ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 03.08.2024
Просмотров: 84
Скачиваний: 0
Работа внешней нагрузки q (х, у), при положительном ее на правлении вверх, на перемещениях из деформированного состояния пластины будет
|
|
|
|
|
а ь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T = ^q{x, |
y)w{x, |
у)dxdy, |
|
|
|
(4.20) |
|||||
|
|
|
|
|
о Ь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если на пластину |
действуют |
еще растягивающие |
силы |
Нх и |
||||||||||
Ну, то к работе Т надо присоединить и работу этих сил: |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
dx + |
Н~ |
J |
{ дх |
dx |
dy. |
(4.21) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Упругая энергия пластин на упругом основании V состоит из |
||||||||||||||
упругой энергии самой пластины |
и упругой энергии основания Ѵ2 . |
|||||||||||||
Упругая энергия |
в твердом теле |
определяется формулой |
||||||||||||
|
ѵ= |
|
|
ff* Бх |
.ауеу |
|
, °zЕ |
2 |
хху Уху |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
fj/r Ууг |
. ТССѴЕС^ |
jdxdydz. |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
2 |
|
I g |
|
|
|
|
|
||
В теории пластин было положено: |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
°"* = 0; |
т „ = 0 |
и T W = 0. |
|
|
|
|||||
Следовательно, для пластин |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
а Ь Л / 2 |
|
|
|
|
2 |
У |
|
|
|
|||
|
f i -П I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dxdydz. |
|
|
|
Учитывая, что |
0 |
0 —ft/2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
получим |
|
т а |
д = Оуз д , |
|
(см. 3.2), (3.3) и (3.26), |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
? 6 |
К2 |
Г о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ff* |
I |
fftf |
|
|
Ei |
Е2 |
j |
G |
dtofyd«. |
(4.22) |
|
0 0 |
— Л / 2 L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Ранее имели: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
fi* г |
|
d * W |
|
|
|
(3.4); |
(4.23) |
|||
|
|
|
1—Jit Ц2 |
\ ЗЛ2 |
|
3»* |
|
|
|
|
||||
|
0"„ |
|
|
£2 |
2 |
! |
d2w |
14 |
) |
, см. (3.5); |
(4.24) |
|||
|
|
1— Pi Цг V |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
см. (3.26). |
(4.25) |
122
Подставляя (4.23) — (4.25) в выражение (4.22) после преобразо ваний с применением равенства (3.1) и интегрирования по перемен ной z, будем иметь
a |
ь |
д2ш \ 2 + D2 |
|
|
|
|
|
|
д- w |
д2 w |
|
|
|||||
V |
Di |
ду- |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
о о |
дх2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
дх2 |
ду2 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
j д2ш |
\ 2 |
dxây, |
|
|
|
|
|
(4.26) |
|||
|
|
|
|
|
|
V дхду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
|
Dx |
= |
E1h*'. |
12 (1 — vil ( .t2 ); |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
D2 |
= E2li3 |
: 12 (1 — \ІІѴІ2); |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
DKV |
|
= Gh* : 12. |
|
|
|
|
|
|
» |
||||
Для изотропной |
пластины |
при DX |
|
= D2 |
= D3 |
= Eh3 |
|
: 12 X |
|||||||||
X (1 — p?) и D K p |
= |
Gh? : 12 = |
D (1 — |
|A) |
: 2 |
будем |
иметь: |
||||||||||
|
|
a |
b |
|
,2 . / а а ш \ г |
|
|
|
92 ш о2 да |
|
|
||||||
|
2 |
J J |Д дх2 |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
j ^ 1 |
|
1 |
|
r |
|
Ô V |
д # 2 |
|
|
|||||||
|
|
о о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ô 2 |
Ol |
Л 2- |
|
dxdy, |
|
|
|
|
(4.27) |
|
|
|
|
|
|
|
|
ôxôf/ ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
или в другом |
виде: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a b |
|
•w , d2w )\ 22 - 2 ( l - p . ) x |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
5 о |
fo2 |
|
ду2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
X |
Ô2 ГІУ |
Ô2 |
DU |
\ |
9 2 |
w |
|
^]dxdy. |
|
|
|
(4.28) |
||||
|
|
dx2 |
ду2 |
|
дхду |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Упругая энергия |
основания |
с двумя |
|
коэффициентами |
постели |
||||||||||||
|
|
a b |
|
|
|
|
' w . |
d2w |
|
|
|
|
|
||||
V. |
|
|
|
|
|
|
|
W |
dxdy. |
|
(4.29) |
||||||
|
|
|
|
|
|
дх2 |
|
|
ду2 |
|
|||||||
|
|
о о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Теперь полную |
энергию |
системы |
(4.19) |
можем |
записать |
так: |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
ь |
|
|
|
|
|
£/ = ^ + |
T = F I |
+ K a - f T + 7'1 = - i - J |
] |
|
од:2 |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о о |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
. „ ( d2w \ 2 |
, o |
n |
d2w |
|
d2w |
. , n |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
d*2 |
ô</2 |
|
|
|
|
d % ) 2 |
\ d x d l |
J |
+ |
5* |
123 |
|
|
о о |
V дх2- |
ду2 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
(4.30)
И здесь, как и в методе Бубнова — Галеркина, приближенное решение задается в виде
{X, у)= 2 °ІФІ(Л'> У)> |
(4.31) |
где фг (х, у) — заданные функции, удовлетворяющие геометри ческим граничным условиям (выполнение статических граничных условий желательно, но не обязательно).
Подставляя (4.31) в (4.30), получаем
0 о L |
\ « = I |
' |
\ ' = 1 |
/ |
+ 4 D « » ( 2 - S ) l |
|
" ^ + т Я \c' ( 2 * • ) ' - |
|
\ « = i |
/ J |
о о L \<= i |
/ |
|
|
|
dxdy -f- |
+ f l i ( . 2 , ^ ) W ^ | l ( i , t ) 2 ^ +
о о \ ' = 1 / 0 0 \ i = 1 /
йb
+ \ |
\q{x, |
y)[ У |
a^Adxdy. |
(4.32) |
о |
о |
\ ' = i |
/ |
|
Теперь подберем в (4.32) так коэффициенты at, чтобы потен циальная энергия системы была минимальна. Для этого составим необходимые условия в виде частных производных от потенциаль ной энергии системы по коэффициентам аи приравненным нулю:
|
:0: |
. ^ — 0 ; |
dU |
= 0. |
(4.33) |
d U |
дап |
||||
дах |
|
да. |
|
|
124
Составим |
в общем |
виде |
производную |
|
dl) |
= 0 : |
|
|
|
||||||||||||
|
дак |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
д*<рк |
|
|
|
|
0 0 I |
|
\ f = l |
|
|
/ |
|
|
|
|
Ѵі = І |
|
dß |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
.*d |
|
1 |
дх2 |
|
дФ |
|
\ і |
= |
1 |
1 дФdiß |
/ |
дх2 |
+ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
b |
|
|
|
|
+ 4 D « » 2 |
( 2 - S ) |
|
|
Ï S | ^ + г И H ( 2 <- * ) * |
|||||||||||||||||
|
|
|
\ « = 1 |
|
|
|
^ |
|
J |
|
|
|
|
0 0 l |
X i = I |
/ |
|
||||
|
|
|
|
|
2 |
« |
- |
^ |
+ |
2 |
* |
^ |
|
|
ft+|2"". |
X |
|
||||
|
|
|
|
|
V» = 1 |
|
|
|
|
» = i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x f |
^ Ф Л |
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 0 |
|
V = 1 |
|
|
/ |
|
|
|
|
|
|
|
а |
6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
r |
f |
J |
2 (І a |
|
Lif) |
^ d |
x |
dy |
+ f |
J |
* |
• y ) 4 7 |
* |
* = |
0 |
||||
|
|
|
0 |
0 |
V ' = |
1 |
|
|
/ |
|
|
|
ô o |
|
|
|
|
|
|||
при |
k = |
1, |
b |
о |
V' = |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
2, |
..., |
n. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Развернем |
|
полученное |
выражение |
по отдельным |
слагаемым |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
я ь |
|
|
|
|
|
|
|
+ D t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
\î\\Dl*2L..*2± |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l_J J- |
L |
|
|
ô*2 |
од:2 |
Т |
2 |
ô(/2 |
" |
9(/2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
loо о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
5A;2 |
|
|
<ЭІ/2 |
|
ф 2 |
|
dx2 |
/ |
|
1 |
ол: öt/ |
дхду |
|||||
|
|
1 1 |
4 , |
1 |
2 |
V дх4- |
|
ду2 |
J Y , |
t |
2 |
l |
од:2 |
^ |
ф 2 |
; т |
. |
||||
|
|
|
|
|
дфі |
|
_ |
дфь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
' |
1 Г г |
1
|
ÖX |
ОХ |
|
|
|
|
|
|
|
a |
ô |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ÖX2 |
|
|
|
|
^ gx2 |
|
Я „ 22 1 |
Л „ 2 |
Д..2 |
I ' |
K P |
од; ôi/ |
dxdy |
|
|
U/ |
fy |
dx |
J |
|
||
|
|
|
|
|
C2 / |
ô 2 ф Л |
, d2 ф* |
+ |
" ft |
2 |
V, öx2 |
<Э</2 |
/ A |
2 |
d*2 |
diß |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
дщ |
dx dy -f- |
|
|
|
|
|
дх |
|
|
|
|
|
\ ду |
ду |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
а |
6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ ^q(x, |
y)q>hdxdy |
= 0 |
при |
Л = |
1, 2, ..., /г. |
(4.34) |
||||||
|
О О |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Окончательно |
в |
канонической форме |
|
|
|
||||||||
ckla1 |
+ ckiaa |
+ ... + cknan |
+ Ckp |
|
= 0 |
при |
k = |
1, 2, ..., и, |
(4.35) |
||||
где |
|
а |
Ь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ô*3 |
|
|
дд:3 |
ду2 |
|
ду2 |
|
||||
|
|
•И( |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
д3 Фі |
|
|
dд22 фФй 1 D |
д 2 ф, . д 2 ф Л |
|
||||
|
|
о О |
<Э ф; |
, |
д |
|
ф; |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||
|
+ £>і|-4 |
|
|
2 |
ь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UÏ2 |
ду2 |
|
' |
Ô,2 |
дх2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
X |
Фй |
|
|
|
С2 |
' a» « P I . |
о г ф ; |
|
||||
|
дхді/ |
|
|
|
2 |
|
дх2 |
|
< f y |
2 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Офі |
Офй |
|
|
|
|
|
од:2 |
ф 3 |
|
|
|
|
|
дх |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.36) |
|
|
|
|
CKP |
= |
а |
u |
|
^q(x,y)<phdxdy. |
|
(4.37) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
о о |
|
|
|
|
|
|
|
По |
структуре |
формулы |
(4.36) |
видно, что коэффициенты |
chi и |
||||||||
cih обладают |
взаимностью, |
т. е. |
|
|
|
|
|
|
Скі ~Cih-
В качестве примера применения метода рассмотрим и здесь пластину, шарнирно опертую по всем четырем сторонам. Решение задаем в точном виде
оосо
w (*. (/)= 2 2 a m n s i n ^ p - s i n Ä (см. 4.15).
m = 1 п = 1
В этом случае, как и в методе Бубнова—Галеркина, получим бесконечное число уравнений только с главными членами. Для доказательства того, что все побочные коэффициенты скі будут равны нулю, применим условную запись, полагая:
ак |
= атп |
и |
<pk = sin |
тпх |
. |
ппу |
|
sin |
b |
||||
|
|
|
|
|
|
|
di = |
Clm*n* |
|
|
m* пх . |
n* ny |
|
и |
ф — sin |
|
sin |
|
126