Файл: Романов В.Г. Обратные задачи для дифференциальных уравнений спецкурс для студентов НГУ.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 19.06.2024
Просмотров: 166
Скачиваний: 0
иных позиций, |
существенно упростив технологию выкладок. |
I . Задача |
об определении плотности тепловых источников. Рас |
смотрим для уравнения |
|
Щ = |
Д ^ " + cpUhfay) |
|
( I ) |
||
задачу определения функции |
{(х,у) |
в области |
цъо |
пространства |
||
х,ц, x=(xi,...,xri), |
если |
известно, что решение |
уравнения |
I I ) |
||
при условиях |
|
|
|
|
|
|
Шх,у,о) |
= о, |
t y x , o , l ) + h |
u.(-x,o,l) = o |
(2) |
||
принимает в точках |
плоскости у=о |
заданные |
значения |
|
|
Щх.,0,1) |
= flx,{). |
(3) |
При этом q>(l) считается |
заданной |
функцией, |
h - заданным конеч |
ным числом. |
|
|
|
Поставленную задачу |
можно трактовать как задачу об определе |
нии плотности тепловых источников, действующих в полупространстве
у>о |
. Функция |
/fx,у) |
как раз и определяет |
их плотность. Несмо |
||||||
тря на кажущуюся надуманность, поставленная задача имеет опреде |
||||||||||
ленный физический смысл. Если функция |
cpd) = e - J U * |
то эта |
||||||||
задача связана с задачей определения плотности радиоактивных ис |
||||||||||
точников тепла по тепловому |
излучению на поверхности Земли. При |
|||||||||
этом |
Ав - период полураспада |
радиоактивного |
элемента. |
|
||||||
По отношению к сформулированной обратной задаче имеет место |
||||||||||
теорема. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т е о р е м а |
I |
. Пусть функция |
|
/bc,yj |
суммируема с квад |
||||
ратом в области |
у^о |
, а функция |
\(р(1)[фо |
и растет при |
||||||
i—?-<=•=> не быстрее, |
чем |
С е а < , |
|
где а - фиксированная констан |
||||||
та. Тогда функция |
/fx, у) |
однозначно |
определяется функцией |
|||||||
F(x,i). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Применим к уравнению ( I ) |
преобразование Лапласа по перемен |
|||||||||
ной |
I и преобразование Фурье по переменной |
х : |
|
ТТ
- е о |
О |
Для возможности |
его применения будем считать Д г р х х . Обратное |
преобразование |
записывается в виде |
где po>0L, а внутренний интеграл понимается в смысле главного значения.
Уравнение ( I ) при этом преобразовании переходит |
в уравнение |
|
й^-(р+1/чл№ |
+ 4>(p)J(ju-,y) = o, |
(6) |
где (р(р)— преобразование Лапласа функции cpd):
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
a f!fi,y) |
— |
преобразование Фурье по |
х |
функции |
^(эс,^). |
Граничное |
||||||
условие^ 2) |
преобразуется к виду |
|
|
|
|
|
||||||
а данные |
(3) к виду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
й(/а,0,р) =F(fJ.,p), |
|
|
(9) |
||||
где |
F{p,p) |
- |
преобразование Фурье по |
ос и Лапласа по |
I |
функ |
||||||
ции |
F(oz,l). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение уравнения (6) при условиях |
(8), легко достроить, ис |
||||||||||
пользуя функцию Грина |
G(y,v, |
fp+T/IF) |
для этой задачи.Функ |
|||||||||
ция |
G(y,y,/l) |
удовлетворяет |
по переменной у |
в областях |
||||||||
О^у^ц, |
У/ « у р а в н е н и ю |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
GV!/-llG=o, |
|
|
|
-Х = 1р+1(л.1\ |
|
(Ю) |
||
граничному условию при |
у=о |
: |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
№v+b.Cr)^=o |
|
|
( I I ) |
|||
и условию ограниченности при у-~°°, |
непрерывна дри ц=-ц, а |
ее |
||||||||||
производная по |
у в точке у=у |
имеет конечный скачок, |
равный |
|||||||||
единице |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Последнее условие эквивалентно тому, что функция |
С?(у,т?,Я) |
явля |
||||||||||
ется обобщенным решением уравнения |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
-FQ-SLy-T}). |
|
(13) |
Интегрируя это равенство по сколь угодно малому промежутку, со - • держащему точку у=т}, мы и получаем равенство (12) . Частные ре -
217
шения уравнения (.10) имеют вид |
и е _ Я ^ . Комбинируя |
из |
|
них два решения уравнения (10): одно - в области |
o s y ^ ? ? , |
удов |
|
летворяющее граничному условию ( I I ) и второе решение - в области |
|||
<у»т? , удовлетворяющее условию ограниченности при ^->-°°, |
полу |
||
чим, что функция Грина имеет вид |
|
|
|
= ( Л С Я < А ^ |
- Л ж я у ] , |
от*.-*, |
|
I Ве_ 3 Ч |
|
у>7). |
|
Константы Л и Б подбираются из условия непрерывности функции 0[у,т},%) в точке у=т? и условия (12) . Выполняя это, находим
Решение задачи (6) , (8) выписывается через функцию Грина в виде
СХ=>
О
Полагая здесь ц = о , получим уравнение для f г?):
В этом уравнении ,ц |
играет роль параметра. Функция |
(р(р) явля |
||||
ется |
аналитической функцией в области Rzp>a.t |
поэтому |
она мо |
|||
нет |
обращаться в нуль |
только на отдельных линиях, и в отдельных |
||||
точках. В силу этого |
равенство (16) можно записать в виде |
|||||
|
Т |
|
= Ф ( ( а , Я ) , |
|
« 7 ) |
|
|
) е-^Ь^П)^П |
|
||||
|
о |
|
|
|
|
|
где функция |
|
|
|
|
|
|
|
|
ЯРШЫк-Л)- |
Fi(l'f~,fJ-]Z) |
|
(18) |
|
известна в области |
|
|
|
|
|
|
|
Вл (Al-lfil*)>oc, |
ЯгЯ>о, |
|
|
|
|
представляющей собой в комплексной |
плоскости |
Я=б+£ г |
внут |
|||
ренность гиперболы: |
|
|
|
|
|
|
|
|
б" > V а + 1/1Г+Т* |
|
|
(19) |
218
Функция |
Фс^Д ) |
является, как видно из формулы (17) , при каж |
|||
дом фиксированном |
fx преобразованием Лапласа по переменной |
||||
функции |
flft, "ф- |
Но функция |
flp-,4) |
вполне |
определяется значе |
ниями преобразования Лапласа |
внутри |
области |
(19) . Она может быть, |
||
например, подсчитана по формуле |
|
|
в которой |
интеграл, при каждом фиксированном 6 , берется по пря |
||||
мой , параллельной |
мнимой оси т . |
|
|
||
Итак, |
функция |
ftp-,?}) |
однозначно находится по функции |
||
F(x,i). |
Следовательно, и функция |
f(x,y) |
однозначно определяет |
||
ся этой функцией. Тем самым, теорема доказана. |
|||||
2 . Обратная задача для одного уравнения эллиптического типа. |
|||||
Рассмотрим теперь |
в области |
цъ-о |
пространства х,-^, х = (х 4 , |
||
^ . . . . x j уравнение |
|
|
|
|
лху |
и = (аг+р£(х,у>) и. + 8(х-х1-8ц). |
(20) |
Здесь аг- постоянная, р - параметр (р»о); ос-произвольная |
||
точка плоскости ц-о |
. К такому уравнению мы приходим, |
выполняя |
в уравнении теплопроводности или в волновом уравнении преобразо
вание Лапласа. При этом |
р (или V/7 )-параметр преобразования. |
|||||||
Пусть с уравнением |
(20) связано граничное условие |
|
||||||
|
|
|
[u9 |
+ hu) |
0=о, |
/ А / < - о . |
(21) |
|
Рассмотрим задачу |
определения коэффициента |
&(х,у) |
по следующей |
|||||
информации: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f - |
U(x°,p,x,y)l |
|
=/fcr:x) . |
(22) |
|||
|
|
р |
-' |
, 'V=°. Я=о |
|
|
||
При этом предполагается, что х |
и |
х°— произвольные точки пло |
||||||
скости |
у = о. |
|
|
|
|
|
|
|
Т е о р е м а |
2 . Если функция |
й(х,у) |
суммируема с квадра |
|||||
том в области у>о, |
то она однозначно определяется |
в этой об |
||||||
ласти |
заданием функции |
/(х° х). |
|
|
|
|||
Для доказательства теоремы вычислим левую часть |
равенства |
|||||||
(22) . Представим для этого решение |
задачи |
(20) в виде ряда по па |
||||||
раметру р : |
|
|
|
|
< ? |
|
|
|
|
|
|
|
|
с > |
|
|
|
|
|
Ш х ° р , х , у ) = |
TLopnU.n(X°x,y). |
(23) |
219