Іа.

+ / .

Расчет /

выполняется

аналитически, ватѳм

ник

Полупроводниковый триод также можно рассматривать как трѳхполюс-

(рис. 4 0 ).

Его

удобно

описать

следующими

п

зависимостями

in')

и

Uэк (Ік,

L

)

или,

UЭБ (Іб,

б

применяя для

входных величин индекс " I " ,

а для выходных

- индекс "2 ":

U< (É, іі)

U z ( iZ tQ .

экспериментально

зависимости име­

ютЭтивидснимаемые, показанный наирис. 41, а и б .

Рассмотрим режим малых изменений относи­

тельно некоторого

состояния (рабочей точки),

для чего

необходимо определить

- 70

-

зависящую от п

о о т о

рабочую

точку,

я н н ы X

напряжений

1/ю, Uzt,

или токов

І ю, Т7д

. Эта задача

на р ас­

ных схем включения транвистора

рис. 42 а ,б ,в будем иметь в виду схему

с общим эмиттером (ри с. 4 2 ,6 )

как наиболее употребительную.3^

Для рассматриваемых функций

-

71 -£z) и Uz (iz, £,) справедли­

вы выражения полных дифференциаловд ш , . :

ди<

,

.

/

ді, dil

^ U'~

dtz c/t^ ‘

.

dut

, .

dut

,

ными

è?

ff

,

d?

/2

,

(«г |

характерны

Полученные уравнения четырехполюсника в форме

тем,

что,

кая подтверждает

эксперимент,

rz1f. Г/z

,

, т .ѳ .

четырехполюс­

ник

н е о б р а т

и м ы й .

Это

вполне

естественно, т .к .

чѳтырѳхподюс-

ная схема

рис.

4 2,6

содержит

внутренние

источники

как в

коллекторной

цепи

Ек

,

так

и в

змиттѳрной

-

Еэ

, которые и определяют рабочую точ­

ку (режим)

транзистора.

необратимого

.

Из

теории

четырехполюсников известно, что уравнения

четырехполюсника могут

быть приведены к следующей форме:

( і ‘

1а È

I Г

І г

Малые

в смысле

(А,=

гг1Тг+Ёг ,

А /, кнт. «

І ш

it Al2 макс « Iго ■

Для транзисторов характерны следующие горядки. сопротивлений:

для

Гэ

- десятки

ом,

гБ

- сотни

ом,

гн

-

десятки

тысяч,

для

гт =

= тггГіг

- миллионы ом. Например,

г3

=

25

ом,

гБ

=

500

ом,

гк -

- 40*10®

ом,

Гт

= 2*10б

ом.