Файл: Митропольский Ю.А. Интегральные многообразия в нелинейной механике.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 234
Скачиваний: 1
§ 1. |
Г ЕО М Е Т Р И Я Б Е С К О Н Е Ч Н О М Е Р Н Ы Х П РОСТ РАНСТ В 365 |
которых |
уравнение (Л — XI) х = 0 имеет по крайней мере |
одно ненулевое решение х £ В (собственный вектор).
Совокупность всех собственных значений называется
дискретным спектром оператора А. Все остальные точки спектра образуют непрерывный и остаточный спектр опера тора А.
Спектр линейного оператора А будем называть крити ческим, если он расположен на мнимой оси или в ее окрест ности. Остальной спектр оператора А назовем некритиче
ским. |
о (А) всегда |
непуст, |
замкнут и лежит |
в круге |
Спектр |
||||
j XI ■< I А И. Радиус наименьшего круга с центром в |
начале |
|||
координат, |
содержащего |
спектр |
оператора Л, называется |
рпектральным радиусом оператора Л: га = lim у ||Л|]П, при
П-+оО
этом предел всегда существует. Если га — 0, то спектр состоит из одной точки. Все точки, лежащие вне круга радиуса га с центром в начале координат, являются регу лярными. При \к \ > га для резольвенты справедливо раз ложение
Яа = ---- Н / + Т + |
А2 |
+ ~ |
+ |
|
X2 |
||||
|
^ |
Xk ^ |
(1.4)
причем ряд сходится по норме операторов. Для любых двух точек X, р £ р (Л) справедливо тождество Гильберта
|
Rx - R |
ll = ( X - [i)RxRlx. |
(1.5) |
Операторная |
функция Л (X) называется |
аналитической |
|
в точке X — Х0, |
если |
она разлагается в |
окрестности |
в ряд по целым положительным степеням (X — >»0), сходя щийся по норме операторов.
Резольвента является операторной функцией X, анали тической в области, состоящей из регулярных точек опера тора Л. Функция R%x при X £ В в области, состоящей из регулярных точек Л, будет аналитической функцией со зна
чениями в В. Обозначим |
полюс порядка т аналитической |
|||
функции R%. Тогда для любого |
элемента R%x справедливо |
|||
разложение в ряд Лорана |
|
|
em—1 |
|
б> |
- 1 + |
|
|
|
RxX = (Х-Х0Г ^ (Х-Х0г |
••• |
+ -(X — A.„) |
+ |
|
+ /о + /і( ^ — ^o) + |
•• • |
+ fn |
—K T + |
( 1. 6) |
366 г л . VIII. М НОГ ООБ Р . УР -Н ИЙ В Б АН А ХО ВО М П Р ОС Т РА НС Т ВЕ
Элемент е0 = е0 (х) удовлетворяет уравнению
Ае0 — Хдвд
и является собственным элементом оператора А, отвечаю щим собственному значению Х0. Элементы еи .... е,п~і удо влетворяют соотношениям
Авj = Хдву -|- вд, Ае2 ~ X0e2 ~Ь ^і>
Ае т —1 — Х 0е т ^ I -К е т — 2
иназываются присоединенными элементами к собственному элементу еа.
Подпространство By пространства В называется инва
риантным относительно оператора А, если из х 6 В1 сле дует Ах £ Вх.
Конечномерное подпространство Вт, состоящее из все возможных линейных комбинаций элементов е0, е1г ...
..., ет_ь является инвариантным относительно оператора А и называется корневым подпространством, соответствующим собственному значению V Элементы ek (k = 0, 1, ..., т — 1) образуют в нем базис, в котором матрица оператора А имеет жорданову форму.
Размерность тха = т%а{А) корневого подпространства
Bk называется алгебраической кратностью собственного значения Х0 (предполагается, что m < оо). Размерность т%акорневого подпространства Bk равна k, если X является полюсом k-ro порядка в разложении (1.6) (т = k).
Изолированное собственное значение Х0 линейного опе ратора А имеет конечный ранг г тогда и только тогда, когда резольвента R%имеет в точке Х0 полюс г-го порядка.
Если Х0 — простой полюс резольвенты R% (т = 1), то собственному числу соответствуют лишь собственные векторы оператора Л; присоединенные элементы отсут ствуют.
Собственные векторы образуют собственное подпро странство. Размерность собственного подпространства на зывается собственной кратностью а%а(А) числа Х0. Таким образом, собственная кратность любого собственного зна чения не превосходит его алгебраической кратности.
Пусть оператор А действует в комплексном гильберто вом пространстве Н. Если А —самосопряженный оператор,
§ 1. Г ЕО М Е Т Р И Я Б Е С К О Н Е Ч Н О М Е Р Н Ы Х ПР ОСТ РАНСТ В 367
то его спектр расположен симметрично относительно ве щественной оси по отношению к спектру исходного опера тора. Собственные векторы самосопряженного оператора, отвечающие различным собственным значениям, ортого нальны и образуют конечное или счетное множество. Так как собственные значения образуют дискретный спектр оператора, то, очевидно, дискретный спектр самосопряжен ного оператора есть конечное или счетное множество ве щественных чисел.
Если А — нормальный оператор (АА* — А*А), то А и А* имеют одни и те же собственные векторы; соответствую щие собственные значения операторов А и А* являются комплексно-сопряженными числами. Собственные векторы, соответствующие различным собственным значениям нор мального оператора, попарно ортогональны.
Пусть А — вполне-непрерывный оператор, действующий в банаховом пространстве В. При любом р > 0 вполне-не прерывный оператор имеет лишь конечное число линейно независимых собственных векторов, отвечающих собствен ным значениям, по модулю превосходящих р. Инвариантное подпространство В%, состоящее из всех собственных векто ров вполне-непрерывного оператора А, отвечающих ненуле вому собственному значению X, конечномерно. Точка Х0 = = 0 является точкой спектра вполне-непрерывного опера тора, причем лишь она может быть точкой сгущения для множества точек спектра.
Точки спектра вполне-непрерывного оператора, отличные от нуля, могут быть только собственными значениями, каждое конечной кратности, и их предельной точкой может быть только число X = 0. Обратно, эрмитов оператор, об ладающий этим свойством,— вполне-непрерывный.
Оператор А называется оператором скалярного типа, если его спектр состоит из конечного числа собственных чисел. Оператор скалярного типа представйм в виде А =
П |
..., Хп — различные числа, |
Ри Р2, ... |
|
«= ^XjPj, где Хи |
|||
/=1 |
система |
проекторов. |
|
... , Рп — полная |
|
||
В гильбертовом пространстве оператор А является опе |
|||
ратором скалярного типа, |
если он подобен |
некоторому |
нормальному оператору F (F*F = FF*) и его спектр состоит из конечного числа точек.
368 г л . VIII. М Н ОГ О ОБ Р . У Р - Н И Л В Б А НАХОВ ОМ П Р ОСТ РАНСТ ВЕ
Если оператор А £ ІЯ) |
допускает матричное представ |
|||
ление |
0 ... |
|
||
Хг |
|
|||
О |
А-2 |
О |
(1.7) |
|
о |
о |
х3 |
||
|
где Хс — вещественные числа и X] -> 0, то А — вполне-не- прерывный самосопряженный оператор.
Оператор А £ [В\ называется оператором алгебраи ческого типа, если его спектр состоит из конечного числа собственных чисел, каждое — конечного ранга.
Для конечномерного линейного оператора А имеет мес
то представление Данфорда А = S |
, где 5 — оператор |
||
П |
|
|
П |
скалярного типа S — 2 |
К • 4 (К |
&Ф /)> N = |
2 ^ « |
f e = i |
операторы, |
||N|| •< у, у = |
f e = i |
где Nk — нильпотентные |
const, |
||S|| = k, k — порядок оператора S.
7.Функции операторов. Пусть А (() (а -< t <!’Ь) — не
прерывная оператор-функция со значениями из [ß], для ко- ft
торой существует интеграл j А (t) dt, являющийся элемен-
а
том [ß].
На аналитические оператор-функции распространяется классическая теория Коши о равенстве нулю интеграла по замкнутому контуру [32].
Обозначим через Ка класс всех функций ф (X) комплекс ного переменного, кусочно-аналитических на спектре а (А),
т.е. функций, обладающих следующими свойствами.
1.Область определения Dv функции ф (X) состоит из ко нечного числа открытых связных компонент, объединение которых содержит спектр а (А) оператора А, причем каждая компонента содержит по крайней мере одну точку спектра.
2.Функция ф (X) кусочно-голоморфна, т. е. голоморфна в каждой компоненте своей области определения Дф.
Вклассе Ка естественным образом можно ввести сложе ние, умножение и умножение на скаляр, после чего Ка превращается в алгебру с единицей.
По известному правилу Ф. Рисса существует алгебраи ческий изоморфизм между алгеброй Ка и некоторой коммута тивной алгеброй операторов, при котором функции ф (X) ==
§ 1. |
Г ЕО М Е Т Р И Я Б Е С К О Н Е Ч Н О М Е Р Н Ы Х |
П РОСТ РАНСТ В |
369» |
= X соответствует оператор А и, следовательно, функции |
|||
Ф (X) — |
(г^о (Л)) соответствует |
резольвента |
Rz = |
= ( А - г І ) ~ \
Этот изоморфизм устанавливается следующим образом. Для ф (?.) £ Ка всегда найдется гладкий, сложный, вообще говоря, контур Гл, охватывающий спектр а (А), что означает, что Гл распадается на конечное число границ некоторых открытых множеств, объединение которых принадлежит Dtp и накрывает спектр о (Л). Каждый из жордановых кон туров, входящих в состав Гл, ориентируем так, чтобы при движении по контуру в положительном направлении со ответствующее открытое множество осталось слева.
После этого полагаем для ф (X) £ Ка
|
ф(Л) = |
---- 2ЙГ^Ф(М^<Л. |
(1.8) |
||
|
|
|
Гл |
|
|
Из теоремы Коши |
следует |
независимость |
интеграла |
||
в (1.8) от выбора контура. |
|
|
|
||
Соответствие |
|
|
|
|
|
|
|
Ф (X) |
ф(Л) |
(1.9) |
|
линейно и |
мультипликативно. |
|
|
||
Отсюда |
вытекает, |
что если |
|
|
|
|
|
Ф(Ь)= |
É |
ckXk |
(1.10) |
|
|
|
φχ= 0 |
|
|
— целая аналитическая функция, то под выражением ф (Л) следует понимать оператор
<Р(А)= È c kA \ |
(1.11) |
φχ=0 |
|
причем, так как ряд (1.10) сходится всюду, то ряд (1.11) сходится по норме пространства Iß] при любом линейном ограниченном операторе Л.
Предположим, что
т
а(А) = U <Д(Л), |
(1.12) |
*=і |
|
гдеой (Л) (k — 1, ..., т) — непересекающиеся спектральные множества.