Файл: Писарев Н.М. Элементы квантовой механики и статистической физики [учеб. пособие].pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 04.07.2024
Просмотров: 134
Скачиваний: 0
Es и E a зависят от |
расстояния |
м е ж д у |
атомами |
(рис. 29). |
|
Н а ч а |
|||||||||
ло отсчета энергии помещено в точку |
2 Е 0 . |
И з |
г р а ф и к а |
видно, |
|||||||||||
что Еа принимает только |
положительные |
значения |
и возрастает |
||||||||||||
с уменьшением R. Следовательно, состояние с |
п а р а л л е л ь н ы м и |
||||||||||||||
спинами |
неустойчиво, |
и |
молекула |
ортоводорода не м о ж е т су |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ществовать . Es на боль |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ших |
м е ж а т о м н ы х |
|
рас |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
стояниях |
молекулы |
|
пара - |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
водорода |
отрицательна, а |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
на |
м а л ы х — положитель |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
на. |
|
Когда |
м е ж а т о м н о е |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
расстояние достигает |
не |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
которого |
|
характерного |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
значения |
Ro, |
к р и в а я |
про |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
ходит через минимум. Ес- |
||||||||
|
|
|
|
|
— |
|
ли |
молекула |
водорода |
с |
|||||
|
|
|
|
|
Ц |
|
а н т и п а р а л л е л ь н ы м и |
|
спи- ч |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
нами |
электронов |
|
будет |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
иметь |
минимальную |
|
энер |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
гию, ее состояние |
о к а ж е т - |
|||||||
|
Рис. 29 |
|
|
|
|
ся |
устойчивым. |
Чем |
ж е |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
обусловлена |
эта |
устойчи |
||||||
вость? Анализ E s и |
Е а |
в |
ф о р м у л е |
(228) показывает, что |
р е ш а ю |
||||||||||
щ у ю роль |
в обеспечении |
связи |
м е ж д у |
атомами в молекуле |
при |
||||||||||
н а д л е ж и т |
обменной |
энергии. В самом деле, величина К в E s |
и |
Е а |
|||||||||||
входит одинаково, |
з н а м е н а т е л ь |
(1 + S2 ) |
больше |
нуля |
в |
|
обоих |
||||||||
в ы р а ж е н и я х , следовательно, отрицательный |
в к л а д |
вносит |
А. |
Н о |
отрицательный знак энергии соответствует притяжению, что при
водит |
к сближению атомов |
до тех |
пор, |
пока на |
расстоянии |
Ro |
|||||||||||
п р и т я ж е н и е |
не |
скомпенсируется |
отталкиванием . |
|
Что |
касается |
|||||||||||
энергии отталкивания, то она, с одной стороны, вызывается |
вза |
||||||||||||||||
имодействием |
одноименно |
з а р я ж е н н ы х пар |
в молекуле, с |
дру |
|||||||||||||
г о й — действием |
|
принципа |
П а у л и , |
т. е. чисто |
квантовым |
э ф |
|||||||||||
фектом . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В ы р а ж е н и е |
E s |
позволяет |
рассчитать |
р я д х а р а к т е р н ы х |
пара |
||||||||||||
метров |
молекулы . |
П р и р а в н я в |
производную |
— |
|
к нулю, |
опре- |
||||||||||
делим м е ж а т о м н о е расстояние |
R0 , |
или |
р а з м е р ы |
молекулы |
в |
||||||||||||
устойчивом |
равновесии, когда |
E s |
= |
ЕМ ин |
(см. рис. 28). |
Р а з л о ж и в |
|||||||||||
E s вокруг |
точки |
Ro, получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- R o ) 2 + . . . . |
|
(229) |
||||
Член |
(—5 |
J |
|
|
отсутствует, |
потому |
что |
точка |
R = |
Ro |
COOT |
\ Ô R / R = R 0
'S
104
ветствует |
минимуму. Ч л е н - / 1 - — ) |
( R — R 0 ) 2 есть энергия ква - |
|||||
|
|
2 V ÔR |
/ R = R 0 |
|
|
|
|
зиупругой |
силы Е К в , возникающей |
при м а л ы х отклонениях атома |
|||||
|
|
|
|
d 2 E |
\ |
|
|
от положения |
равновесия. П о л о ж и в ( — s | |
=K,R — R o = x, по - |
|||||
|
|
kx- |
|
|
|
|
|
лучаем E K ß = |
— . Определив |
к, м о ж н о |
теоретически |
рассчитать |
|||
собственную |
частоту колебаний системы ѵ0 |
= - ! - j ^ / |
- ^ , г д е т * = |
||||
Мн 2 |
М„ |
|
|
|
|
T T |
с |
— — ^ = — - — приведенная масса |
м о л е к у л ы . Наконец, |
знание h s |
|||||
2М Н |
2 |
|
диссоциации |
молекулы, т. е. мини |
|||
позволяет |
рассчитать энергию |
мальную работу, необходимую и достаточную д л я того, чтобы
любой |
атом сделать свободным |
и |
тем |
самым р а з р у ш и т ь |
моле |
||
кулу. |
Н а |
первый взгляд E D равна |
разности энергии |
свободного |
|||
атома |
и |
минимальной энергии |
Е Т , но, |
рассчитывая |
E D |
т а к и м |
образом, получим неверный результат . Здесь мы еще р а з стал
киваемся с одним поучительным примером действенности |
кван |
|||||||||||||||||
товых законов . Д е л о |
в том, что |
осциллятор |
в |
точке |
равновесия |
|||||||||||||
о б л а д а е т положительной |
энергией нулевых колебаний — , |
кото |
||||||||||||||||
рую при подсчете |
E D надо |
учитывать: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
E D |
|
= 0 - ( - Е М И Н + |
|
= Е М И Н - |
f . |
|
|
( 2 3 0 ) |
||||||||
Именно |
эта |
расчетная |
ф о р м у л а |
о к а з а л а с ь правильной . |
Н и ж е |
|||||||||||||
приводятся |
теоретические |
значения всех |
у к а з а н н ы х |
п а р а м е т р о в |
||||||||||||||
(Ro = 0 , 7 3 5 |
• 1 0 " 1 |
0 м; |
ѵ0 |
= |
1,284 • 1 0 1 4 |
сек-1; |
Е ° |
= 4 , 3 7 |
эв), |
д л я |
||||||||
сравнения — экспериментальные |
(Ro.0,753 • Ю - |
1 0 |
м, |
ѵ о = 1 , 3 1 7 |
X |
|||||||||||||
X Ю 1 4 гц, E D = |
4 , 3 8 |
эв). |
|
К а к |
видим, |
согласованность теоретиче |
||||||||||||
ских результатов |
с |
данными |
опытов |
весьма хорошая, |
и |
это |
в |
|||||||||||
р а м к а х |
первого |
приближения . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
ПРИРОДА ХИМИЧЕСКОЙ |
с в я з и |
|
|
|
|
|
|
|||||||
Рассмотрим |
механизм |
о б р а з о в а н и я |
устойчивой молекулы во |
|||||||||||||||
дорода . |
В |
природе |
существует |
великое |
множество |
молекул, |
следовательно, вопрос о причинах связанного состояния входя
щих в них частиц надо ставить значительно |
шире. З н а м е н а т е л ь |
||
но, |
что, несмотря на громадное количество |
вариаций |
молекул |
по |
составу и конструкции, действующие в |
них связи |
немного |
численны. Современная физика различает в основном д в а типа связей: гетерополярную, или ионную, и гомеополярную, или ковалентную . Представление о гетерополярной связи имелось у ж е
105
в классической физике. Д в а разноименных иона притягиваются до тех пор, пока сила отталкивания не скомпенсирует силу ку-
лоновского |
притяжения, в итоге образуется устойчивая |
молеку |
||||||||
ла . Н о каким образом возникают ионы и какова природа |
силы |
|||||||||
отталкивания, классическая |
физика |
не |
могла |
объяснить |
или |
|||||
о б ъ я с н я л а |
неполно. Предполагалось, |
например, |
что причина от |
|||||||
т а л к и в а н и я |
с б л и ж а ю щ и х с я ионов — кулонова сила м е ж д у |
одно |
||||||||
именно |
з а р я ж е н н ы м и я д р а м и |
и электронами . Расчеты |
показали |
|||||||
недостаточность этого источника д л я компенсации сил |
п р и т я ж е |
|||||||||
ния. Н о |
г л а в н а я |
трудность |
з а к л ю ч а л а с ь |
в следующем . |
Согласно |
|||||
теореме |
И р н ш о у |
система |
тел, |
в которой |
действуют одни |
элек |
тростатические силы, вообще не может быть равновесной, сле довательно, попытки объяснить ионную связь на этом пути с
самого н а ч |
а л а обречены |
на неудачу. |
П р а в и л ь н о е решение |
проб |
лемы д а л а |
квантовая |
механика . В |
т а б л и ц е Менделеева |
есть |
атомы с недостроенной внешней оболочкой, типичными в этом отношении примерами являются атомы Na и CI. Д е с я т ь элек
тронов |
натрия |
заполняют К- и L-оболочки, о б р а з у я |
устойчивую |
||||||
конфигурацию, |
подобную той, |
которую |
имеет |
инертный атом |
|||||
неона. |
Одиннадцатый |
электрон |
у ж е |
находится |
в |
М-оболочке, |
|||
где |
все |
прочие |
места |
вакантны, |
поэтому м о ж н о |
предположить |
|||
(и |
это |
п о д т в е р ж д а е т с я |
р а с ч е т а м и ) , |
что |
б л а г о д а р я |
случайному |
энергетическому возбуждению, например за счет теплового дви
жения, атом натрия легко расстанется с одиннадцатым |
электро |
ном и превратится в положительно з а р я ж е н н ы й ион. В |
таблице |
Менделеева много атомов с подобными свойствами, все они на
зываются |
электроположительными . |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Атом |
хлора |
имеет |
семнадцать |
электронов . |
Следовательно, |
||||||
д л я |
образования |
у него устойчивой |
конфигурации |
типа |
неона |
|||||||
ему необходимо отдать семь электронов . С другой |
стороны, |
если |
||||||||||
к семнадцати |
электронам |
присоединить восемнадцатый, возник |
||||||||||
нет |
устойчивая |
комбинация |
оболочек |
и подоболочек типа |
бли |
|||||||
ж а й ш е г о |
к хлору |
инертного атома — аргона. |
С |
энергетической |
||||||||
точки зрения д л я |
хлора |
выгоднее |
последний |
путь |
о б р а з о в а н и я |
устойчивой системы электронов, поэтому хлор имеет тенденцию
захватить лишний электрон |
и превратиться |
в отрицательный |
ион. Все подобные ему атомы н а з ы в а ю т с я |
электроотрицатель |
|
ными. Допустим, что имеется |
смесь атомов натрия и хлора или |
других аналогичных компонентов. Вследствие случайных столк
новений, |
очень |
скоро |
образуются п а р ы |
разноименных |
ионов. |
||
Б л а г о д а р я кулоновой силе п р и т я ж е н и я |
эти пары начнут |
сбли |
|||||
ж а т ь с я , |
пока на |
некотором |
м е ж а т о м н о м |
расстоянии |
do |
( d 0 на |
|
з ы в а ю т |
р а з м е р о м молекулы) |
притяжение не будет уравновеше |
|||||
но частично кулоновой |
силой взаимодействия м е ж д у |
з а р я д а м и |
106
одного знака, но главным о б р а з о м отталкиванием электронных систем по принципу П а у л и , в результате образуется устойчивая молекула . С количественной точки зрения, описанная связь характеризуется понятием валентности. Число электронов, ко торое может отдать электроположительный атом или принять электроотрицательный д л я образования устойчивой комбинации
оболочек |
б л и ж а й ш е г о инертного |
атома, называется валентно |
|||||
стью атома |
с |
ионной |
связью. Что касается гомеополярной |
связи, |
|||
то она |
могла |
быть |
понята |
л и ш ь |
в р а м к а х квантовой |
меха |
|
ники. Т а к а я |
связь возникает |
м е ж д у нейтральными атомами, по |
добно тому к а к это происходит в молекуле водорода . Классиче
ская физика |
не знает |
никакого взаимодействия м е ж д у нейт |
|||
ральными |
частицами, |
кроме ньютонова |
тяготения, |
которое, |
|
однако, не играет никакой роли в микромире |
в силу ничтожного |
||||
значения |
его |
величины. В квантовой механике м е ж д у |
нейтраль |
ными атомами возникает притяжение вследствие обмена элект-
тронами с противоположными спинами. |
Б л а г о д а р я |
действию |
||
обменного притяжения, п а р а |
атомов с б л и ж а е т с я |
на |
х а р а к т е р |
|
ное м е ж а т о м н о е расстояние |
do, когда |
обменное |
п р и т я ж е н и е |
будет уравновешено отталкиванием по закону Кулона и по
принципу П а у л и . |
Число электронов |
в электронейтральном ато |
ме с различными |
н а б о р а м и троек n, |
/, m;, у которых нет н а п а р |
ников с противоположным спином и которые «стараются» их приобрести при взаимодействии с другими атомами, н а з ы в а е т с я
валентностью |
данного |
атома. |
Н а п р и м е р , |
у |
атома |
водорода |
один |
такой электрон, поэтому его |
валентность |
р а в н а |
единице. |
П р и |
|||
сближении с |
другим |
атомом |
возникает |
ковалентная (парная) |
связь как следствие обмена двух электронов с противополож ными спинами. Атом германия имеет четыре электрона с раз
личными тройками |
квантовых чисел n, I, |
гщ без «напарников» с |
||||||
противополжным спином, поэтому он четырехвалентен . |
|
|||||||
Д л я |
ковалентной связи характерно насыщение, т. е. |
э ф ф е к т |
||||||
независимости |
крепости связи от |
числа |
электронов, участвую |
|||||
щих в |
обмене, когда это число превзойдет некоторое |
предель |
||||||
ное. Выясним причину указанного свойства. Р а с с м о т р и м |
состоя |
|||||||
ние, характеризуемое тройкой квантовых п а р а м е т р о в |
п, /, гпг. |
|||||||
Число электронов, |
имеющих такое состояние и |
п р и н и м а ю щ и х |
||||||
участие |
в обмене |
м е ж д у |
данной |
парой |
атомов, |
м о ж е т быть |
||
равным |
одному |
(например, |
в ионе |
молекулы водорода) |
или са |
мое большее, по принципу П а у л и , двум с противоположными спинами. В последнем случае крепость связи достигает макси мального предела . Действительно, допустим, что появился тре
тий электрон, тогда в соответствии с принципом |
запрета |
он |
у ж е |
не может иметь состояние с той ж е тройкой |
чисел п, |
/, |
ті и |
107
д о л ж е н |
перейти в |
более высокое энергетическое состояние п', |
Г, т{. |
К р о м е того, |
его спин автоматически о к а ж е т с я п а р а л л е л ь |
ным спину одного из первых двух электронов. Вследствие дей ствия обоих факторов, энергия системы возрастает и связь
ослабнет. В этом и заключается суть насыщения . |
П о |
этой |
при |
чине в природе не встречается, к примеру, молекула |
Н 3 . |
|
|
М ы рассмотрели два крайних типа связей. М е ж д у |
ними |
нет |
глубокого различия . Это ясно из того, что в обоих случаях су щественна роль принципа П а у л и , в обоих случаях наблюдается обмен электронами и кулоновое взаимодействие, только в ковалентной связи р е ш а ю щ е е значение имеет первый фактор, а в
ионной — последний. Существует, много |
г р а д а ц и й |
м е ж д у |
выше |
||
описанными крайностями, есть дисперсионная связь, |
с |
которой |
|||
мы у ж е познакомились . П р а в и л ь н о е |
объяснение |
всех |
видов |
||
м е ж а т о м н ы х |
связей является одним из |
в ы д а ю щ и х с я |
достиже |
||
ний квантовой |
механики. |
|
|
|
|
ЭЛЕМЕНТЫ СТАТИСТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ
Системы, состоящие из огромного числа объектов, поведение которых носит случайный характер, невозможно описать, поль
зуясь только |
принципами классической |
или квантовой |
динами |
ки. М о л е к у л а |
водорода состоит всего из |
четырех частиц, |
однако |
динамический расчет ее состояния потребовал преодоления серь езных математических трудностей. Физические системы, о кото рых пойдет речь в этой главе, состоят из частиц, количество которых порядка числа Авогадро (102 6 к.моль-1). Составить точ ное в ы р а ж е н и е потенциальной функции и найти решение урав нения Шредингера д л я такого сонма объектов — абсолютно без н а д е ж н а я з а д а ч а .
О д н а к о в колоссальном наборе физических тел, состояние которых подвержено произвольным изменениям, имеются свои закономерности — закономерности коллектива . Дополненные за конами динамики, они д а ю т возможность рассчитать вероятное, т. е. предположительное' поведение системы. В этом и з а к л ю
чается з а д а ч а физической |
статистики. |
|
|
|
Статистическая физика, |
к а к и другие ветви |
этой |
науки, опи |
|
рается на опыт, но формулирует свои законы |
на |
математиче |
||
ском языке и использует математический аппарат, |
наиболее |
|||
подходящий д л я ее целей. Таковым является |
теория |
вероятно |
||
стей. |
|
|
|
|