Файл: Никитин, Борис Дмитриевич. Векторный анализ учебное пособие для студентов заочных высших технических учебных заведений.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 04.04.2024
Просмотров: 69
Скачиваний: 0
скалярную функцию ср (х; у, z) дает вектор:
|
— — д<? |
, |
~ д® , |
г~ ду |
|
|||||
|
v т |
|
дх |
1 |
J |
ду |
1 |
dz |
|
|
т. |
е. |
|
_ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
v ?= grad ср. |
|
|
(27) |
||||
Если вектор у/ умножить скалярно на вектор |
||||||||||
|
|
Л = Ах i 4- Ayj 4~ A z k, |
|
|||||||
то получим число (см. форм. 6, с): |
|
|||||||||
|
7^=-Л^х + -г- ЛУ+-#- Лг, |
|||||||||
Т. |
v |
|
дх х |
1 |
ду |
У |
|
1 дг |
’ |
|
е. |
|
___ |
|
|
|
_ |
|
|
|
|
|
|
|
\ А = div Л |
|
|
(28) |
||||
Если же вектор |
у? |
умножить векторно на вектор Л, |
||||||||
то |
получим вектор |
(см. |
форм. |
И, |
|
с): |
|
|||
|
|
|
|
i; |
|
|
|
|
k |
|
|
[VX] |
= |
д |
|
|
д |
|
д |
|
|
|
дх ’ |
|
ду |
’ |
dz |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
Лх; |
Лу; |
Аг |
|
|||
т. |
е. |
|
___ |
|
|
|
_ |
|
|
(29 |
|
|
|
[у?Л]==го1Л. |
|
||||||
|
При помощи символического вектора yz |
* легко полу |
||||||||
чаются многие важные формулы |
|
векторного анализа. |
||||||||
Установим некоторые из этих формул: |
|
|||||||||
|
1°. |
|
rotgrad <р =; 0, |
(30) |
т. е. векторное поле 'grad <р не имеет вихрей.
Действительно, применяя формулы (27) и (29), полу чим:
rot grad ? = rot yz ср = [yz yz p]
Векторы yz и yz p коллинеарны, |
так как ср — скаляр |
ный множитель, поэтому [ yz yz <р] |
=■ 0, что и доказывает |
* Символический вектор v часто называют дифференциальным оператором Гамильтона.
62
формулу (30). |
_ |
|
2°. |
div rot Aa= 0, |
(31) |
т. e. поле вихрей не имеет источников |
и стоков. |
|
Действительно, |
формулы (28) и (29) |
в этом случае да |
ют: |
_ __ _ _________ |
div rot Л = v rot А = у [V Л ] •
Векторное произведение [ уЛ] есть вектор, перпендику-' лярный каждому из сомножителей, так что [уЛ] _!_ у.
Тогда |
___ |
|
div rot Л -- у [ у Л] =0 |
как скалярное произведение двух взаимно перпендику лярных векторов.
Приведенные здесь рассуждения нельзя считать строгими доказательствами. С символическим вектором
умы обращались здесь как с обычным вектором,
а это, вообще говоря, неверно. Так например, если на у смотреть как на обычный вектор, то можно заключить,
что вектор |
rot |
Л = [ у Л] как векторное произведение |
|
двух векторов |
у и Л |
перпендикулярен к обоим сомно |
|
жителям у |
и Л, т. е. |
rot Л ± А. |
На самом деле, не всегда гоМ±Л. Поэтому обращение
с символом у требует известной осторожности. Приве
денные нами выводы формул надо считать точнее мне моническими правилами, а не доказательствами. Обос нованные выводы этих формул можно привести, напри мер, непосредственным подсчетом в проекциях.
Так, формула (30) получается следующим образом:
|
|
1; |
|
k |
|
rot grad <p = |
d |
d |
d |
|
|
dx ’ |
dy ’ |
dz |
== |
||
|
|
dx ’ |
dtp |
d® |
|
|
|
W’ |
~dz' |
|
|
dydz |
dzdy |
-j-f d2-? |
|
dzdx J |
|
J |
dxdz |
|
|||
|
( dxdy |
|
dydx I |
’ |
|
63
в силу независимости смешанных производных от |
по |
|
рядка дифференцирования (см. форм. 26, с). |
|
|
3°. |
div [АВ] = В rot А—A rot В. |
(32) |
что |
Действительно, div[AB] = у [АВ]. Заметим теперь, |
|
формулу дифференцирования произведения |
двух |
функций:
(UV)' = U'V-]-UV'
можно записать в виде:
(UV)'= (UVC yy-(Ucvy,
где индекс с у функции указывает на то, что при диф ференцировании этот множитель считается постоянным.
Например, [UVc y = U'Vс = U'V. А так как у есть оператор дифференцирования, то применение его к про изведению [АВ] подчиняется правилу дифференцирова
ния произведения:
V [АВ] = v [АВ с] + v [АСВ] = v [АВС] - у [^Ас] ■
В векторной алгебре доказывается, что смешанное произведение трех векторов перестановочно', т. е.
А[ВС] = [АВ] С.
Применим эту формулу к правой части последнего ра венства и затем воспользуемся формулой (29), тогда получим:
div [АВ]= v [АВ] = v [АВС] — у [£AC] = = [у А] В — [ у В] А = В rot A — A rot В,
что и доказывает нашу формулу.
В .векторном анализе и в приложениях наряду с век
тором у важную роль играет так называемый оператор Лапласа или Лапласиан, обозначаемый, обычно; бук
вой А (дэльта). |
Оператором Лапласа называется за |
|
кон образования дивергенции от вектора grad |
ср |
|
|
А ? —; divgrad ср. |
(33) |
Из формулы (33) |
и из физического смысла |
диверген- |
64
цйи непосредственно устанавливается физический смысл Лапласиана: численное значение Лапласиана определя
ет плотность |
источников (если |
А <р >0) или стоков |
(если А ср <Д) |
векторного поля |
grad ср. |
В приложениях часто применяется следующая инте |
||
гральная формула: |
|
|
|
grad<?dS = JCJ |
A<ptZV. |
Она получается из формулы Остроградского (21), если
в |
ней положить A = grad<p |
и |
учесть формулу |
(33). |
||||||||||
|
Значение |
А ср вычисляется по формуле: |
|
|
||||||||||
|
|
|
дт _ _£i_ + -Й- + 41-. |
|
|
(33а) |
||||||||
|
|
|
т |
ах3 |
1 |
|
ду2 |
|
oz2 |
|
|
' 7 |
||
Действительно, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
div grad ср = div |
l |
dx |
i |
+ |
dy |
j -|- = |
I |
|
||||
|
|
° |
T |
|
|
' |
J ' |
dz |
|
|||||
|
|
|
_ |
d2<p |
|
|
|
d2<p |
|
d3<p |
|
|
|
|
|
|
|
|
dx2 ' dy2 |
' |
dz2 |
|
|
|
|||||
Выражение divgrad ф |
|
можно представить и |
с |
помощью |
||||||||||
оператора |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
div grad <р |
=•■ div v ? = V V ? • |
|
|
||||||||
Поэтому обычно полагают |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
W = A. |
|
|
|
(34) |
||||
|
В заключение докажем еще одну формулу |
о зна |
||||||||||||
чении вихря от вихря: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
rot rot А = grad div А — А А, |
|
|
(35) |
||||||||
где |
АЛ — вектор, полученный в |
результате |
|
примене |
||||||||||
ния |
оператора Лапласа к вектору А: |
|
|
|
||||||||||
|
|
А А = i |
Ах 4“ j А А у —1~ k А А z. |
|
|
|||||||||
лу |
Действительно, |
применяя |
к |
rot rot Л дважды форму |
||||||||||
|
(29), формулу двойного |
векторного |
произведения |
|||||||||||
5 |
Векторный анализ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
65 |
(см. форм. 14, с) и формулы (27), (28) и (34), получим:
rot rot А ==; rot [ v А] = [ v [v Л]] = v (V Л) — (v v)А =
= v div А — ДА = grad div А «Д А.
Упражнения
1)Вычислить вихрь поля вектора
А=' ср г,
где ср — скалярная функция.
Ответ, rot ср г — [grad <р - г].
Указание. Воспользоваться методом вывода формулы для div [4BJ; учесть, что rot г = 0.
2)Доказать:
|
rot cf(r)= |
с — постоянный вектор. |
|
3) |
Непосредственным вычислением показать, что |
поле градиента скалярной функции: |
|
|
<р = 6х31/ — 2 xz/4 + z4x2y — безвихревое. |
4) |
Дано поле вектора |
|
А = xy2z2i 4- x2yz2j + xyzk. |
Непосредственным вычислением показать, что поле вихря А не имеет источников и стоков (div rot А = 0).
5)Дано скалярное поле:
ср = 6х3у — 2xz/4 -ф- z4.
Вычислить |
Д <р. |
|
|
|
Ответ. |
Д ср = Збхг/ — 24ху2 |
+ 12z2. |
||
6) |
Вычислить: |
Дг2, Дг и |
(Дг)2, |
|
где |
г = У х2 + у2'+ z2. |
|
||
Ответ. |
Д г2 — 6, |
Д г = |
; (Д г)2 = . |
66
§ 8. Потенциальные и соленоидальные поля
Определение. Поле вектора А называется потенци альным, если существует такая скалярная функция <р (х; у; г), что во всех точках поля выполняется равен ство:
A =i grad ср |
(36) |
Функция <pi = — <р (х; у; z) обычно |
называется п о - |
тенциалом поля. Например, поле напряженности точечного заряда q:
является потенциальным полем, так как градиент функ
ции <р=4'-----~ |
равен |
Е. Действительно |
(см. |
форм. И) |
|||||
grad |
= Д- |
grad г = |
grad j/x2 -р у2 |
+ z2 |
= |
||||
|
= q |
. grad |
|
+ z8) == |
q |
~= g |
|
|
|
|
r* |
' |
2/%2 + / -t *z |
r3 |
|
|
|
||
Функция <pi = |
|
называется |
потенциалом |
поля |
напряженности. Потенциальное поле имеет ряд прису щих ему особенностей.
1) Из определения (36) видно, что потенциальное поле вполне определяется одной лишь скалярной функ цией, в то время как произвольное векторное поле опре
деляется |
тройкой скалярных функций — тремя проек |
|||
циями вектора на координатные оси. |
показано, что |
|||
2) |
В предыдущем параграфе |
было |
||
rot grad |
ср = 0, т. е. потенциальное |
поле |
безвихревое. |
|
3) |
Отсутствие вихрей является |
наиболее существен |
ным свойством потенциального поля. Мы сейчас пока
жем, что именно всякое безвихревое поле является по тенциальным.
Действительно, пусть поле вектора А безвихревое,
т. е. во всех точках поля rot /1=0. Тогда проекция rot А на любое направление равна нулю. Поэтому согласно формуле (28) при любом замкнутом контуре L, лежа щем в поле:
Adr
Um - -------= 0,
D(S)-0 s
5* |
Ь7 |