Файл: Петров И.К. Технологические измерения и приборы в пищевой промышленности учебник.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 219
Скачиваний: 1
ГЛАВА XV
СПЕЦИАЛЬНЫЕ МЕТОДЫ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ СОСТАВА ВЕЩЕСТВ
§ 1. МАСС-СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКИЙ МЕТОД
Масс-спектрометрический метод — один из наиболее совер шенных и универсальных современных методов анализа. Он ос нован на измерении важнейшей характеристики вещества — мас сы его молекул или атомов, что дает возможность определять со став газообразных, жидких и твердых веществ независимо от их физических и химических свойств. К преимуществам масс-спек- трометрического метода относится возможность одновременного определения многих компонентов сложных смесей; для анализа требуется очень небольшое количество анализируемого вещест ва; достаточно высокая скорость проведения анализа и высокая чувствительность (до 0,001%). Однако он обладает и серьезны ми недостатками, которые заключаются в основном в сложности аппаратурного оформления и обслуживания и очень большой трудности автоматизации.
В основе масс-спектрометрического метода лежит разделение предварительно ионизированных молекул вещества по их мас сам. Масс-спектрометрический анализ заключается в выполне нии следующих основных операций:
1) превращение молекул анализируемого вещества в поло жительные ионы и формирование ионного пучка;
2) разделение ионного пучка по массам в магнитных и элек трических полях или в пространстве, лишенном этих полей;
3) улавливание ионов, раздельное измерение и регистрация ионных токов каждой составляющей ионного пучка.
Основными узлами масс-спектрометров являются: источник
ионов, масс-анализатор и приемник ионов с системой |
усиления |
и регистрации ионных токов. |
|
При использовании масс-спектрометров для целей |
анализа |
различных веществ должны быть учтены некоторые общие поло жения:
1) анализ проводится в условиях глубокого вакуума, созда ние которого осуществляется специальными вакуумными систе мами, состоящими из насосов, манометров, запорных и дози рующих вентилей, буферных емкостей, вымораживающих лову шек и т. п.;
2) для подготовки проб газообразных, жидких и твердых ве ществ используются специальные системы напуска, позволяю щие в нужных случаях испарять жидкие и твердые вещества и вводить пробы в источник ионовбез нарушения глубокого ва куума в аналитической части масс-спектрометра;
3) для уменьшения сорбционных процессов вакуум-системы выполняются из специальных материалов.
Масс-спектрометры должны устанавливаться в сухих, венти лируемых и отапливаемых помещениях. Приборы должны быть защищены от местных перегревов, воздействия сильных элек трических полей, механических вибраций и коррозии.
По способу разделения ионов в масс-анализаторе масс-спек трометры можно разделить на три основные группы:
1) статические, с |
разделением |
ионов в магнитном поле |
(иногда совмещенном |
электрическом |
и магнитном); |
2)динамические время-пролетные, с разделением ионов по времени пролета;
3)динамические радиочастотные, с разделением ионов в вы сокочастотном электрическом поле.
СТАТИЧЕСКИЕ МАСС-СПЕКТРОМЕТРЫ
Действие статических масс-спектрометров с разделением ио нов в магнитном поле, структурная схема которых представле на на рис. 194, основано на различии траекторий положитель
ная?-дашш/шр
Рис. 194. Структурная схема статического масс-спектрометра.
ных ионов, движущихся в однородном поперечном магнитном поле и различающихся отношением массы к заряду. В иониза ционную камеру 1, находящуюся под очень глубоким вакуумом, вводится с помощью специального устройства анализируемая смесь. Молекулы анализируемого газа ионизируются под дей ствием электронов, испускаемых накаленным катодом 2, в ре зультате образуются положительные ионы, обладающие одина ковым положительным зарядом е, но разной массой т (для раз личных компонентов). Ионы под воздействием электрического поля, обусловленного напряжением, приложенным к стенкам ионизационной камеры, вылетают с определенной скоростью че
рез щель. Образовавшиеся |
положительные |
ионы |
ускоряются |
|
с |
помощью ускоряющей электронной линзы |
5 и |
фокусируются |
|
в |
узкий пучок при помощи |
вытягивающего 4 |
и отклоняющего 3 |
электродов. Далее ионы попадают в камеру масс-анализатора, где действует однородное магнитное поле (перпендикулярно плоскости рисунка) напряженностью Н. В зависимости от ве личины Н, скорости выхода ионов, т. е. от величины U, а также от массы ионов т различные ионы описывают траектории раз ных радиусов.
При постоянных значениях U, Н и е в выходную щель 6 ка меры и далее на коллектор 7 приемника ионов попадают ионы с определенным значением т. Попав на коллектор, ионы отда ют ему свои заряды, и в измерительной цепи создается электри
ческий ток, |
который затем усиливается усилителем постоянного |
тока и фиксируется измерительным прибором. |
|
Основное уравнение масс-анализатора имеет следующий вид: |
|
|
(421) |
где г—радиус |
траектории движения ионов в магнитном поле, м; |
Н — напряженность магнитного поля, А/м; т— масса иона, кг; е — электрический заряд иона, Кл;
U—напряжение, ускоряющее ионы, В.
Из этого уравнения видно, что, изменяя ускоряющее напря жение U или напряженность магнитного поля Н, можно направ лять на коллектор ионы с различной массой, или, иными слова ми, осуществлять развертку масс и регистрировать на массспектрограмме прибора масс-спектры анализируемых веществ, отражающие их молекулярный состав, строение молекул и т. п. Характер записи масс-спектра показан на рис. 195. Высота от дельных пиков, прямо пропорциональная силе ионного тока, ха рактеризует концентрацию компонентов в анализируемой смеси.
ВРЕМЯ-ПРОЛЕТНЫЕ МАСС-СПЕКТРОМЕТРЫ
Действие время-пролетных масс-спектрометров основано на принципе разделения ионов по времени их пролета в простран стве, свободном от электрических и магнитных полей. Благодаря крайне малому времени образования ионов и регистрации массспектров (несколько микросекунд) эти устройства используются в основном для исследования быстропротекающих процессов. Структурная схема время-пролетного масс-спектрометра приве дена на рис. 196. Анализируемый газ из соответствующей систе мы напуска поступает в источник ионов 3, где ионизируется ин тенсивным потоком электронов, испускаемых накаленным като дом /. Поток электронов модулируется с помощью импульсного напряжения, подаваемого на фокусирующий электрод 2. Под действием выталкивающего постоянного напряжения и ъ ы Т , созда ваемого выталкивающим электродом 4, ионы переходят в уско ряющее пространство 5, где приобретают одинаковую энергию под воздействием постоянного напряжения £/уС к .
Далее ионы попадают в бесполевое пространство дрейфа 6, в котором они распределяются по времени пролета, зависящему от их массы. Время пролета
|
от |
(422) |
|
|
|
|
2eUyCK |
|
где |
Т— время пролета, с; |
|
L — длина пространства дрейфа, м; от—масса иона, кг;
е — заряд иона, Кл.
t7yCK —ускоряющее напряжение, В.
Разделенные по массам ионы улавливаются приемником ио нов 7 (чаще всего электронным умножителем), на выходе которо го появляются импульсы напряжения, соответствующие различ1 ным компонентам анализируемого газа.
После усиления эти импульсы подаются на осциллограф. Масс-спектр, полученный на экране осциллографа, может быть за регистрирован с помощью киноили фо тоустройства. Другими методами изме рить масс-спектр трудно, так как время его регистрации составляет несколько микросекунд.
РАДИОЧАСТОТНЫЕ |
МАСС-СПЕКТРОМЕТРЫ |
|
|
|
||
Действие радиочастотных масс-спект |
|
и |
|
|||
рометров основано на разделении поло |
|
|
||||
жительных ионов, |
различающихся |
отно |
|
|
||
шением массы к заряду в зависимости от |
J |
|
||||
степени прироста их энергии в высокочас |
|
|||||
тотных электрических |
полях. Они, по су |
|
||||
ществу, представляют |
собой электронную |
|
3,036 |
|||
лампу, работающую как анализатор |
масс |
3,030 3,032 3,03k |
||||
Масса |
ионов, мв |
|
||||
наполняющей ее газовой смеси. Разделе |
Рис. 195. |
Вид записи |
||||
ние ионов происходит |
в зависимости от |
|||||
степени прироста |
их энергии в электриче |
масс-спектра. |
|
|||
|
|
|
||||
ских высокочастотных полях трехсетча- |
|
|
|
|||
тых каскадов. Число |
каскадов зависит от требуемой |
разрешаю |
щей способности масс-спектрометра. Принципиальная схема радиочастотного масс-спектрометра приведена на рис. 197. Дл я повышения разрешающей способности число трехсетчатых каска дов может быть равным двум, трем и более. Положительные ионы анализируемого газа, ионизированные под воздействием испускаемых накаленным катодом / электронов, из ионизацион ной камеры 2 проходят ускоряющий промежуток и поступают на селекционирующий каскад, состоящий из сеток 3, 4 и 5. На все эти сетки подается отрицательное ускоряющее напряжение U,
а на среднюю сетку 4, кроме того, высокочастотное |
напряже |
ние UB4. В этом каскаде ионы получают в зависимости |
от своей |
массы больший или меньший прирост энергии. Задерживающий электрод 6, куда подается положительное напряжение U3 про пускает на коллектор 7 только те ионы, которые получили наи больший прирост энергии.
fі иВыт |
"1| Ууск |
|
к системе |
|
|
|
усиления |
|
|
|
и осциллографу |
Рис. 196. Структурная схема время-пролетного масс-спектро |
|||
метра. |
|
|
|
|
2 |
3 4 5 |
В 7 |
/Гсистеме усиле ния ирегистрации
Рис. 197. Принципиальная схема радиочастотного масс-спектрометра.
Уравнение радиочастотного масс-спектрометра, которым свя зываются основные параметры устройства и масса электронов, имеет следующий вид:
|
|
0,266с7 |
|
|
|
M = |
—: |
, |
(423) |
где М—массовое |
число электронов, |
попадающих |
на коллектор; |
|
U — ускоряющее напряжение, В; |
|
|
|
|
f—частота |
высокочастотного напряжения Uв ч , |
Гц; |
||
S— расстояние между сетками катода, м. |
|
Из уравнения видно, что развертку масс-спектра можно про изводить как изменением ускоряющего напряжения, так и-изме нением частоты высокочастотного напряжения.